障礙在于鏡頭焦距難以縮短，因為這會引入更大的色差。基于計算設計的超表面光學(meta-optics)是成像器小型化的可行手段之一。超薄的meta-optics使用亞波長級納米天線(nano-antennas)，以比傳統的衍射光學元件(DOE)更大的設計自由度和空間帶寬積來調制入射光。此外，meta-optical散射體豐富的模態特性使得其比DOE具有更多的能力，如偏振、頻率、角度多路復用等。meta-optics可以使用廣泛可用的集成電路代工技術制造(如深紫外光刻(DUV))，而無需基于聚合物的DOE或二元光學器件中使用的多個蝕刻步驟、金剛石車削或灰度光刻(grayscale lithogra ...

到c為傳統的焦距為30mm的平凸透鏡成像，孔徑半徑分別限制在1、2.38、2.7mm。d到i為合成孔徑超透鏡成像及圖像重建。(2)800nm近紅外拍攝。b、c分別為孔徑半徑為1mm和2.38mm的傳統透鏡成像。d,e是由三個子孔徑組成的合成孔徑超透鏡成像。附錄：(1)合成孔徑透鏡工作原理。成像在空間域可以看作為場景與成像系統PSF的卷積加上噪聲。對于傳統的具有圓形孔徑的單孔徑透鏡(或鏡頭)，pupil function為D是pupil直徑。透鏡的PSF為非相干成像系統的光學傳遞函數OTF(在頻域描述系統的成像性能)為MTF為OTF的模。合成孔徑的透鏡的pupil function為其PSF，O ...

雙膠合透鏡，焦距200mm.目鏡L6是Nikon AF-S 50-mm f/1.4D鏡頭。L4和L5是同樣的Nikon鏡頭，構成4f系統。L4、L5和4mm光闌(iris)一起濾掉高階衍射光。所用LED為880mW白光LED,匹配全帶寬為10nm的，中心波長分別為633、532、460nm的濾光片。LED耦合進纖芯直徑200um的多模光纖輸出。SLED模組(EXALOS RGB-SLED engines)單模光纖輸出，z大輸出功率5mW,中心波長分別為635、510、450nm。實驗結果：參考文獻：Yifan PengSuyeon ChoiJonghyun KimGordon Wetzstei ...

涅耳變換在對焦距離下完成重建，獲得不同對焦距離下的振幅和相位重建圖(圖2d)。因為全息信號和零階以及共軛像分處不同的頻率范圍。因此，同軸全息也能獲得無零階像和共軛像干擾的重建像。圖2中兩個硬幣的間距為9cm。作者受限于其實驗條件，所用光源波段為近紅外通信波段(195THz附近)，如果使用可見光波段可以獲得更佳的性能。探測器矩陣為InGaAs熱電冷卻相機(320*256像素，幀率320Hz)，連續激光器1頻率f1=195.353THz和連續激光器2頻率f2=195.42THz。激光器1分出兩束光，分別被聲光調制器AOM1和AOM2移頻調制。四個聲光調制器的移頻量分別為δf1=25MHz，δf2= ...

提供生成任意焦距菲涅爾透鏡的功能，用戶可以將全息圖與該菲涅爾灰度圖進行疊加，從而零級光與衍射光的焦平面會發生錯位，零級光在衍射光的焦平面上會發散掉，從而減小零級光的影響。光路方面：1）光路中添加偏振片和半波片，提高入射光的偏振態準確性為了使用SLM作為相位調制器，入射偏振必須是線性的，并且與LC分子對齊。為了確保入射光的偏振是線性的，建議在激光光源后放置一個偏振器。為了確保偏振與LC分子對齊，建議在偏振器和SLM之間放置半波片，通過半波片的旋轉可以將0級光調到zui小。2）光路中添加使用0階塊（0th order block），阻擋零級光上海昊量光電設備有限公司可以提供什么樣的空間光調制器？1 ...

及變換透鏡的焦距f'，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時的變換（二）可知，由此可見，變換透鏡的焦距f'必須大于f0，否則無解。若系統由多個透鏡組成，上述公式對每個透鏡都是適用的，透鏡間的過渡公式為：上面兩式中Z, d的值都是相對于主面來說的。由式4和式5可知，ZR2的大小隨x_1的增大而單調減小，當x1 → ∞時，由式6可知，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透鏡焦點附近，這就是聚焦后光斑的大小。另外，高斯光束通過薄透鏡時的變換（一）中提到過，電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質可以由下面三個方程式來決定：R(Z)是距離 ...

Δ）與物鏡的焦距(f)和相對于光學后背孔徑的光軸夾角的入射角（θ）成正比。激光掃描系統的關鍵在于設計一個系統，該系統可以在沒有漸暈的情況下，改變物鏡后背孔徑的空間準直照明光束的入射角。可以通過多種方式掃描激光光束的角度，包括聲光偏轉器 (AOD)、諧振和非諧振電流掃描鏡、多邊形掃描鏡和微機電掃描鏡 (MEMS) 。主要的方法是使用一對電流掃描鏡，每個橫向維度使用一個，在橫向平面中偏轉入射光束。圖18所示為針對一個橫向維度的示例，其中光軸用虛線表示。在物鏡的后背孔徑，我們要求光束準直入射，這樣它就不會離開孔徑（漸暈），角度隨著掃描儀的旋轉而變化。掃描光學系統的目的就是將掃描鏡的光束偏轉角映射到物 ...

，光纖被2個焦距為40mm的單透鏡（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶體里，從而確定了泵浦和激光的模式體積。鏡片的安裝和光纖耦合可以用商業光機元件獲得更好的像差控制和耦合效果，也可以通過自己小心設計可以滿足使用要求的結構來降低成本。3.2c腔內元件泵浦激光從一個二向色鏡M2（980nm透射率98%，激光波長1040nm反射率99.9%）進入振蕩器的激光諧振腔。反射鏡M1和M3為高反射率（≥99.98%，Layertec GmbH, Mellingen, Germany）曲面反射鏡，曲率半徑500mm。色散補償由激光在一對Gires-Tournois干涉儀(GTI)反射鏡（Layertec） ...

但二種色光的焦距并不一定就此相等，使這二種色光可能具有不同的放大率，使同一物體的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光學系統的倍率色差,用二種色光的主光線與高斯像面的交點高度之差來度量，以符號 δy'ch衣示,若對F光和C光考慮色差，有倍率色差的存在，使物體像的邊緣呈現顏色，影響像的清晰度。所以,具有一定大小視場光學系統,必須校正倍率色差。為計算倍率色差值,需要對要校正色差的二種色光計算主光線的光路,然后求出它們與高斯像面的交點高度 y'F和y'C,再按上述公式求得。物鏡的倍率色差很小或幾近為零。這是因為物鏡的位置色差已經校正，倍率色差也 隨之校正之故。另外,倍率色差顯 ...

初級像差的參考系統眾所周知，在光學系統中，對一個平面的物體進行校正時，在另一個平面上的校正條件不能滿足一定的量。這種不一致的一個熟悉的例子是：赫歇爾和阿貝的兩個眾所周知的正弦條件。如果一束光線在折射率為p的介質中從軸上的一點出發，與軸成4角，并在折射率為p'的像空間中與軸成$'角，如果通過這個軸向物鏡點的所有光線都沒有像差，其中橫向倍率為G，那么相鄰的軸向點將沒有像差，當且僅當另一方面，阿貝正弦條件指出，在類似的情況下，橫向物體平面的鄰近點只有在符合下面條件的情況下才能成像而不產生像差總的來說，這些條件是相互矛盾的，它們表明，不管像差的順序如何，擺脫初級像差的條件是物體位置的必 ...