方向沿x軸，雙折射器光軸方位角為Ω，延遲為φ，檢偏器透振方向為θ方向，則系統(tǒng)Jones矩陣可表示為：若以強度為的自然光入射，則系統(tǒng)出射光強可表示為：因此，測得Ω、θ、I(λ)及值即可計算出該波長所對應(yīng)的延遲值。這種方法便于測量不同波長對應(yīng)的位相延遲，若輔以精密的單色儀便可以方便快捷地獲得大量數(shù)據(jù)。但考慮到系統(tǒng)表面反射及吸收損失，不易準確測得，所以該方法只適于找到光強隨波長變化規(guī)律而不易準確測得延遲值。然而，對λ／2波片情況則較為特殊，這里做進一步分析，上式對的一階導(dǎo)數(shù)為：當φ=π時可見光譜掃描曲線中，λ／2波片在相應(yīng)波長處光強值為zui大或zui小，所以僅從曲線極值所在位置便可精確確定波片在該 ...

的情況下，圓雙折射和二色性及其疊加如圖1所示，這種情況稱為極性法拉第效應(yīng)。圖1.磁化誘導(dǎo)的圓雙折射(a)，圓二色性(b)，以及垂直入射平面偏振光的極性法拉第幾何中兩種效應(yīng)(c)的疊加。在垂直于傳播矢量的平面上，顯示了光偏振的軌跡。兩個面外磁化疇對極化狀態(tài)有不同的影響，如與疇顏色相同的箭頭所示。在(c)中，法拉第旋轉(zhuǎn)是指橢圓長軸的旋轉(zhuǎn)。雖然法拉第旋轉(zhuǎn)讓人聯(lián)想到光活性介質(zhì)的圓雙折射，但有一個重要的區(qū)別:如果光再次以相反的方向通過材料，在法拉第效應(yīng)的情況下，旋轉(zhuǎn)不會取消，而是會加倍。這種不可逆性的原因是法拉第旋轉(zhuǎn)與磁化方向而不是光軸有關(guān)。磁化相對于傳播方向的反轉(zhuǎn)導(dǎo)致沿m軸的首xuan左圓形模式和右圓 ...

近，我們利用雙折射多路復(fù)用[40-42]或空間復(fù)用[43,44]演示了一組自由運行固態(tài)單腔室系統(tǒng)，使用所有常見光學(xué)元件，具有超低的相對時序噪聲性能。 [43]中報告的系統(tǒng)可以實現(xiàn)子周期相對時序抖動（[20 Hz，100 kHz]積分范圍），從而超越了ASOPS系統(tǒng)在泵浦-探測測量方面使用兩個鎖定激光器的性能。此外，低損耗、低非線性和低色散腔體的二極管泵浦固體激光器非常適合產(chǎn)生千兆赫的梳光譜。它們比傳統(tǒng)的鈦寶石系統(tǒng)更簡單，同時還能更好地抑制高頻泵浦強度的波動，支持更低噪聲、更高功率，并且與光纖激光器相比重復(fù)率擴展更為簡單。1. GHz雙梳激光器雙梳激光器的布局如圖1(a)所示。線性共焦激光腔與單 ...

片是基于晶體雙折射性質(zhì)的偏振器件，在光線技術(shù)、光學(xué)測量以及各種偏振光技術(shù)等領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用，其中1/4波片及1/2波片在偏振器件中應(yīng)用尤其廣泛。測量波片相位延遲量的方法主要有：光強探測法、旋光調(diào)制法、半陰法、光學(xué)補償法等。這些方法主要基于對光強的測量，容易受光源的不穩(wěn)定及雜散光的干擾，精度受到一定的限制，測量誤差一般在0.5°左右。本文從理論上分析了利用橢偏儀測量波片相位延遲量的可能性，討論了其測量精度及誤差來源，并利用消光式橢偏儀測量了1／4波片以及1／2波片相位延遲量。實驗表明：測量過程不受光強波動的影響，方法簡單，操作方便，精確度高，測量波片相位延遲量精度達0.02°。測量的原理利用消 ...

7)中出現(xiàn)磁雙折射。Voigt(1908)對MO現(xiàn)象的早期研究作了概述。在20世紀初，MO現(xiàn)象已經(jīng)成為一個重要的研究課題。量子力學(xué)還沒有出現(xiàn)，因此對這些現(xiàn)象的理論理解是完全缺乏的。洛倫茲(1884)提出了法拉第效應(yīng)的早期理論模型，該模型基于左圓偏振光和右圓偏振光與固體中的經(jīng)典電子振子的耦合方式不同的觀點。德魯?shù)?1900a, 1900b)進一步擴展了理論。對MO效應(yīng)的基本認識隨著量子力學(xué)的發(fā)展而增長。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效應(yīng)是由自旋-軌道(SO)耦合下的自旋極化電子運動引起的。休姆在他的考慮中使用了克拉默斯-海森堡色散方程，該方程根據(jù)電偶極子算子的能 ...

ac干涉儀對雙折射或地形效應(yīng)等互反效應(yīng)不敏感。這些影響通常會導(dǎo)致Kerr-SNOM圖像中的偽影。為了測試新的可變溫度UHV-Sagnac-SNOM的性能，人們使用了一小塊垂直磁化和大Kerr旋轉(zhuǎn)(紅光約0.41)的TbFeCo磁光(MO)盤。表面輪廓由1毫米寬的軌道組成，由0.6毫米寬和100毫米深的凹槽分隔。沿著磁道，等間距的磁位與相反的磁化被熱磁寫入。圖2圖2(a)和(b)顯示了MO盤的Sagnac-SNOM圖像以及同時記錄的地形圖像。在地形圖像中可以清晰地檢測到軌跡和凹槽，這表明在目前的設(shè)置下，尖端到樣本的距離控制在特高壓下工作得很好。圖像中的小波紋結(jié)構(gòu)是由噪聲激發(fā)的尖端到樣品的振動引起 ...

振式干涉儀由雙折射棱鏡(渥拉斯頓棱鏡)組成，棱鏡可把輸入光束分為偏振方向正交的兩彎曲光束。為了再次合成，固定的角反射鏡反射光束，并在棱鏡中發(fā)生干涉。干涉信號通常在分束器后激光器的腔體內(nèi)接收，棱鏡的橫向位移將改變兩偏振光束之間的光程差，并在干涉相位中引入線性變化。因此，棱鏡相當于移動靶標。圖3.6直線度干涉儀了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁http://www.arouy.cn/three-level-45.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件 ...

.摘要：具有雙折射光學(xué)特性的響應(yīng)材料已經(jīng)在一些現(xiàn)代電子設(shè)備中被用于光的操縱。雖然電場通常用于實現(xiàn)光調(diào)制，但磁刺激可能為遠程控制和操縱光提供誘人的補充方法。本文報道了具有不同尋常磁光性質(zhì)的磁響應(yīng)雙折射微粒的合成和表征。這些功能微顆粒是通過微流控乳化工藝制備的，其中水基液滴在流動聚焦裝置中產(chǎn)生并拉伸成各向異性形狀，然后通過光聚合轉(zhuǎn)化為顆粒。雙折射特性是通過在液滴拉伸過程中將纖維素納米晶體排列在微顆粒內(nèi)來實現(xiàn)的，而磁性響應(yīng)性是通過在初始液滴模板中添加超順磁性納米顆粒來實現(xiàn)的。當懸浮在流體中時，微粒子可以通過外部磁場進行可控操縱，從而產(chǎn)生獨特的磁光耦合效應(yīng)。使用一個遠程驅(qū)動的磁場耦合到偏振光學(xué)顯微鏡， ...

向垂直。由于雙折射效應(yīng)，信號光和閑置光將沿不同心的圓錐傳播，其中一束為正常波（o波），一束為異常波（e波），如圖3所示。在圓錐截面的重疊處，信號光子和閑置光子處于偏振糾纏態(tài)，如圖4所示。圖3 第二類SPDC光束示意圖圖4 第二類SPDC光束截面示意圖我們用H和V分別表示水平偏振和垂直偏振，則在參量近似下，描述第二類SPDC的相互作用哈密頓量為：其中，與分別表示產(chǎn)生H和V偏振的k模光子的光子產(chǎn)生算符。下面討論量子態(tài)的時間演化，對第二類SPDC，式(5)和式(6)的形式仍然成立，不過要用式(8)的哈密頓量，信號光和閑置光的初態(tài)也要作相應(yīng)變化。設(shè)，則利用式(6)和式(8)可得：定義如下的偏振真空態(tài)和 ...

沒有藍寶石的雙折射效應(yīng)。三、具體實驗驗證實驗采用YAG晶體，中心波長1030 nm的飛秒激光器，脈寬約為400 fs，重復(fù)頻率為300 kHz。利用顯微物鏡將激光束聚焦于樣品表面，光斑大小3.5 um。樣品的移動通過高精度三維電控位移臺實現(xiàn)。對YAG晶體樣品表面的不同位置進行輻照，所有實驗均在常溫、常壓的空氣中進行。單脈沖作用后的燒蝕形貌如圖所示，在單脈沖燒蝕下，損傷坑的直徑隨著脈沖能量的增加而增加而增加。在飛秒激光作用后，在燒蝕坑內(nèi)和周圍形成了一定數(shù)量的納米顆粒。圖1.單脈沖燒蝕形貌記錄多脈沖作用下，孵化效應(yīng)在燒蝕過程中扮演重要角色。在介電材料和半導(dǎo)體材料中，由外部激光作用引起的晶格缺陷，可 ...