90厘米長(zhǎng)的色散補(bǔ)償光纖以補(bǔ)償系統(tǒng)中其他組件的色散。然后，1GHz脈沖序列通過(guò)光學(xué)放大器進(jìn)行放大并進(jìn)入COSMO模塊。COSMO模塊包含超連續(xù)譜產(chǎn)生波導(dǎo)、二次諧波產(chǎn)生材料以及一個(gè)光電探測(cè)器。經(jīng)過(guò)f-2f自拍頻過(guò)程后，來(lái)自光電探測(cè)器的電信號(hào)通過(guò)一個(gè)以~380 MHz為中心頻率的可調(diào)諧帶通濾波器來(lái)選擇fceo，然后用一個(gè)額外的RF放大器進(jìn)行放大。該信號(hào)連接到Vescent SLICE-OPL，該模塊為MENHIR-1550的泵浦電流提供反饋，以實(shí)現(xiàn)fceo穩(wěn)定。使用射頻頻譜分析儀可以清晰記錄fceo頻譜和噪聲頻譜。在整個(gè)系統(tǒng)中，由于COSMO模塊的性能，放大器泵浦電流提供140 mW(140 pJ ...

首先通過(guò)偏振色散補(bǔ)償光纖，以補(bǔ)償下游組件的色散，其余的光纖組件均采用保偏光纖，確保即使在環(huán)境不穩(wěn)定的情況下系統(tǒng)也能穩(wěn)定運(yùn)行。脈沖隨后通過(guò)摻鉺光纖放大器，然后被50:50的光纖分離器分光，每個(gè)COSMO模塊接受一半的脈沖光束。在考慮損耗后，每個(gè)COSMO器件的輸入功率約為45 mW(脈沖能量180 pJ)。這一數(shù)值大約比使用傳統(tǒng)高度非線性光纖產(chǎn)生超連續(xù)介質(zhì)和f-2f自參考所需的功率低5倍。來(lái)自環(huán)內(nèi)COSMO模塊的fceo信號(hào)與來(lái)自RF合成器的30 MHz信號(hào)混合。該信號(hào)通過(guò)鎖相環(huán)反饋器件向激光器提供反饋。通過(guò)計(jì)數(shù)器分別記錄來(lái)自內(nèi)環(huán)與外環(huán)模塊的信號(hào)次數(shù)，以驗(yàn)證fceo信號(hào)的穩(wěn)定性。如果兩組COSM ...

纖的折射率、色散特性和非線性效應(yīng)等的精確控制。圖1光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)(a)全固態(tài)光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二、PCF的優(yōu)勢(shì)1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發(fā)現(xiàn)，也是zui引人注目的特性，單模傳輸可以提高光電器件的信號(hào)質(zhì)量及傳輸速率。對(duì)于普通光纖，當(dāng)傳輸光的波長(zhǎng)大于截止波長(zhǎng)，就可能實(shí)現(xiàn)單模傳輸，但是對(duì)于光子晶體光纖，對(duì)光纖結(jié)構(gòu)經(jīng)過(guò)合理設(shè)計(jì)，就能實(shí)現(xiàn)在所有波長(zhǎng)無(wú)截止單模傳輸。2.非線性特性光子晶體光纖是理想的非線性光學(xué)介質(zhì)，因?yàn)榕c傳統(tǒng)光纖相比，光子晶體光纖的纖芯更小，從而更容易產(chǎn)生非線性效應(yīng)[2]，當(dāng)改變包層空氣孔直徑和空氣孔間距時(shí)，有效模場(chǎng)的能量密度也會(huì)發(fā)生強(qiáng) ...

角線電導(dǎo)率的色散部分，從這些部分他們可以計(jì)算法拉第和克爾光譜。八十年代末，幾個(gè)研究小組又開始研究MO光譜的計(jì)算問(wèn)題。Ebert和Uspenskii和Khalilov計(jì)算了3b鐵磁體對(duì)角線和非對(duì)角線電導(dǎo)率的吸收部分，這與Callaway和同事計(jì)算的光譜進(jìn)行了類似的實(shí)驗(yàn)，甚至有些不太好。Daalderop等人進(jìn)一步計(jì)算了UNiSn光導(dǎo)率的吸收成分，并通過(guò)Kramers-Kronig變換計(jì)算了色散成分，隨后得到了第1個(gè)理論MOKE譜。Daalderop等人預(yù)測(cè)UNiSn的極性克爾旋轉(zhuǎn)為5c，但不幸的是，他們沒(méi)有發(fā)表在簡(jiǎn)單系統(tǒng)上對(duì)他們的計(jì)算方法的測(cè)試。鑒于MO計(jì)算固有的困難，這種測(cè)試似乎是強(qiáng)制性的。此 ...

默斯-海森堡色散方程，該方程根據(jù)電偶極子算子的能量特征值和矩陣元素給出了折射率(克拉默斯和海森堡1925)。他通過(guò)考慮SO誘導(dǎo)的能量特征值分裂來(lái)解釋左圓偏振光和右圓偏振光折射率的差異，但忽略了SO耦合對(duì)波函數(shù)的影響。Kittel(1951)認(rèn)為，SO耦合對(duì)波函數(shù)的影響可以產(chǎn)生同樣大的貢獻(xiàn)。Argyres(1955)提出了一個(gè)更完整的公式，其中處理了SO相互作用和自旋極化。因此，在五十年代，磁光學(xué)的基本起源被理解為SO耦合和交換分裂的相互作用。在同一時(shí)期，從世紀(jì)之交到五十年代，實(shí)驗(yàn)技術(shù)不斷改進(jìn)，但沒(méi)有新的發(fā)現(xiàn)可以報(bào)道。唯yi的例外是馬約拉納(1944)在應(yīng)用磁場(chǎng)中發(fā)現(xiàn)順磁性金屬中的MO克爾效應(yīng)。 ...

物質(zhì)方程在非色散、各向同性、連續(xù)介質(zhì)的情況下，可表示為:式中，Jc為傳導(dǎo)電流密度；Xe和Xm分別為電化率和磁化率；介電常數(shù)ε和磁導(dǎo)率μ分別描述了均勻物質(zhì)對(duì)給定頻率的電學(xué)元件和磁性元件的反應(yīng)。在沒(méi)有自由電荷(p=0)、非磁性、不導(dǎo)電(J=0,σ=0)的材料中：在這里一個(gè)矢量的散度和旋度，例如矢量E的散度和旋度是:2.光的本質(zhì)自由空間的四個(gè)麥克斯韋方程聯(lián)立起來(lái)，可以得到zui終的兩個(gè)關(guān)于電場(chǎng)和磁場(chǎng)矢量的方程：其中，拉普拉斯算子作用于E和B的每一個(gè)分量；因此，電磁場(chǎng)的每一個(gè)分量遵從標(biāo)量波方程。這表明了以矢量形式在自由空間傳播的電磁諧波的存在。即光的本質(zhì)是電磁波。（1）光是一種三維平面電磁波由上式可知 ...

波長(zhǎng)干涉法、色散干涉法、雙光梳干涉法與頻率掃描干涉法。多波長(zhǎng)干涉法測(cè)量距離的原理基于不同波長(zhǎng)光在光程差發(fā)生變化時(shí)引起的干涉現(xiàn)象。這個(gè)方法利用了不同波長(zhǎng)光的相位變化關(guān)系，通過(guò)觀察干涉條紋的移動(dòng)來(lái)確定測(cè)量目標(biāo)的距離。這種方法在測(cè)距應(yīng)用中具有高精度和靈敏度，尤其在需要非接觸和高精度的測(cè)量場(chǎng)景下。通過(guò)利用不同波長(zhǎng)光的特性，多波長(zhǎng)干涉法可以實(shí)現(xiàn)對(duì)目標(biāo)距離的精確測(cè)量。雙光梳干涉法是一種使用兩個(gè)頻率非常穩(wěn)定的光梳來(lái)實(shí)現(xiàn)高精度測(cè)距的方法。這種方法通過(guò)比較兩個(gè)光梳之間的頻率差異，從而測(cè)量目標(biāo)的距離。通過(guò)觀察和分析這些干涉條紋的模式，可以確定兩個(gè)光梳之間的頻率差異。由于頻率差與目標(biāo)距離有直接關(guān)系，因此可以通過(guò)測(cè)量 ...

帶的各向異性色散對(duì)黃系激子有顯著的影響。各向異性色散導(dǎo)致了電子與空穴和軌道的相對(duì)運(yùn)動(dòng)之間的耦合。圖1-7 Cu2O的能帶結(jié)構(gòu)Cu2O根據(jù)其O空隙和Cu缺陷不同可分為n型或者P型半導(dǎo)體如圖1-8所示。在Cu2O中，銅空位出現(xiàn)淺的受主能級(jí)，氧間位形成深能級(jí)缺陷，形成能分別為1.8eV、1.3eV。銅間位出現(xiàn)在深能級(jí)，形成能為2.5eV左右。氧空位具有相對(duì)較低的形成能，但是它不穩(wěn)定。通常情況下容易得到Cu空位P型Cu2O半導(dǎo)體。圖1-8(a)為銅多氧少(b)為銅少氧多情況下Cu2O本征缺陷的形成能實(shí)驗(yàn)室前期通過(guò)電化學(xué)沉積控制生長(zhǎng)條件可得到n型的Cu2O半導(dǎo)體。如圖1-9所示，在特定的電壓、pH和溫度 ...

纖幾何形狀、色散狀態(tài)和輸入脈沖持續(xù)時(shí)間的不同，導(dǎo)致光譜展寬的現(xiàn)象和機(jī)制的集合可以顯著變化，某些過(guò)程可以主導(dǎo)或被其他過(guò)程抑制。超連續(xù)譜產(chǎn)生過(guò)程的主要非線性因素是:受激拉曼散射、自相位調(diào)制、四波混合、調(diào)制不穩(wěn)定性、交叉相位調(diào)制、孤子動(dòng)力學(xué)(孤子裂變和孤子自頻移)和色散波的產(chǎn)生。盡管超連續(xù)譜生成背后有復(fù)雜的基礎(chǔ)物理學(xué)，但中紅外超連續(xù)譜生成的實(shí)際實(shí)現(xiàn)相對(duì)簡(jiǎn)單。圖1說(shuō)明了這一點(diǎn)，并描述了商用氟纖維(InF3)超連續(xù)介質(zhì)發(fā)生器的概念原理和系統(tǒng)架構(gòu)。開發(fā)了如圖1所示的系統(tǒng)。圖1所示。基于InF3光纖系統(tǒng)的中紅外超連續(xù)介質(zhì)源的基本方案和工作原理示例:所示發(fā)射光譜對(duì)應(yīng)于商用超連續(xù)介質(zhì)發(fā)生器(Thorlabs, ...

這里的入射角色散范圍之間的垂直和zui大角度，是由物鏡的數(shù)值孔徑的限制光圈的平面與物鏡的后焦平面共軛，也稱為物鏡的衍射平面或瞳孔。通過(guò)使用內(nèi)置的、可調(diào)焦的伯特蘭透鏡或用輔助望遠(yuǎn)鏡代替目鏡，可以在顯微鏡的所謂conconscopical圖像中看到瞳孔。當(dāng)分析儀，偏振器和補(bǔ)償器交叉zui大消光時(shí)，衍射圖像的特征是十字形消光區(qū)(圖1，插圖)，這是由于在寬視場(chǎng)顯微鏡中使用會(huì)聚光束這一事實(shí)。所有不位于沿偏振面或垂直于偏振面中心入射面的光束都不能被熄滅，因?yàn)樗鼈冊(cè)谕哥R陡峭的光學(xué)界面處由于p和s分量的差透射而以橢圓和旋轉(zhuǎn)偏振狀態(tài)反射。這種去極化產(chǎn)生了四個(gè)明亮的象限，由十字分隔。為了獲得zui佳的克爾對(duì)比度條 ...