808 nm發(fā)射光譜紅移了276 nm，因此散射截面弱了100倍。(iii)它的斯托克斯線(xiàn)出現(xiàn)在光譜儀的敏感區(qū)域之外。(iv)它的反斯托克斯線(xiàn)出現(xiàn)在波長(zhǎng)范圍650 - 795 nm，超出感興趣的區(qū)域。探測(cè)光學(xué)探頭光學(xué)的主要配置是傳輸、90°、后向散射和空間偏移。第三種是較簡(jiǎn)單的，因?yàn)樗苋菀自O(shè)置較小的組件和對(duì)齊。主要考慮:(i)較大限度地提高弱拉曼輻射的收集效率;(ii)阻止強(qiáng)瑞利輻射進(jìn)入探測(cè)單元。這些目標(biāo)是通過(guò)聚焦透鏡、分束器和長(zhǎng)通濾波器實(shí)現(xiàn)的。來(lái)自激光二極管的準(zhǔn)直光通過(guò)分束器和聚焦透鏡(L1)定向到樣品。分束器的作用是將激發(fā)光路與收集光路分開(kāi)。我們沒(méi)有使用專(zhuān)門(mén)設(shè)計(jì)的分束器，而是使用了一塊正 ...

制發(fā)射確保了發(fā)射光譜保持不變，并且與激發(fā)波長(zhǎng)無(wú)關(guān)。由于振動(dòng)弛豫和內(nèi)部轉(zhuǎn)換中的能量損失，發(fā)射的熒光光子的能量較低(即發(fā)射發(fā)生在比激發(fā)更長(zhǎng)的波長(zhǎng))。這種發(fā)射波長(zhǎng)的位移稱(chēng)為斯托克斯位移。另一個(gè)主要發(fā)光過(guò)程，磷光，通過(guò)被稱(chēng)為系統(tǒng)間交叉(ISC)的過(guò)程發(fā)生在激發(fā)時(shí)電子能量躍遷到三元態(tài)能級(jí)(T1;T2;:::;Tn)。三重態(tài)的電子具有平行自旋，這些電子躍遷是“自旋禁止的”，通過(guò)發(fā)射一個(gè)磷光光子或ISC反轉(zhuǎn)和發(fā)射一個(gè)延遲的熒光光子，導(dǎo)致向地能級(jí)的緩慢躍遷。磷光的發(fā)生時(shí)間從毫秒到數(shù)百秒不等。圖1所示的Jablonski圖簡(jiǎn)潔地說(shuō)明了這些過(guò)程。圖1分子的量子產(chǎn)率被定義為發(fā)射的光子與吸收的光子之比。常見(jiàn)熒光化合物 ...

3)的激發(fā)和發(fā)射光譜的波長(zhǎng)范圍有所交集。即使Cy3熒光團(tuán)是較合適被綠色(~550 nm)光激發(fā)，它同樣也能被青色(475 nm)光激發(fā)到足夠的程度，在圖2中很容易被檢測(cè)到。通過(guò)將四帶通多邊分束器和發(fā)射濾光片改為單帶通二向色鏡和發(fā)射濾光片來(lái)消除crosstalk信號(hào)，從而在檢測(cè)系統(tǒng)的發(fā)射側(cè)實(shí)現(xiàn)了更精確的阻擋。這種解決方案是一種妥協(xié)，因?yàn)樗运俣葹榇鷥r(jià)提高了分辨率。當(dāng)然在熒光成像時(shí)，我們需要盡可能的去減小bleedthrough以及crosstalk的影響選擇熒光染料時(shí)，應(yīng)盡量選擇發(fā)射光譜帶寬較窄的同時(shí)使用多種熒光染料時(shí)，應(yīng)盡量選擇光譜間沒(méi)有重疊的，以免產(chǎn)生信號(hào)串?dāng)_，或者也可適當(dāng)降低某幾種熒光染料 ...

原子在磁場(chǎng)中發(fā)射光譜線(xiàn)的分裂現(xiàn)象，即現(xiàn)在所說(shuō)的塞曼效應(yīng)。這種效應(yīng)已成為確定原子、分子和晶體結(jié)構(gòu)的一種非常有價(jià)值的手段。洛倫茲提出法拉第和克爾效應(yīng)的早期理論認(rèn)識(shí)，其基礎(chǔ)是材料中的右圓偏振光和左圓偏振光與經(jīng)典電子振子的耦合方式不同。由于這個(gè)原因，克爾和法拉第效應(yīng)也被稱(chēng)為圓雙折射效應(yīng)。V oight和Cotton和Mouton在順磁液體中發(fā)現(xiàn)的磁雙折射現(xiàn)象。這些效應(yīng)被稱(chēng)為線(xiàn)性磁雙折射。Williams以及Fowler和Fryer首先應(yīng)用磁光成像技術(shù)來(lái)實(shí)現(xiàn)磁疇的可視化，這些都是基于Kerr效應(yīng)。由于克爾顯微鏡的這些較早的應(yīng)用，連續(xù)的系統(tǒng)發(fā)展大大增強(qiáng)了傳統(tǒng)克爾技術(shù)的能力。通過(guò)干涉層的應(yīng)用實(shí)現(xiàn)了顯著的對(duì)比 ...

用大致可以以發(fā)射光譜范圍來(lái)劃分。發(fā)光波長(zhǎng)在紅外范圍(λ>800mm)的LED應(yīng)用在通信系統(tǒng)、遠(yuǎn)程控制和光耦合器中。在可見(jiàn)光范圍內(nèi)的白光LED和彩色LED一般主要應(yīng)用于普通照明、指示、交通信號(hào)燈和標(biāo)識(shí)牌。紫外LED(λ<400nm)被用作白光LED的泵浦源，以及生物技術(shù)和牙科。2激光器激光器是一種能夠產(chǎn)生高準(zhǔn)直、高能量的單色和相干輻射光束的設(shè)備。區(qū)分激光器與一般光源的是激光器du一wu二的光特性：相干性、單色性、定向性、偏振高強(qiáng)度。目前zui普遍的激光器能夠發(fā)射193nm(深紫外光)到10.6nm(遠(yuǎn)紅外)波長(zhǎng)范圍內(nèi)的連續(xù)波或者脈沖激光。（1）激光產(chǎn)生的基本原理光放大的第1個(gè)條件是存 ...

理示例:所示發(fā)射光譜對(duì)應(yīng)于商用超連續(xù)介質(zhì)發(fā)生器(Thorlabs, SC4500，光纖長(zhǎng)度為50厘米，重復(fù)頻率為50 MHz，平均輸出功率為300 mW);模擬了泵浦脈沖在200 cm長(zhǎng)度InF3光纖上的光譜演化，說(shuō)明了泵浦脈沖的產(chǎn)生機(jī)制。超連續(xù)介質(zhì)源的泵浦系統(tǒng)是基于高峰值功率飛秒鎖模光纖激光器。激光輻射的光譜范圍為光通信波長(zhǎng)1550nm，該波長(zhǎng)的光學(xué)技術(shù)較為發(fā)達(dá)。發(fā)射的激光脈沖(重復(fù)頻率為50 MHz)由摻鉺光纖放大器放大并發(fā)射到非線(xiàn)性光纖中，該光纖將脈沖能量傳輸?shù)?.9μm光譜范圍，對(duì)應(yīng)于所設(shè)計(jì)的氟化光纖的零色散波長(zhǎng)。第二個(gè)放大階段意味著使用以下正向摻銩包層泵浦光纖放大器(793 nm泵浦 ...

熟的分析原子發(fā)射光譜技術(shù)，可用于各種樣品的元素分析。憑借其精準(zhǔn)的檢測(cè)水平，廣泛應(yīng)用于各行各業(yè)，包括食品行業(yè)、土壤分析、合金分析等等。其原理為L(zhǎng)IBS通過(guò)直接測(cè)量樣品燒蝕產(chǎn)生的等離子體發(fā)射來(lái)分析樣品，提供一個(gè)即時(shí)的光譜指紋，代表其元素組成。在2017年，S. Moncayo1[1]等人采用一種基于激光誘導(dǎo)擊破光譜(LIBS)的快速、低成本的牛奶摻假質(zhì)量控制、溯源和檢測(cè)方法。研究了三聚氰胺摻假嬰幼兒奶粉中三聚氰胺含量的定量分析。討論了利用LIBS技術(shù)結(jié)合化學(xué)計(jì)量分析在食品工業(yè)中進(jìn)行乳制品質(zhì)量控制的潛在用途。在此研究中，LIBS技術(shù)使用調(diào)Q Nd:YAG激光器，工作波長(zhǎng)為1064 nm，脈沖持續(xù)時(shí)間 ...

。角度分辨光發(fā)射光譜(ARPES)實(shí)驗(yàn)表明，對(duì)于分子束外延生長(zhǎng)的單層和雙層InSe，價(jià)帶zui大值和zui小值的能量分離為~ 100 meV。這和的寬度在同一個(gè)數(shù)量級(jí)上PL(圖1、2a和2b)表明低能尾的極化減少可能是由于價(jià)帶的散射。如果您對(duì)磁學(xué)測(cè)量有興趣，請(qǐng)?jiān)L問(wèn)上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè)：http://www.arouy.cn/three-level-150.html更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專(zhuān)業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類(lèi)激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國(guó)防 ...

首先確定PL發(fā)射光譜的中心波長(zhǎng)（PL峰值位置），因?yàn)樵撝行牟ㄩL(zhǎng)對(duì)應(yīng)于半導(dǎo)體材料光學(xué)帶隙的獨(dú)特能量，并且大部分光子通過(guò)這種躍遷從材料發(fā)射。因此，QFLS被分配給這個(gè)中心波長(zhǎng)。為了檢測(cè)劃線(xiàn)或線(xiàn)邊緣區(qū)域的中心波長(zhǎng)偏移，確定了在每種情況下出現(xiàn) PL 發(fā)射zui大值的局部中心波長(zhǎng)，該波長(zhǎng)來(lái)自對(duì) PL 光譜的逐像素分析。中心波長(zhǎng)的測(cè)定結(jié)果如圖1（上行）所示，顯示了兩張以（A）ns和（B）ps脈沖為模式的劃線(xiàn)圖像，具有zui佳通量和先前確定的相應(yīng)zui佳通量。在這兩種情況下，劃線(xiàn)線(xiàn)旁邊和內(nèi)部的中心PL波長(zhǎng)都在758nm ±3 nm的窄范圍內(nèi)，對(duì)應(yīng)于約1.64 eV的光帶隙能量。激光劃線(xiàn)溝槽內(nèi)的低強(qiáng)度信號(hào)來(lái)自 ...

可能與光源的發(fā)射光譜不同，這是由光學(xué)元件和探測(cè)器本身的響應(yīng)造成的影響所致。需要注意的是，嚴(yán)格來(lái)講上述公式僅適用于高斯形光譜，對(duì)于其他光譜形狀僅可作為一個(gè)分辨率估算參考。對(duì)于任意已知形狀的光譜，應(yīng)估算軸向擴(kuò)展函數(shù)以了解可實(shí)現(xiàn)的分辨率和可能的邊帶。下圖中的軸向分辨率方程的圖顯示了三個(gè)不同中心波長(zhǎng)的情況，展示了光源帶寬對(duì)近紅外常用工作帶中的軸向分辨率的影響2.成像深度OCT（光學(xué)相干斷層成像）的成像深度主要受光源在樣品中的穿透深度限制。此外，在傅里葉域OCT中，深度還受到光譜儀有限像素?cái)?shù)和光學(xué)分辨率的限制。如前所述，傅里葉域OCT中的圖像是在傅里葉變換光譜干涉數(shù)據(jù)后獲得的。傅里葉變換后的總長(zhǎng)度或深度 ...