的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學報, 2000, 16(4): 429-432.5包學誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學, 2005: 21-307崔高增 ...

的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學報, 2000, 16(4): 429-432.5包學誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學, 2005: 21-307崔高增 ...

的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學報, 2000, 16(4): 429-432.5包學誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學, 2005: 21-307崔高增 ...

的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學報, 2000, 16(4): 429-432.5包學誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學, 2005: 21-307崔高增 ...

板)，它將橢圓偏振光轉(zhuǎn)換為平面偏振光，以實現(xiàn)zui佳對比度調(diào)整。它們在垂直入射處是zui強的，在垂直入射處，面內(nèi)域的克爾對比是不可能的。如果將具有相似疇相的透明材料在透射中成像，將觀察到相同的對比度特征，但現(xiàn)在在法拉第，透射Voigt和透射梯度效應(yīng)中。在圖1中，選擇垂直入射的垂直磁化石榴石膜來表示法拉第效應(yīng)，因為這種極性幾何結(jié)構(gòu)在法拉第顯微鏡中zui常用。圖1圖1綜述了可用于磁疇成像的四種傳統(tǒng)磁光效應(yīng)。從左到右依次為:效應(yīng)名稱及其發(fā)現(xiàn)年份、光學描述、對磁化矢量M的靈敏度、作者和首次應(yīng)用于成像的年份，以及光學偏光顯微鏡的典型對比外觀。疇圖像取自具有垂直各向異性的單晶石榴石薄膜(上排)和厚度為0. ...

Ay時，表示圓偏振光。當位相差是上述以外的其他情況，偏振態(tài)的矢量方向是橢圓，這種偏振稱為橢圓偏振。(3)雙折射雙折射有兩個折射率，即在不同偏振方向光波傳播速度不同?？梢赃@樣理解，不同方向的偏振光傳播的過程中，所走過的路程折射率不同，速度不同，因此也就引入了延遲。1.3雙折射延遲示意圖光傳播速度快的方向稱為快軸，光傳播速度慢的方向稱為慢軸。快軸和慢軸都是主軸。另外，具有雙折射的樣品稱為各向異性的物質(zhì)還有一些不具有雙折射的，例如玻璃，稱為各向同性的物質(zhì)。那么，需要確定雙折射的位相差大小和主光軸方向，以便測量樣品的內(nèi)部信息。(4)偏振態(tài)的表示偏振態(tài)可以用瓊斯矢量，Stokes參數(shù)，龐加萊球三者表示， ...

該模型基于左圓偏振光和右圓偏振光與固體中的經(jīng)典電子振子的耦合方式不同的觀點。德魯?shù)?1900a, 1900b)進一步擴展了理論。對MO效應(yīng)的基本認識隨著量子力學的發(fā)展而增長。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效應(yīng)是由自旋-軌道(SO)耦合下的自旋極化電子運動引起的。休姆在他的考慮中使用了克拉默斯-海森堡色散方程，該方程根據(jù)電偶極子算子的能量特征值和矩陣元素給出了折射率(克拉默斯和海森堡1925)。他通過考慮SO誘導的能量特征值分裂來解釋左圓偏振光和右圓偏振光折射率的差異，但忽略了SO耦合對波函數(shù)的影響。Kittel(1951)認為，SO耦合對波函數(shù)的影響可以產(chǎn)生同 ...

求和規(guī)則將左圓偏振光和右圓偏振光的x射線吸收光譜與材料中特定元素的自旋和軌道矩聯(lián)系起來。因此，可以獲得元素的特定信息，這是超出價帶MO光譜的巨大優(yōu)勢。盡管在推導求和規(guī)則時涉及了大量的近似，但它們在實踐中是令人信服的。獲得自旋或軌道矩的精度約為10%至20%，但有時只有50%。Altarelli(1997)討論了各種x射線MO效應(yīng)。在標準MO克爾實驗中檢測到的反射光的頻率與入射光的頻率相同。然而，可能存在一小部分以雙倍頻率反射的光。這被稱為二次諧波產(chǎn)生，或者，更一般地，作為非線性光學。對于中心對稱介質(zhì)，當反演對稱性被破壞時，會產(chǎn)生二次諧波。Pan等人(1989)預(yù)測，在磁性表面層的情況下，二次諧 ...

，線偏振光和圓偏振光都可以認為是橢圓偏振光的特例。對上面的兩個公式進行運算可以得到一般橢圓偏振光的軌跡方程：標準橢圓方程的形式含有半長軸a和半短軸b,表示為：將上式圍繞坐標軸旋轉(zhuǎn)一個角度ψ得到：然后把兩個分量帶入上面兩個橢圓方程可以得到：從這個方程組可以獲得偏振橢圓的長半軸取向角ψ：偏振橢圓的形狀可以用橢圓率來表示，橢圓率就是橢圓短半軸長度與長半軸長度的比值：其中-1<e<1.用橢圓率角來表示橢圓，如:通過引入輔助角σ(O≤σ≤w/2),橢圓率角和取向角又可以表示為：若給出了兩個相互垂直的振蕩矢量的振幅比值和相位差,可以通過上式計算獲得橢圓長半軸的取向角ψ和橢圓率角ε，進而確定光的 ...

發(fā)展，紅外橢圓偏振光譜(IRSE)作為表征納米結(jié)構(gòu)的一種強有力的工具，特別是自組裝單分子膜(SAMs)的表征上，已得到極大的發(fā)展。與傳統(tǒng)的傅里葉變換紅外反射吸收光譜(FT-IRRAS)相比，IRSE在測定高反射率波長區(qū)域內(nèi)的介電函數(shù)(低至單分子層厚度)方面具有優(yōu)勢。另外，IRSE表征比FT-IRRAS表征有更多的實驗參數(shù)，可以獲取薄膜樣品的更多信息。圖1-3為利用橢偏儀在位監(jiān)控微晶mc-Si:H薄膜在ZnO襯底的生長。生長模型為島狀生長，因此在生長過程中，表面較為粗糙，通過模型構(gòu)建可以獲取薄膜表面粗糙度隨時間演變和生長速率和生長模式。圖1-3薄膜生長過程中表面的粗糙度隨著時間的演變1.3.2監(jiān) ...