化熒光激發和發射光譜。發射光譜的重疊區域由綠色陰影表示?；疑幱皡^域表示圖2中用于采集圖像A-C的激發帶寬（475/28nm）。針對串擾的問題，雖然已經開發出具有窄發射光譜的量子點納米晶體，可以提供更好的分離光譜。但與有機染料相比，這種改進的代價是熒光團尺寸增加了一個數量級以上，這反過來又阻礙了它們在雙分子標記應用中的應用。Lumencor的固態光引擎優化了輸出光譜，提供了多個窄線寬的光源，盡可能實現對特定熒光染料的精確激發，而這對于多重熒光檢測至關重要，可以有效減小光譜串擾問題的發生。下圖中是使用Lumencor SPECTRA光引擎、Andor Zyla 5.5 sCMOS相機和Nikon ...

化熒光激發和發射光譜。發射光譜的重疊區域由綠色陰影表示?；疑幱皡^域表示圖2中用于采集圖像A-C的激發帶寬（475/28nm）。針對串擾的問題，雖然已經開發出具有窄發射光譜的量子點納米晶體，可以提供更好的分離光譜。但與有機染料相比，這種改進的代價是熒光團尺寸增加了一個數量級以上，這反過來又阻礙了它們在雙分子標記應用中的應用。Lumencor的固態光引擎優化了輸出光譜，提供了多個窄線寬的光源，盡可能實現對特定熒光染料的精確激發，而這對于多重熒光檢測至關重要，可以有效減小光譜串擾問題的發生。下圖中是使用Lumencor SPECTRA光引擎、Andor Zyla 5.5 sCMOS相機和Nikon ...

像素或區域的發射光譜。例如，所示的發射光譜顯示了Eu3+離子很有特征的發射帶：在590nm處觀察到的帶被指定為Eu3+的磁偶極（MD）5D0→7F1躍遷，而610至630nm區域的發射峰則來自超敏感的強制電偶極（ED）5D0→7F2Eu3+躍遷。這兩個躍遷的積分強度之比眾所周知，是探測單晶結構中Ln3+離子周圍化學環境的極好探針：Ln3+離子周圍的對稱性越低，ED/MD比就越大。這允許我們對Ln3+離子的化學環境的對稱性特征得出結論。此外，5D0→7F2躍遷的Stark分裂也可以與晶體環境中Ln3+的對稱性相關聯——對稱性越低，Stark子能級的數量就越多。在針狀多晶型在低對稱的三斜晶系中結晶 ...

器的高分辨率發射光譜。釷氬(Th-Ar)通常用于校準天文臺的高分辨率階梯光柵光譜儀。釷在紫外、可見光和近紅外波段發射出狹窄的光譜線，可以作為精確的參考。光譜中也有亮幾個數量級的氬譜線。物理實驗室教學工具原子軌道可以用表示總角動量的量子數Mj來標記。在蒸汽室中，被激發的原子從較高的狀態弛豫到較低的狀態時發出共振光，并且只有當自旋數Mj相差1或更小時才允許光學躍遷。Mj變化為-1的躍遷產生sigma(-)圓偏振光，Mj變化為+1的躍遷產生sigma(+)圓偏振光。在外磁場中自旋能級的塞曼分裂可以用光譜測量，并且通過使用極化來獨立分離sigma(-)和sigma(+)躍遷變得更容易。同時記錄了鎘的4 ...

事實，而拉曼發射光譜與激發波長耦合。該方法值得注意的技術包括位移激發拉曼差分光譜(SERDS)和減位移拉曼光譜，兩者都需要在光譜采集之后進行額外的步驟。將傳統的連續波拉曼系統轉換為基于CCD光譜儀的SERDS設置只需要小小的修改，即合并兩個稍微波長移位的激光激發源，通常在全寬半MAX(FWHM)時分開。一旦熒光變寬或扭曲拉曼峰，計算方法提高信噪比的能力有限。另一個缺點是，由于像素對像素靈敏度的隨機變化大于實際的拉曼信號，它們可以忽略尖銳的拉曼峰值。一個顯著的優點是，由于非常窄的拉曼峰與寬熒光之間的差異，它們可以用于基線校正。當樣品顯示出幾十個波數的更寬拉曼峰時，這種方法可能會失敗。此外，在某些 ...

閾值放大自發發射光譜。光譜包絡線的周期性為7cm-1，對應于AMZ干涉儀的透射光譜周期。亞閾值光譜中非常強模式對應的模式發生激光，對應2073 cm-1，如圖2(a)底部面板所示。在相同的脈沖電流下，典型的分離觸點AMZ QC激光器的脈沖光電流-電壓（LIV）特性（如圖2(b)所示）表明，該器件的閾值電流密度（1.6 kA/cm2），面對面長度為1.8 mm，大約是具有單觸點14的AMZ QC激光器（0.8 kA/cm2），面對面長度為2.5 mm的兩倍。閾值電流密度的增加是由于單獨偏置器件的面到面長度的減小。這也可以部分歸因于額外的散射損失和兩個區域的光學增益系數的降低，這兩個區域缺乏金屬接 ...

R測量的峰值發射光譜作為波數與散熱器溫度的關系，范圍從80到300 K，不同的腔長。發射頻率從2404 cm?1降低到2286 cm?1，即降低了118 cm?1，空腔長度從0.5 mm增加到3mm。二氧化碳CO2 FTIR吸收光譜如圖2A所示。顯然，在不同溫度下，腔長為1.5、2和3 mm的qcl與強振動旋轉吸收帶直接重疊。同樣，可以使用不同的空腔長度來故意重疊或避免與選定的CO2特征重疊，如圖2 b。結果表明，在恒定的散熱器溫度下，腔長度在1-2 mm范圍內，跨越整個吸收光譜。因此，提供了一種方便的后處理策略，用于定制共振和非共振qcl，從而差分測量直接產生分析物濃度的定量測定。圖2c描述 ...

固定偏置下的發射光譜如圖4(a)所示。激光從1524nm開始，MEMS加熱電流為8mA。在與激光模相鄰的較低波長處可以看到被抑制的高階橫模。隨著加熱功率的增大，初始氣隙=4.3μm也增大。因此，單模發射波長不斷向更高的值移動。圖4 (a)連續波（CW）下，不同MEMS加熱電流下固定偏置19mA的VCSEL光譜。(b)調諧波長隨MEMS加熱功率的變化。插入顯示調諧波長對MEMS電流對于這種特殊的VCSEL，通過將MEMS電流增加到27mA，可以將激光波長調諧到1584nm。這對應于60nm的連續單模調諧，中心波長為1554nm。在1584nm的發射波長處，激光模式與下一個高階縱向模式競爭，當ME ...

6(a)所示發射光譜對應的光柵周期為δ = 1.21 μm，對應的有效折射率為neff = 3.198。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設備安裝，培訓，硬件開發，軟件開發，系統集成等服務。您可以通過我們昊量光電的官方網站www.arouy.cn了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...