效應(yīng)，被物體散射或反射的光的頻率將會(huì)發(fā)生多普勒頻移，即物體的位移對(duì)光進(jìn)行了調(diào)制，（波在波源移向觀察者時(shí)接收頻率變高，而在波源遠(yuǎn)離觀察者時(shí)接收頻率變低）。但是在光外差干涉法中普遍存在著非線性（nonlinearity）問題，該因素將會(huì)是其位移測(cè)量的主要誤差來源，使其精度一般只有納米級(jí)至十幾納米，原因是頻率不同的光束不能很好的分離，使得相位位移和實(shí)際被測(cè)長(zhǎng)度不成線性關(guān)系。這些周期性的非線性誤差問題一直是該激光外差干涉發(fā)展的障礙。3 F-P干涉檢測(cè)技術(shù)：基于多光束干涉原理的F-P干涉儀具有干涉條紋細(xì)銳，襯托對(duì)比度高等特點(diǎn)，在高分辨率測(cè)量方面具有天然優(yōu)勢(shì)。法一珀干涉儀輸出的信號(hào)特征為狹窄的諧振峰，其腔 ...

光譜的低截面散射。在激光激發(fā)下，熒光與Stokes Raman散射同時(shí)發(fā)生，因?yàn)榧t移的Stokes Raman散射與熒光發(fā)射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因?yàn)榕c激發(fā)波長(zhǎng)相比，反斯托克斯拉曼散射是藍(lán)移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當(dāng)用可見光激發(fā)時(shí)，熒光本底問題更為嚴(yán)重。拉曼光譜中的強(qiáng)熒光信號(hào)直接影響拉曼測(cè)量的準(zhǔn)確性和靈敏度。熒光和自發(fā)拉曼信號(hào)在波長(zhǎng)維度上重疊，因此不能用簡(jiǎn)單的濾光片分離。幸運(yùn)的是，它們?cè)谝韵滦再|(zhì)上有所不同，這是許多拉曼測(cè)量中熒光抑制方法的基礎(chǔ)：1.熒光發(fā)射壽命(納秒量級(jí))遠(yuǎn)長(zhǎng)于拉曼散射壽命(皮秒量級(jí))。這一原理產(chǎn)生了各種時(shí)域方法，其中一個(gè)超快脈沖激光器用于激勵(lì)，可 ...

沖、發(fā)射拉曼散射信號(hào)和發(fā)射熒光的時(shí)間輪廓。熒光過程包括激發(fā)、內(nèi)部轉(zhuǎn)換和發(fā)射三個(gè)重要步驟，每個(gè)步驟都發(fā)生在不同的時(shí)間尺度上。首先，入射光子激發(fā)熒光團(tuán)分子的時(shí)間為飛秒(10-15秒)量級(jí)。其次，振動(dòng)弛豫的無輻射內(nèi)轉(zhuǎn)換過程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后，熒光發(fā)射是一個(gè)緩慢的過程，大約發(fā)生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發(fā)射熒光光子前處于激發(fā)態(tài)的平均時(shí)間。圖1所示的指數(shù)衰減曲線說明了熒光發(fā)射時(shí)間的統(tǒng)計(jì)分布。單熒光團(tuán)的熒光時(shí)間輪廓符合壽命常數(shù)τ的指數(shù)函數(shù)，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光同時(shí)發(fā)生。由于拉曼信號(hào)比熒光信號(hào)的發(fā)射速度快得多，因此選擇合適的時(shí)間門寬度，原則上可以在 ...

示了目標(biāo)物體散射、反射或透射了多少光。 簡(jiǎn)而言之，光譜圖告訴了我們這些特定顏色的光的含量。表示光譜的通常作法是用強(qiáng)度和波長(zhǎng)的比值作個(gè)圖。根據(jù)光譜特征識(shí)別不同的材料材料的光譜特征可以和人的指紋進(jìn)行類比， 由于每種材料和化合物與光的反應(yīng)不同，它們的光譜特征也是不同的。 就像指紋可以用來識(shí)別人一樣，光譜特征可以用來識(shí)別物體。仔細(xì)地檢查反射光，要研究光，需要一種叫做分光計(jì)的儀器，這是一種將入射光按波長(zhǎng)展開成單色光的儀器。 在這里，進(jìn)入分光計(jì)的是反射光，其結(jié)果被稱為反射光譜。 測(cè)量物體的反射光譜也是使用高光譜成像最常用的方法。高光譜圖像提供了目標(biāo)物體的三維信息高光譜圖像使用成像光譜儀來收集光譜信息，這種 ...

射、吸收或者散射。其中出現(xiàn)的散射光可以告訴拉曼光譜學(xué)家一些關(guān)于樣品分子結(jié)構(gòu)的信息。分析散射光的頻率（波長(zhǎng)）可以發(fā)現(xiàn)，其中不僅存在與入射光波長(zhǎng)相同的成分（瑞利散射），而且還存在有少量的波長(zhǎng)改變了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光強(qiáng)度大約是總散射光強(qiáng)度的10-7 。正是這些波長(zhǎng)改變了的拉曼散射光能夠給我們提供有關(guān)樣品的化學(xué)成分和結(jié)構(gòu)信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體系中，這些頻率主要是位于分子轉(zhuǎn)動(dòng)、振動(dòng)以及電子能級(jí)躍遷相關(guān)的范圍內(nèi)。散射光沿著所有方向輻射，伴隨波長(zhǎng)的變化，其偏振方向也有變化。1. 散射光頻率不發(fā)生改變的散射過程稱為瑞 ...

范圍內(nèi)的拉曼散射本質(zhì)上是非相干的。但通過適當(dāng)?shù)恼{(diào)節(jié)(稱為q開關(guān))，紅寶石激光器的發(fā)射可以在一個(gè)短的持續(xù)時(shí)間內(nèi)(10-8秒的量級(jí))和高的峰值功率(高達(dá)100兆瓦或更多)的單個(gè)“巨型脈沖”中獲得。當(dāng)如此強(qiáng)烈的相干光照射到樣品上時(shí)，就會(huì)觀察到全新的現(xiàn)象。正常拉曼效應(yīng)的量子力學(xué)理論變得不充分。受激拉曼效應(yīng)做同調(diào)拉曼散射時(shí)，試樣同時(shí)受兩雷射之照射，一作激發(fā)用(ωL)，一作監(jiān)控用(ωS)，而拉曼散射之強(qiáng)弱可用ωS之增益為測(cè)度。這些現(xiàn)象通常被稱為受激拉曼效應(yīng)。在頻率vo的大脈沖激勵(lì)下，樣品在一定的Stokes頻率vo - v時(shí)產(chǎn)生增益，其中v是拉曼主動(dòng)振動(dòng)的頻率。通常只有一個(gè)這樣的頻率是“活躍的”，即每條線 ...

粉末晶體上。散射配置。毛細(xì)管固定在Oxford Duplex閉路循環(huán)低溫恒溫器中，溫度范圍為330e60k，精度為±1 K。圖1為室溫(固體曲線)到60k(虛線曲線)冷卻過程中，4BrBP三斜相的低頻拉曼光譜的連續(xù)變換。在155波數(shù)和30波數(shù)隨著溫度的變化發(fā)生了巨大的變化。圖2a為從20波數(shù)到38波數(shù)的擴(kuò)展視圖。圖2b為130波數(shù)到170波數(shù)。在30波數(shù)的波段的溫度行為如圖2a所示，可見隨著溫度的降低其強(qiáng)度減小，位置由296 K下的28.3 波數(shù)到60 K下的35.0波數(shù)。在~155波數(shù)如圖2b所示。這個(gè)波段急劇變窄，其強(qiáng)度呈指數(shù)增長(zhǎng)，其位置從296 K下144波數(shù)移到高頻一側(cè)到60 K下的1 ...

產(chǎn)生背向瑞利散射光，回傳的背向瑞利散射光帶著使它產(chǎn)生散射的信號(hào)通過耦合器到光電檢測(cè)器中。由于激光器發(fā)射的就是脈沖光，所以可以根據(jù)時(shí)間得到背向散射發(fā)生距光源的時(shí)間差，從而確定空間位置。OTDR得到的瑞利散射功率為一條指數(shù)衰減的曲線，該曲線表示出了光纖沿線的損耗情況。當(dāng)脈沖光在光纖傳播過程中遇到裂紋、斷點(diǎn)、接頭、彎曲等情況，脈沖光會(huì)產(chǎn)生一個(gè)突變的反射或衰減。典型的OTDR探測(cè)曲線如下圖所示：二、OTDR系統(tǒng)及性能指標(biāo)OTDR系統(tǒng)主要由脈沖發(fā)生器、光源、光電探測(cè)器、信號(hào)處理系統(tǒng)等組成。基本構(gòu)架如下：OTDR直接探測(cè)背向瑞利散射光的功率，光源輸出功率越高，背向散射信號(hào)越強(qiáng)，探測(cè)距離越遠(yuǎn)。OTDR通常使 ...

斯托克斯拉曼散射顯微鏡已成為一種強(qiáng)大的技術(shù)，具有許多在生物醫(yī)學(xué)成像、細(xì)胞生物學(xué)和醫(yī)學(xué)領(lǐng)域的應(yīng)用。如果泵浦源和斯托克斯場(chǎng)，分別以頻率ωp和ωs與拉曼活性分子相互作用,以并且頻率Ω=ωp-ωs發(fā)生共振，產(chǎn)生頻率為ωAS=2ωp-ωs的諧振反斯托克斯信號(hào)。這個(gè)信號(hào)允許對(duì)未染色樣品進(jìn)行化學(xué)選擇性成像。然而，這個(gè)信號(hào)也有不包含任何特定的化學(xué)信息的非共振信號(hào)的貢獻(xiàn)。這種非共振背景強(qiáng)度取決于采樣，非共振信號(hào)會(huì)使共振信號(hào)失真，甚至可以淹沒諧振信號(hào) 。共振和非共振CARS響應(yīng)起源于來自三階磁化率。在外向方向上檢測(cè) CARS信號(hào)顯著降低了非共振型號(hào)的貢獻(xiàn)，因此提高了檢測(cè)靈敏度。盡管如此，許多可以避免或消除CARS ...

模式。這兩種散射取決于層數(shù)和形成的材料類型。在本研究中，E12g 和 A1g 的拉曼頻率差 (Δ) 從原始?jí)K狀 MoS2 的 25.9 cm-1 降低到 MoS2 QD 的 21.6 cm-1。 E12g 和 A1g 差值的減小表明原始 MoS2 的層數(shù)和橫向尺寸減小。為了研究所制備的 MoS2量子點(diǎn)的帶隙能量和光學(xué)性質(zhì)，文章中采用了紫外-可見 (UV-Vis) 和光致發(fā)光 (PL) 光譜。圖 1b 和 c 中的 MoS2 納米片是通過 CVD 方法合成的，用于PL信號(hào)的比較分析。正如圖1（b）所示，MoS2納米片的光譜在460，610，670處有特征峰，分別用A，B，C表示。A 和 B 峰對(duì) ...