相干拉曼技術(shù)雙束光同步的粗調(diào)與細(xì)調(diào)方法對(duì)于相干拉曼技術(shù)，兩束激光必須在時(shí)間和空間上結(jié)合。常用的方法是使用二向色鏡和幾個(gè)轉(zhuǎn)向鏡進(jìn)行精細(xì)調(diào)整，在空間上重疊光束相對(duì)簡(jiǎn)單。通常情況下，在組合光束路徑中間隔約1米的兩個(gè)光闌處的重疊可用于驗(yàn)證空間對(duì)準(zhǔn)。可根據(jù)CARS或SRS信號(hào)強(qiáng)度進(jìn)行微調(diào)。基于opo的系統(tǒng)中的時(shí)間重疊是通過(guò)基于反向反射器的被動(dòng)延遲階段來(lái)實(shí)現(xiàn)的，該延遲階段允許在保持空間對(duì)齊的同時(shí)調(diào)整兩個(gè)光束中的一個(gè)的路徑長(zhǎng)度(圖1)。由于使用的激光系統(tǒng)的重復(fù)頻率通常是80 MHz，兩個(gè)脈沖之間的時(shí)間周期是p = 1/f = 12.5 ns。用這個(gè)周期乘以光速，得到距離約為3.75 m。因此，為了找到時(shí)間重 ...

相干拉曼技術(shù)中常用的掃描方案掃描有兩種常用的方法:樣品掃描和光束掃描。樣品掃描提供了一個(gè)簡(jiǎn)單的設(shè)備，但通常較低的速度和較小的視野，而光束掃描更復(fù)雜的實(shí)現(xiàn)，對(duì)光學(xué)系統(tǒng)的性能要求更高，但提供了更大的視野和更高的成像速度。在樣品掃描中，整個(gè)相干拉曼光學(xué)設(shè)置是固定的，樣品相對(duì)于焦點(diǎn)平移。這意味著光學(xué)系統(tǒng)可以對(duì)準(zhǔn)一個(gè)固定的激光束，這比在一系列可能的激光束位置上對(duì)準(zhǔn)系統(tǒng)更容易。為了獲得高的空間分辨率，需要一個(gè)平移階段具有較高的精度和重復(fù)性要求。通常，采用壓電驅(qū)動(dòng)的彎曲級(jí)。這些階段提供的步長(zhǎng)和重復(fù)性遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過(guò)光學(xué)顯微鏡(通常小于5 nm)和較大數(shù)百微米的平移所要求的。這種制度主要有兩個(gè)缺點(diǎn):一是圖像的較大視場(chǎng) ...

單頻CARS與SRS顯微系統(tǒng)單頻CARS/SRS顯微鏡較具挑戰(zhàn)性的部分是激發(fā)源，它必須產(chǎn)生兩個(gè)同步的激光脈沖---泵浦和斯托克斯，需具有以下幾點(diǎn)特征：1. 頻率失諧在500和之間連續(xù)變化，以覆蓋所有相關(guān)的振動(dòng)躍遷。這意味著至少有一個(gè)泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調(diào)的。例如，假設(shè)一個(gè)固定的泵浦波長(zhǎng)為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續(xù)時(shí)間為1 - 2 ps，對(duì)應(yīng)于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動(dòng)躍遷的典型線(xiàn)寬。這種選擇優(yōu)化了峰值功率和光譜分辨率之間的權(quán)衡。較佳脈沖持續(xù)時(shí)間也可以取決于實(shí)驗(yàn)條件，因?yàn)橐呀?jīng)表明，在某些情況下，響應(yīng)是一個(gè)與時(shí)間相關(guān)的函數(shù)，因此信號(hào)可以 ...

著提高。共振拉曼散射原理可應(yīng)用到CRS系統(tǒng)的光激發(fā)中，達(dá)到相應(yīng)提高分子濃度的檢出限的作用。這一方法要求發(fā)色團(tuán)表現(xiàn)出與電子共振良好耦合的振動(dòng)模式。如受激拉曼散射系統(tǒng)(SRS)所示，當(dāng)激發(fā)頻率在電子躍遷附近調(diào)諧時(shí)，為熒光標(biāo)記目的開(kāi)發(fā)的熒光團(tuán)顯示高達(dá)倍的振動(dòng)響應(yīng)的出色增強(qiáng)。結(jié)果是這種熒光探針可以通過(guò)CRS工藝在亞微米濃度下檢測(cè)到。這是重要的，因?yàn)樗_(kāi)辟了在多標(biāo)簽樣品中映射不同探針的可能性，不同探針的數(shù)量受限于拉曼線(xiàn)的帶寬，而不是熒光的帶寬。由于檢測(cè)通道之間的串?dāng)_，在熒光顯微鏡中使用四個(gè)以上探針標(biāo)記樣品具有挑戰(zhàn)性，而在共振增強(qiáng)SRS成像中，多探針標(biāo)記可以擴(kuò)展到數(shù)十個(gè)不同的探針。就多重成像而言，這種能力 ...

干反斯托克斯拉曼散射(CARS)顯微鏡。人們希望CRS顯微鏡技術(shù)能夠擴(kuò)展到生物成像的其他領(lǐng)域，并且該技術(shù)能夠作為生物研究的常規(guī)工具占有一席之地。盡管令人印象深刻的研究表明，CRS可以映射脂類(lèi)以外的各種生物化學(xué)化合物，但該方法并沒(méi)有輕易擺脫其作為一種研究方法的聲譽(yù)快速成像工具。由于許多儀器只存在于大型光學(xué)開(kāi)發(fā)實(shí)驗(yàn)室中，因此缺乏廣泛的應(yīng)用。完整設(shè)備的高成本、復(fù)雜性和有限的供應(yīng)商基礎(chǔ)無(wú)疑導(dǎo)致了CRS的使用規(guī)模過(guò)小，但人們對(duì)技術(shù)開(kāi)發(fā)的強(qiáng)烈關(guān)注也超過(guò)了應(yīng)用。也許很能說(shuō)明問(wèn)題的是，奧林巴斯在推出CRS顯微鏡幾年后就放棄了生產(chǎn)。在尋找下一波成功的過(guò)程中，對(duì)CRS成像的局限性進(jìn)行一定的反思是不可避免的。常見(jiàn)的 ...

強(qiáng)度:非線(xiàn)性拉曼散射技術(shù)，如受激拉曼散射(SRS)和相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)，以及表面增強(qiáng)拉曼散射(SERS)。圖1在拉曼散射的非線(xiàn)性模式中，使用多個(gè)激光刺激特定的振動(dòng)躍遷，從而增加信號(hào)的強(qiáng)度。簡(jiǎn)單地說(shuō)，在SRS中，樣品用自發(fā)拉曼中的“泵浦”激光照射，并結(jié)合較低頻率的“斯托克斯”激光。斯托克斯激光器頻率的選擇使兩種激光器之間的能量差(?v)與特定振動(dòng)躍遷的能量差相似，從而增強(qiáng)了該躍遷的發(fā)生，并增加了其信號(hào)(圖1)。對(duì)于每個(gè)泵浦和斯托克斯頻率組合，可以獲得單個(gè)振動(dòng)峰值的窄帶測(cè)量。通過(guò)鎖定其中一個(gè)激光器的頻率并改變另一個(gè)激光器的頻率，可以獲得寬帶或高光譜測(cè)量，因此可以?huà)呙韬蜋z測(cè)振動(dòng)躍遷的 ...

曼微探針中，拉曼散射的兩個(gè)偏振分量都被收集，即使激發(fā)激光是線(xiàn)偏振的。如果您對(duì)拉曼光譜成像有興趣，請(qǐng)?jiān)L問(wèn)上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)：http://www.arouy.cn/three-level-59.html更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專(zhuān)業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類(lèi)激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國(guó)防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等；可為客戶(hù)提供完整的設(shè)備安裝，培訓(xùn)，硬件開(kāi)發(fā)，軟件開(kāi)發(fā)，系統(tǒng)集成等服務(wù)。您可以通過(guò)我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.aunio ...

于瑞利散射，拉曼散射的信號(hào)非常微弱，在樣品材料上出現(xiàn)的概率通常在百萬(wàn)分之一數(shù)量級(jí)。另外，拉曼散射強(qiáng)度和照明波長(zhǎng)的四次方成反比，所以隨著波長(zhǎng)變長(zhǎng)，拉曼信號(hào)迅速減弱。其次，探測(cè)靈敏度也和波長(zhǎng)范圍有關(guān)。無(wú)制冷硅基CCD器件的量子效率在800 nm后急劇下降。長(zhǎng)波長(zhǎng)可使用銦鎵砷(InGaAs)陣列器件，不過(guò)噪聲更大，靈敏度更低，大約僅為硅探測(cè)器的十分之一，成本也更高。空間分辨率也是考慮因素，因?yàn)槌上穹直媛适苷彰鞑ㄩL(zhǎng)影響，衍射極限光斑約等于0.3λ。圖1.硅與銦鎵砷基底CCD探測(cè)器靈敏度曲線(xiàn)由于上述原因，拉曼應(yīng)用選用的激光波長(zhǎng)范圍通常在近紅外及其以下。拉曼信號(hào)強(qiáng)度、探測(cè)靈敏度和光譜分辨率都與波長(zhǎng)有關(guān)。雖 ...

源是單色的，拉曼散射信號(hào)可以被分散，在稱(chēng)為化學(xué)指紋區(qū)的頻帶中顯示出尖銳振動(dòng)峰的頻譜。與FTIR相比，拉曼的優(yōu)勢(shì)在于它可以使用可見(jiàn)光或近紅外光進(jìn)行，可以通過(guò)玻璃窗、顯微鏡光學(xué)和使用標(biāo)準(zhǔn)的硅ccd探測(cè)器進(jìn)行非接觸式采樣。然而，拉曼散射是二階效應(yīng)，相對(duì)較弱，因此需要激光源提供可測(cè)量的信號(hào)強(qiáng)度。與此同時(shí)，被樣品和系統(tǒng)光學(xué)散射的激光比拉曼信號(hào)強(qiáng)幾個(gè)數(shù)量級(jí)，并產(chǎn)生必須有選擇性地阻擋的噪聲背景。這限制了早期對(duì)拉曼的接受。但固態(tài)激光器和二極管激光器、全息凝膠濾光片和科學(xué)級(jí)相機(jī)的進(jìn)步結(jié)合在一起，消除了對(duì)低效笨重設(shè)備的需求，如掃描單色儀，并最終使緊湊的自給式拉曼光譜儀和拉曼顯微鏡的發(fā)展成為可能。對(duì)于像聚合物和蛋白 ...

的入射光以及拉曼散射光的干涉。這種干涉增強(qiáng)拉曼散射(IERS)現(xiàn)象被用于最大化拉曼信號(hào)，這些信號(hào)來(lái)自于沉積在襯底上的較厚層之上的非常薄的層。自從首次證明石墨烯在硅襯底上的拉曼增強(qiáng)，一些研究人員使用拉曼強(qiáng)度比來(lái)估計(jì)石墨烯的厚度，MoS2,或六方氮化硼沉積在SiO2/Si上。這些厚度或?qū)訑?shù)的估計(jì)使用了樣品與襯底拉曼強(qiáng)度的比值，或襯底拉曼強(qiáng)度與樣品與裸襯底的比值，并基于多波分析或傳輸矩陣方法(TMM)來(lái)預(yù)測(cè)這些比值。然而，在多層薄膜中，襯底不是拉曼活性的，或者在結(jié)構(gòu)中只有一種拉曼活性材料，強(qiáng)度比將不能用于厚度估計(jì)。圖1.532 nm激發(fā)激光和100 X物鏡獲得的藍(lán)寶石上硅薄膜的拉曼光譜拉曼測(cè)量是在配 ...