的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學(xué)報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學(xué)報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學(xué)橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學(xué)報, 2000, 16(4): 429-432.5包學(xué)誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學(xué)儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學(xué), 2005: 21-307崔高增 ...

的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學(xué)報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學(xué)報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學(xué)橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學(xué)報, 2000, 16(4): 429-432.5包學(xué)誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學(xué)儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學(xué), 2005: 21-307崔高增 ...

的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學(xué)報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學(xué)報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學(xué)橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學(xué)報, 2000, 16(4): 429-432.5包學(xué)誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學(xué)儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學(xué), 2005: 21-307崔高增 ...

的全自 動橢圓偏振光譜系統(tǒng)研究[J]. 紅外與毫米波學(xué)報, 2003, 22(1): 45-50.3陳修國, 袁奎, 杜衛(wèi)超, 等 . 基于 Mueller 矩陣成像橢 偏儀的納米結(jié)構(gòu)幾何參數(shù)大面積測量[J]. 物理學(xué)報, 2016, 65(7): 070703.4王戰(zhàn)會, 靳剛 . 光學(xué)橢偏成像技術(shù)在生物分子研究中 的應(yīng)用[J]. 生物工程學(xué)報, 2000, 16(4): 429-432.5包學(xué)誠 . 橢偏儀的結(jié)構(gòu)原理與發(fā)展[J]. 現(xiàn)代科學(xué)儀 器, 1999(3): 58-61.6張恒 . 基于光度法及混合法的自動橢偏儀研究[D]. 廣州: 華南師范大學(xué), 2005: 21-307崔高增 ...

板)，它將橢圓偏振光轉(zhuǎn)換為平面偏振光，以實現(xiàn)zui佳對比度調(diào)整。它們在垂直入射處是zui強的，在垂直入射處，面內(nèi)域的克爾對比是不可能的。如果將具有相似疇相的透明材料在透射中成像，將觀察到相同的對比度特征，但現(xiàn)在在法拉第，透射Voigt和透射梯度效應(yīng)中。在圖1中，選擇垂直入射的垂直磁化石榴石膜來表示法拉第效應(yīng)，因為這種極性幾何結(jié)構(gòu)在法拉第顯微鏡中zui常用。圖1圖1綜述了可用于磁疇成像的四種傳統(tǒng)磁光效應(yīng)。從左到右依次為:效應(yīng)名稱及其發(fā)現(xiàn)年份、光學(xué)描述、對磁化矢量M的靈敏度、作者和首次應(yīng)用于成像的年份，以及光學(xué)偏光顯微鏡的典型對比外觀。疇圖像取自具有垂直各向異性的單晶石榴石薄膜(上排)和厚度為0. ...

Ay時，表示圓偏振光。當(dāng)位相差是上述以外的其他情況，偏振態(tài)的矢量方向是橢圓，這種偏振稱為橢圓偏振。(3)雙折射雙折射有兩個折射率，即在不同偏振方向光波傳播速度不同。可以這樣理解，不同方向的偏振光傳播的過程中，所走過的路程折射率不同，速度不同，因此也就引入了延遲。1.3雙折射延遲示意圖光傳播速度快的方向稱為快軸，光傳播速度慢的方向稱為慢軸。快軸和慢軸都是主軸。另外，具有雙折射的樣品稱為各向異性的物質(zhì)還有一些不具有雙折射的，例如玻璃，稱為各向同性的物質(zhì)。那么，需要確定雙折射的位相差大小和主光軸方向，以便測量樣品的內(nèi)部信息。(4)偏振態(tài)的表示偏振態(tài)可以用瓊斯矢量，Stokes參數(shù)，龐加萊球三者表示， ...

該模型基于左圓偏振光和右圓偏振光與固體中的經(jīng)典電子振子的耦合方式不同的觀點。德魯?shù)?1900a, 1900b)進一步擴展了理論。對MO效應(yīng)的基本認識隨著量子力學(xué)的發(fā)展而增長。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效應(yīng)是由自旋-軌道(SO)耦合下的自旋極化電子運動引起的。休姆在他的考慮中使用了克拉默斯-海森堡色散方程，該方程根據(jù)電偶極子算子的能量特征值和矩陣元素給出了折射率(克拉默斯和海森堡1925)。他通過考慮SO誘導(dǎo)的能量特征值分裂來解釋左圓偏振光和右圓偏振光折射率的差異，但忽略了SO耦合對波函數(shù)的影響。Kittel(1951)認為，SO耦合對波函數(shù)的影響可以產(chǎn)生同 ...

求和規(guī)則將左圓偏振光和右圓偏振光的x射線吸收光譜與材料中特定元素的自旋和軌道矩聯(lián)系起來。因此，可以獲得元素的特定信息，這是超出價帶MO光譜的巨大優(yōu)勢。盡管在推導(dǎo)求和規(guī)則時涉及了大量的近似，但它們在實踐中是令人信服的。獲得自旋或軌道矩的精度約為10%至20%，但有時只有50%。Altarelli(1997)討論了各種x射線MO效應(yīng)。在標準MO克爾實驗中檢測到的反射光的頻率與入射光的頻率相同。然而，可能存在一小部分以雙倍頻率反射的光。這被稱為二次諧波產(chǎn)生，或者，更一般地，作為非線性光學(xué)。對于中心對稱介質(zhì)，當(dāng)反演對稱性被破壞時，會產(chǎn)生二次諧波。Pan等人(1989)預(yù)測，在磁性表面層的情況下，二次諧 ...

，線偏振光和圓偏振光都可以認為是橢圓偏振光的特例。對上面的兩個公式進行運算可以得到一般橢圓偏振光的軌跡方程：標準橢圓方程的形式含有半長軸a和半短軸b,表示為：將上式圍繞坐標軸旋轉(zhuǎn)一個角度ψ得到：然后把兩個分量帶入上面兩個橢圓方程可以得到：從這個方程組可以獲得偏振橢圓的長半軸取向角ψ：偏振橢圓的形狀可以用橢圓率來表示，橢圓率就是橢圓短半軸長度與長半軸長度的比值：其中-1<e<1.用橢圓率角來表示橢圓，如:通過引入輔助角σ(O≤σ≤w/2),橢圓率角和取向角又可以表示為：若給出了兩個相互垂直的振蕩矢量的振幅比值和相位差,可以通過上式計算獲得橢圓長半軸的取向角ψ和橢圓率角ε，進而確定光的 ...

發(fā)展，紅外橢圓偏振光譜(IRSE)作為表征納米結(jié)構(gòu)的一種強有力的工具，特別是自組裝單分子膜(SAMs)的表征上，已得到極大的發(fā)展。與傳統(tǒng)的傅里葉變換紅外反射吸收光譜(FT-IRRAS)相比，IRSE在測定高反射率波長區(qū)域內(nèi)的介電函數(shù)(低至單分子層厚度)方面具有優(yōu)勢。另外，IRSE表征比FT-IRRAS表征有更多的實驗參數(shù)，可以獲取薄膜樣品的更多信息。圖1-3為利用橢偏儀在位監(jiān)控微晶mc-Si:H薄膜在ZnO襯底的生長。生長模型為島狀生長，因此在生長過程中，表面較為粗糙，通過模型構(gòu)建可以獲取薄膜表面粗糙度隨時間演變和生長速率和生長模式。圖1-3薄膜生長過程中表面的粗糙度隨著時間的演變1.3.2監(jiān) ...