徑由其直徑和焦距決定。但是請注意，鏡頭可能不是為匯聚光而設計的，而是例如設計用于對遠距離目標成像。在這種情況下，應當考慮來自該物體距離的光線，而得到的數值孔徑將相減小 - 有時甚至小許多。這表明數值孔徑會取決于設計者根據預期用途確定的某些物面的位置。一些透鏡用于將準直激光束聚焦到小點。這種透鏡的數值孔徑取決于它的孔徑和焦距，就像上面討論的準直透鏡一樣。透鏡處的光束半徑 wlens 必須足夠小以避免遮斷或非常大的球面像差。通常，它大約是鏡頭孔徑半徑的一半（或者可能稍大），在這種情況下（wlens?=?D?/?4?=?NA?·?f?/?2，光束發散角僅為 NA 的一半) 焦點處可實現的光束半徑為其 ...

差的20%；焦距和主面位置的不確定性應小于焦距的1%；應選擇聚焦元件的口徑使其包含整個入射光束，光束截斷和衍射損耗占最后測量誤差的比重不應大于1%；所有光學元件都不應對光束相對功率密度分布產生明顯影響。當將激光束成像于探測器面進行測試時,計算中應包含成像系統的放大倍數。6.5 標定應在開始測量前對儀器進行標定。可通過在一已知距離使用兩個正交放置的微米精度線性平移導軌移動位置敏感探測器進行標定。7，測試程序7.1概述測量應該在激光器生產商評估本款激光器所規定的工作條件下進行。在測試過程中，對被測光束的取樣應至少大于1000次。探測器的帶寬,包括與之相連的放大器及其他電子設備的帶寬，應當大于2次測 ...

為簡化。對于焦距為f'的薄透鏡，薄透鏡的成像公式為高斯光束的復曲率半徑表達式為如下圖所示，由物點0發出的球面波到達透鏡左方的曲率半徑為R1，通過透鏡L的變換，在它右方出射的是曲率半徑為R2的會聚球面波。并規定發散球面波的曲率半徑為正，會聚球面波的曲率半徑為負。下圖中設束腰半徑為ω01的高斯光束的束腰與透鏡的距離為Z1，通過透鏡后像方高斯光束的束腰半徑為ω02，與透鏡距離為Z2，并令R1和R2分別為入射于透鏡的波陣面半徑和自透鏡出射的波陣面半徑，那么R1和R2應滿足式1，必須注意的是，對于高斯光束，在一般情況下，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2，只有在遠場區域，才有R=Z的關系。由式1、式 ...

相干白光通過焦距為1m的幾何相位透鏡到達空間光調制器。一個10.1英寸的UHD商用LCD在這里用作空間光調制器使用Xilinx Kintex UltraScale (XCKU115- FLVA1517-2-E)作為全息視頻處理器。使用DisplayPort 1.2和 Xilinx DisplayPort intellectual property(IP)。使用兩個DDR4存儲器模組和Xilinx memory interface generator IP。DDR4 memory interface使用300MHz時鐘，所有其它數據處理單元使用150MHz時鐘。全息視頻處理器在FPGA芯片上使用 ...

制。b、一個焦距8mm的非球面鏡片(A240TM-A,Thorlabs)將激光二極管的光束準直輸出。c、焦距40mm平凸透鏡(LA1422-A,Thorlabs)對光束聚焦后穿過直徑10微米的針孔(P10C,Thorlabs)。d、由焦距75mm的消色差透鏡(AC254-075-A, Thorlabs)對光束準直。e、光束由一對galvanometric mirrors(Saturn 5B 56S, Pangolin Laser Systems)做x-y掃描。f、聚焦用顯微鏡物鏡(HCXPLAPO 100x/1.4-0.7 oil CS, Leica Microsystems)。g、三維壓電平 ...

為g是鏡頭的焦距。zui終相機接收到的強度為表示光場u在距離為d的空間中自由傳播。(3)網絡的損失函數為γ=1/2，ε是一個用于避免在0附近不可微的小常數。為了確保DOE能被加工出來，在訓練的過程中將面型的高度值的范圍z大化，并對面型增加一個額外的平滑項以防止生成的表面輪廓包含了許多不連續的點。具體表現為增加一個損失函數D是Laplacian filter,ν = 109是權重參數。參考文獻：Metzler, C., Ikoma, H., Peng, Y., Wetzstein, G., Deep Optics for Single-shot High-dynamic-range Imagin ...

長12mm，焦距20mm)，狹縫(寬10um)，4F系統(焦距100mm,f/#=2)，衍射光柵(透射式，300 groves/mm)，相機(Lumenera, Lt16059H, 7.4um)組成，光路圖見圖2。(2)圖像重建單個波長場景的重建可以通過迭代求解優化問題得到：其中是對圖像進行稀疏化的變換函數，是范數，而 是對正則化項進行加權的超參數。實驗結果：(1)平面物體的高光譜成像平面物體在橫向上光譜連續變化，照明光源如(a),(b)為采集到的原始圖像，(c)\(d)為重建圖像。(2) 三維物體高光譜體積成像(a)為ground-truth, (b)為三維重建圖。(3) 分辨率測試對10u ...

這個系統使用焦距為f的透鏡將輸入的二維物體o(x,y)在探測器上形成輸出圖像i(x,y)。這個物體可以是自發光的，也可以是被外部光源照射的。圖2展示的是物體被外部光源照射。光瞳函數P(u,v)表示光學系統對物體施加的變換。光瞳函數最簡單的形式是具有有限尺寸的通光孔徑，然而，更復雜的結構也是可能的。為了分析圖2的系統，我們需要注意探測器上波前的加權疊加是成像的本質。自發光或被照明的物體上的不同空間位置光譜信息被波前所攜帶。光源的物理性質和物體決定了這些信息是如何被波前編碼并在探測器上進行換能轉換。如果物理過程中生成的兩個波前是相關的，那么這兩個波前可以相干的疊加，即振幅和相位都疊加。如果這個過程 ...

ax與物鏡的焦距和所需的FOV有關。再一次，利用傍軸近似，得到：正如預期的那樣，管透鏡的孔徑由物鏡的 FOV、焦距和 NA 決定：無限遠校正的物鏡的焦距可以通過透鏡的放大倍數和制造商規定的套筒透鏡的焦距來確定（見第6節）。對于我們選擇的UIS系列蔡司透鏡（Zeiss, Thornwood, New York, USA），套筒鏡頭的焦距為，所以物鏡的焦距為 式 (21) 和 (22) 可用于根據所需 FOV 和可從物鏡獲得的參數（即放大倍率和 NA）確定套筒透鏡所需的孔徑：只要已知制造商規定的套筒透鏡的焦距。雖然方程 (23) 作為選擇 Tube Lens 孔徑的快速經驗法則， ...

eri將透鏡焦距、透鏡的面曲率半徑和折射率聯系起來，推導出我們現在的透鏡制造者方程。最終，約1670年，Newton推導出了成像方程，這是光學設計的里程碑，它將透鏡焦距、物距和像距給聯系了起來。1662年Neri的書的英譯版影響了英國的玻璃工人GeorgeRavenscroft，他決定將鉛加入玻璃的化學成分中，這對光學玻璃產生了重大的影響。1674年，Ravenscroft申請了制造火石玻璃的專利。1733年，天文愛好者Hall使用色散特性不同的火石玻璃和冕牌玻璃來校正色差。有些年頭以后，1809年，Fraunhofer在一個巴伐利亞的玻璃熔煉車間做玻璃材料成分的實驗。他不僅生產出了高質量的消 ...