用二次諧波色散掃描表征超短激光脈沖（本文譯自Characterizing ultrashort laser pulses with second harmonic dispersion scans，Ivan Sytcevich, Chen Guo, Sara Mikaelsson, Jan Vogelsang, Anne-Lise Viotti, Benjamín Alonso, Rosa Romero, Paulo T. Guerreiro, Anne L’Huillier, Helder Crespo, Miguel Miranda, and Cord L. Arnold）1.介紹超短激光 ...

。在沒有額外色散補償?shù)那闆r下將近紅外激光脈沖壓縮40倍，產(chǎn)生4.6fs、20 μJ 的脈沖(~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波長在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快報標題：雙光梳高光譜數(shù)字全息簡介：由兩個重復(fù)頻率略有不同的頻率梳和無透鏡相機傳感器組成的干涉儀構(gòu)成雙光梳數(shù)字全息，可實現(xiàn)具有高時間相干性的高頻率復(fù)用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie P ...

一個數(shù)量級。色散工程(dispersion engineering)旨在通過利用群延遲和群延遲色散聚焦寬帶光來緩解與波長相關(guān)的像差，但是這種技術(shù)從根本上不能擁有大孔徑設(shè)計。因此，現(xiàn)有的方法在不嚴重減小數(shù)值孔徑或支持的波長范圍的情況下，無法增加可實現(xiàn)的孔徑尺寸。其它一些嘗試解決方案僅限于離散波長或窄帶照明。除了色差外，超表面還具有強烈的幾何像差，限制了它們在寬視場成像中的應(yīng)用。而支持寬視場的手段通常要么依賴于小的輸入孔徑(限制光的采集)，要么使用多個超表面(極大增加制造復(fù)雜度)。此外，多個超表面之間是有間隙的，且間隙與孔徑成線性比例，因此隨著孔徑的增加，meta-optics的尺寸優(yōu)勢就消失了。 ...

tion)、色散補償、逆傅里葉變換等，生成的體積數(shù)據(jù)用log對數(shù)變換后保存。B-scan運用特定的黑白閾值生成。體積數(shù)據(jù)需要采用裁剪的方法移除振鏡回返和透鏡反射偽影。（2）OCT掃描頭設(shè)計和制造。眼前節(jié)(anterior segment)成像使用遠心掃描頭(如圖1c)，利用掃描振鏡完成橫向追蹤。視網(wǎng)膜成像使用傳統(tǒng)的4f視網(wǎng)膜望遠鏡(如圖1d)，其在視網(wǎng)膜的共軛平面放置一個快速反射鏡(fast steering mirror, FSM)。視網(wǎng)膜的橫向追蹤通過在望遠鏡的傅里葉平面上的FSM引入一個掃描傾斜實現(xiàn)。視網(wǎng)膜和眼前節(jié)成像需要更換掃描頭。掃描頭的光學(xué)設(shè)計使用光線追跡軟件完成(如圖1e,f)。 ...

式混合和模式色散。要實現(xiàn)成像，多模光纖內(nèi)窺鏡需要依賴傳輸特性的校準。這可以通過依序激發(fā)所有支持的光纖模式，然后使用數(shù)字全息或神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)來記錄光學(xué)傳遞函數(shù)來實現(xiàn)。可編程的光學(xué)元件，如空間光調(diào)制器(SLM)預(yù)先編碼光纖近端的光場，以在光纖遠端獲得想要的光場分布。這可以在光纖遠端面產(chǎn)生聚焦和其它更復(fù)雜的光場模式。OTF與光纖的彎曲、波長漂移、溫度變化強相關(guān)，這意味著需要實時原位校準。但實際上校準很復(fù)雜，很難實現(xiàn)實時。相比之下，CFB在分離的纖芯中引導(dǎo)不同的模式。當芯間串擾可以忽略的時候，沒有模式混合產(chǎn)生。然而，隨機相位變化在鄰近纖芯之間發(fā)生。這可以使用SLM通過數(shù)字光學(xué)相位共軛(digital opt ...

（9）4.1色散補償顯微鏡中是否需要色散補償？對于隨激發(fā)強度非線性縮放的成像過程，色散補償似乎可以明顯提高激發(fā)效率（即產(chǎn)生非線性信號光子的能力)。然而，評估色散補償系統(tǒng)對于信號光子產(chǎn)生的凈影響是非常重要的。為了優(yōu)化顯微鏡的激發(fā)效率，保持衍射極限焦斑，即該焦斑在時間上是傅里葉限制（脈寬的下限）的。正如球差會在空間上擴大聚焦體積并降低激發(fā)效率一樣，擴束鏡、掃描光學(xué)系統(tǒng)和顯微鏡物鏡中的色散會延長脈沖持續(xù)時間，并降低脈沖質(zhì)量。有多種策略可用于對這些光學(xué)器件的色散進行預(yù)補償，以確保傅里葉變換極限或接近傅里葉限制的聚焦脈沖。值得注意的是，應(yīng)考慮補償方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實現(xiàn)的增益。例如，如果 ...

各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結(jié)果導(dǎo)致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質(zhì)而選定的單色光來描達色差。對于目視光學(xué)系統(tǒng)，都選為藍色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。如下圖,軸上點A發(fā)出一束近軸白光,經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后，其中F光交光軸于 A'F,C光交光 軸于 A'C。顯然,這兩點是A 點被藍光和紅光所成的高斯像點。它們相對于光學(xué)系統(tǒng)最后一面的距商分別為l'F和l'C ...

500mm。色散補償由激光在一對Gires-Tournois干涉儀(GTI)反射鏡（Layertec）之間反射4次實現(xiàn)，每次反射約1300fs。早期的KGW/KYW激光設(shè)計，使用棱鏡對在腔內(nèi)做色散補償，通過改變棱鏡的插入距離，可以改變輸出激光的中心波長或帶寬。在過去的幾年里，GTI成為色散補償?shù)闹髁鬟x擇，因為它緊湊且容易裝配。盡管已經(jīng)有許多理論依據(jù)（通過負群延遲色散抵消增益介質(zhì)里的自相位調(diào)制，產(chǎn)生一個可支持穩(wěn)定模式鎖定的色散范圍）指導(dǎo)如何構(gòu)建一個穩(wěn)定的鎖模腔，在構(gòu)建用于特定實際應(yīng)用的振蕩器的時候，還是需要用到反復(fù)試錯法，特別是使用離散值GTI反射鏡的時候。我們需要逐漸增加負色散，直到獲得穩(wěn)定的 ...

各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結(jié)果導(dǎo)致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質(zhì)而選定的單色光來描達色差。對于目視光學(xué)系統(tǒng)，都選為藍色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。校正了位置色差的光學(xué)系統(tǒng)，只能使二種色光的像點或像面重合在一起，但二種色光的焦距并不一定就此相等，使這二種色光可能具有不同的放大率，使同一物體的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光學(xué)系統(tǒng)的倍率色差,用二種色光的主光線與高斯像面的 ...

并驗證其光學(xué)色散。該結(jié)構(gòu)具有重復(fù)60次(ZnO/Al2O3) × 60次的ZnO和Al203層對。為了確定ZnO和Al2O3的光學(xué)常數(shù)，測量了這兩種材料的兩厚樣品。圖1 厚氧化鋁樣品的測量:模型與測量的擬合。測定了Al2O3的厚度和光學(xué)常數(shù)。測量厚度:269 nm(光色散見圖2)圖2 測量所得Al2O3的光學(xué)色散。色散用柯西近似表示圖3 Al2O3薄樣品。從厚Al2O3樣品測定的光學(xué)色散在這里被用來驗證樣品的性質(zhì)是有效的薄膜。厚度測定為7.7nm。圖表顯示了模型與實測數(shù)據(jù)的擬合圖4 厚ZnO薄膜:模型與實測數(shù)據(jù)的擬合。厚度和光色散由擬合決定。厚度:342 nm圖5 通過測量厚ZnO樣品確定Zn ...