藍寶石和石英石板小雙折射的測量摘要：測量了石英和藍寶石板在632.8 nm處的雙折射。觀察到的雙折射被認為是由光軸相對于平板幾何結(jié)構(gòu)的傾斜引起的。用兩種儀器方法進行了測量。空軍研究實驗室使用了穆勒矩陣激光旋光計，Hinds使用了exicor系統(tǒng)。介紹了測量技術(shù)，并給出了測量結(jié)果。簡介及背景石英和藍寶石是單軸晶體，當(dāng)晶體定向時，使光束經(jīng)歷非凡和普通的指數(shù)，就可以很容易地觀察到這些材料的雙折射。如果晶體的光軸與光學(xué)系統(tǒng)的軸對齊，則不會觀察到本征雙折射。然而，如果這兩個軸沒有對齊，一個起源于這兩個軸之間的角度的雙折射將被觀察到。得到了石英和藍寶石的平板，經(jīng)過切割和拋光，使晶體光軸從平板的法線向表面傾 ...

研究氟化鈣的雙折射摘要：本文介紹使用一種PEM光彈調(diào)制器，其中PEM的速度為整個的雙折射映射打開了大門 ，通過在信號處理方案中增加一個額外的鎖相放大器，可以進一步提高測量速度。除了速度，PEM技術(shù)還提供了較高的雙折射測量精度。業(yè)內(nèi)得到共識的是，氟化鈣CaF2是一種實用的光學(xué)材料，用于157納米光刻步進和掃描透鏡。制備高質(zhì)量的低應(yīng)力雙折射CaF2一直是一個挑戰(zhàn)。除了這種應(yīng)力誘導(dǎo)雙折射，約翰·伯內(nèi)特和他在NIST的同事們發(fā)現(xiàn)了CaF2沿<110>在157.6納米處的晶體軸徑為11.2納米/厘米這一消息對于光刻工業(yè)來說是一個不受歡迎的意外，因為他們錯誤地認為屬于立方晶體群的CaF2是一種 ...

雙折射測量技術(shù)介紹1.理論基礎(chǔ)（1）偏振光盡管光具有波動性和粒子性，當(dāng)處理偏振光時只考慮粒子性。光可以看作是橫向電磁波，因此光由電場振動和磁場振動組成。但是，一般來說只考慮電場振動。我們可以把它分解成相互垂直方向上的兩個振動來處理電場振動。如下圖所示，1.1偏振光的分解起偏器是由和光波長相比足夠小的光柵制成，或者由一特定偏振方向的光吸收材料組成，如果在光路中安裝起偏器，光線是否能透過起偏器就取決于光的振動方向。也就是說，光透過起偏器只有一個振動方向。這里，因為振動方向是直線的，所以稱為線性起偏器，振動方向的平面稱為偏振面。一般，用p偏振光和s偏振光來表達偏振態(tài)。當(dāng)光入射于介質(zhì)時，入射光方向與法 ...

的分量。由于雙折射效應(yīng)，光束沿橢圓偏振，在四分之一波片和中旋轉(zhuǎn)傳播。仔細調(diào)整波片后，當(dāng)反射光束到達時，大部分激光功率仍停留在X軸上。PBS1作為一個分析儀，在Z軸向外反射激光功率。當(dāng)調(diào)制電壓加載在上時，Z軸和X軸之間的激光功率比發(fā)生變化，導(dǎo)致?lián)p耗調(diào)制。這種腔體設(shè)計保證了兩個EOM在不同的工作模式下工作。一個EOM作為損耗相關(guān)的驅(qū)動器，另一個EOM作為相位相關(guān)的驅(qū)動器，以減少不良影響，實現(xiàn)完全穩(wěn)定。超低噪聲頻率梳的布局如圖1（b）所示。為盡量減少環(huán)境噪音，我們將OFC安裝在鋁盒內(nèi)。光纖振蕩器是一種環(huán)境穩(wěn)定的摻鉺光纖激光器，由保偏光纖（PMF）組成。采用NALM鎖模機制，獲得了穩(wěn)定的脈沖序列和自啟 ...

應(yīng)也被稱為圓雙折射效應(yīng)。V oight和Cotton和Mouton在順磁液體中發(fā)現(xiàn)的磁雙折射現(xiàn)象。這些效應(yīng)被稱為線性磁雙折射。Williams以及Fowler和Fryer首先應(yīng)用磁光成像技術(shù)來實現(xiàn)磁疇的可視化，這些都是基于Kerr效應(yīng)。由于克爾顯微鏡的這些較早的應(yīng)用，連續(xù)的系統(tǒng)發(fā)展大大增強了傳統(tǒng)克爾技術(shù)的能力。通過干涉層的應(yīng)用實現(xiàn)了顯著的對比度增強，但克爾顯微鏡的突破是隨著20世紀80年代視頻顯微鏡和數(shù)字圖像處理的引入而來的。自20世紀50年代以來，法拉第顯微鏡也主要用于磁性柘榴石薄膜和正鐵氧體的透射實驗，由于法拉第效應(yīng)比克爾效應(yīng)強得多，因此不需要電子對比度增強。基于Voigt效應(yīng)的透射顯微鏡 ...

化誘導(dǎo)了圓形雙折射，因此，兩種圓形光模式在通過半導(dǎo)體傳播時經(jīng)歷了不同的相移，這導(dǎo)致入射線偏振光的偏振面旋轉(zhuǎn)。圖2.4.2 K時n↑= 1.5·1017 cm?3和n↓= 0.5·1017 cm?3的Kerr旋轉(zhuǎn)譜圖2為根據(jù)圖1的吸收系數(shù)計算得到的克爾旋轉(zhuǎn)光譜期望值。克爾旋轉(zhuǎn)僅在砷化鎵帶隙附近是非零的。此外，在頻譜的中間存在一個符號反轉(zhuǎn)。這表明正確的光子能量的選擇對GaAs中pMOKE測量起著至關(guān)重要的作用。實驗發(fā)現(xiàn)，不同樣品的克爾旋轉(zhuǎn)光譜略有不同。因此，在n-GaAs樣品上進行pMOKE測量的第1步是優(yōu)化探針激光束的光子能量。zui重要的是，對于一個固定的光子能量，克爾旋轉(zhuǎn)角θK與GaAs導(dǎo)帶 ...

二維電子系統(tǒng)中砷化鎵的磁光克爾效應(yīng)除了本體砷化鎵的自旋注入實驗外，二維電子系統(tǒng)的自旋注入實驗進行光學(xué)測量并不像在大塊GaAs樣品上進行pMOKE測量那么簡單，因為2DEG對稱性的降低可能會嚴重影響光學(xué)選擇規(guī)則，從而影響pMOKE的強度。事實上，研究表明，在狹窄(約10 nm寬)的GaAs/(Al,Ga)As量子阱(QW)系統(tǒng)中，約束勢迫使價帶中重空穴態(tài)的軌道角動量和自旋角動量向垂直于QW平面的面外方向運動。此外，約束提升了Γ-point處重空穴態(tài)和輕空穴態(tài)的簡并性，將輕空穴帶移至較低能量處(見圖1)。考慮到這兩個因素，只有面外極化重空穴才能促進與導(dǎo)電帶電子的復(fù)合過程。這對磁光過程有重大影響。在 ...

效應(yīng)、磁線陣雙折射、塞曼效應(yīng)、磁光克爾效應(yīng)等。（１）磁光法拉第效應(yīng)磁光法拉第效應(yīng)又稱磁光旋光效應(yīng)，是指當(dāng)一束線偏振光從磁光材料沿磁場方向透射時，由于材料折射率的不同，磁光材料中的左旋和右旋偏振光，即偏振面相對于入射光的偏振面偏轉(zhuǎn)一定角度的一種磁光現(xiàn)象。法拉第效應(yīng)產(chǎn)生的根本原因是磁光材料中的電子等磁性粒子發(fā)生光學(xué)躍遷。在磁場的作用下，這種躍遷使得在磁光材料內(nèi)部傳輸?shù)淖笮龍A偏振光和右旋圓偏振光產(chǎn)生一定的色散差，導(dǎo)致zui終透射光的偏振面相對入射光旋轉(zhuǎn)了一定角度。（２）磁線振雙折射當(dāng)一束線偏振光以垂直于磁場方向的方向從磁光材料傳輸時，線偏振光被分解成兩個偏振光，兩種偏振光在材料中以不同的相速度傳播， ...

色散可控，高雙折射，高非線性，大模場等。圖1硫系玻璃光子晶體光纖結(jié)構(gòu)[2]硫系PCF解決了傳統(tǒng)單模光纖放大器因纖芯過細導(dǎo)致高功率下產(chǎn)生非線性效應(yīng)，引起光纖端面損傷的不足，對于大功率光纖放大器、高功率激光傳輸?shù)葢?yīng)用領(lǐng)域具有重大的意義。（2）耦合器光纖耦合器可將輸入信號的不同波長成分從不同輸出端口分離出來，或?qū)⒍鄠€不同波長的輸入信號混合成單個輸出，其對光場(分束比)的調(diào)控由光纖纖芯中傳播光之間的模式重疊長度和纖芯間的距離決定。基于硫系玻璃光纖制備的光纖耦合器在未來的中紅外通信、激光、傳感等領(lǐng)域均有重要的應(yīng)用前景。（3）光纖合束器光纖合束器是實現(xiàn)高功率激光的核心元器件，可解決單個激光器功率進一步提升 ...

及退偏。線性雙折射是指線偏光的兩個正交分量的折射率差，圓偏光雙折射是指左旋和右旋偏振光之間的折射率的差值。衰減則定義為偏振光zui大zui小透過率差值的比值。總之，有6個參數(shù)來表征非退偏樣品的延遲和衰減特性，線性位相延遲器的大小，線性位相延遲器和圓偏光位相延遲器的快軸角度,線性衰減器的大小,線性位相衰減器和圓偏光衰減器的角度。（4）PEM光彈調(diào)制器是一種基于光彈效應(yīng)的共振偏振調(diào)制器。光彈效應(yīng)是由機械應(yīng)力導(dǎo)致的透明介質(zhì)固體中的線性雙折射。光彈調(diào)制器發(fā)明于1960年。其中設(shè)計zui成功的光彈調(diào)制器包括了一個矩形的熔石英和一個有單晶石英制成的壓電傳感器。PEM是由各向同性的光學(xué)材料制成的，如石英等。 ...