能有效調整激光頻率，使誤差信號向零方向減小，如此一來閉環的反饋回路抑制了頻率的波動，將激光鎖定在光學諧振腔的共振頻率上，MOGLabs激光器提供了通過如此PDH技術穩頻的可能性。圖1：PDH產生的典型誤差信號PDH技術的優點在于：1）由于F-P腔可以具有極高的Q值，能滿足窄線寬激光穩頻的要求2）F-P腔幾乎能適合各種波長的激光系統，而不是像原子（分子）躍遷譜線中心頻率局限在某一特定的波長上 3）由于參考頻率是F-P腔的共振頻率，腔體的材料和環境溫度會影響腔體穩定、因此采用低膨脹系數材料制成腔體，隔離外界震動以減小F-P腔的共振頻率漂移。4）通過對激光進行射頻調制，避開激光幅度噪聲的影響，可以達 ...

。1. 散射光頻率不發生改變的散射過程稱為瑞利散射，就是Lord Rayleigh用來解釋天空之所以呈現為藍色的那種過程。2. 散射光頻率（波長）發生改變的散射過程稱為拉曼散射，拉曼光子的能量與入射光子能量相比可以增大，也可以變小， 取決于分子的振動態。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中，前者散射光子的能量較之入射光子變低（失去能量，波長紅移），而它的散射強度更大一些，這是因為在室溫下分子中大多數電子主要布居在振動基態（參見上圖所示）4. 分子中少量電子布居在較高的振動能級上，因此散射光子的能量可以大于入射光子，（獲得能量，波長藍移）這就是強度相對弱很多的反斯托克斯拉曼散射.5. 入射光子和 ...

一個與兩束激光頻率差相等的拍頻。雙速光合并后的功率可以描述為：PPD和EPD表述在光探測器段的功率與電場。E1與E2表述兩束激光各自的電場。其中，ω1與ω2表述兩束激光的頻率,Φ1與Φ2表述兩束激光的相位. 將等式(2)與等式(3)代如等式(1)，得到：其中，高頻項（higher order terms）通常遠超出光電探測器與測量儀器的帶寬。雖然拍頻信號本身包含了兩束激光相位差信息，然而這個信息本身難以直接用于閉環系統的反饋信號。通常，一個單獨的相位檢測器會被用來獲取相位差的信息，將拍頻的交流信號轉換成基頻并輸入給從激光反饋電路，以保證兩個激光的鎖相。一個最簡單的相位檢測器可以通過一個混頻器與 ...

驗教學，如激光頻率穩定和軟件定義的無線電（Software Defined Radio，SDR）等。作為Liquid Instruments的Moku:Lab和Moku:Pro的旗艦儀器，Moku:Go增加了鎖相放大器，使學生在其職業生涯中與Moku產品一起成長。其他更新和即將推出功能在此次更新中，Moku:Go也新增了對LabVIEW應用接口的支持，確保用戶易于集成到更復雜的現有實驗裝置中。今年，Liquid Instruments計劃進一步擴大軟件定義的測試平臺。屆時，Moku:Go將在現有的邏輯分析儀儀器上增加協議分析，還將提供“多儀器并行模式”和“Moku云編譯（Cloud Compi ...

完成腔長和激光頻率的某種匹配，以達到最大限度地實現遠距離傳輸。根據框圖簡單說一下PDH技術，激光器輸出頻率為ω的激光，然后經過EOM晶體（electric-optical modulator）電光調制器，對激光光場進行射頻電光相位調制，然后將調制后的激光信號經過偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）進入光學腔，然后與光學腔諧振，然后通過反射到達光電探測器，偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）的作用就是讓腔反射光進入探測器。然后對反射光信號進行相位解調，得到反射光中的頻率失諧信息，產生誤差信號，然后通過低通濾波器和比例積分電路處理后，反饋到激光器的壓電陶瓷或者聲光調制器等其他響 ...

BIC 激光頻率 ωs 與納米腔共振 ω0的失諧 δ0 = ω0 ? ωs 的計算變化。d，基于 InP 光子晶體 (PhC) 膜結構制造的 Fano BIC 激光器的掃描電子顯微鏡 (SEM) 圖像，具有埋入的異質結構（BH，紅色矩形）增益區和光柵耦合器（GC）在末端工作組。比例尺，2 μm。e，光學 Fano BIC 的示意圖。f，制造的 Fano BIC 激光器橫截面的 SEM 圖像，顯示了包含 BH 的有源 WG 和無源納米腔。BH 在器件切割后被蝕刻掉。比例尺，200 nm。參考文獻：Yu, Y., Sakanas, A., Zali, A.R. et al. Ultra-cohe ...

幾何特性，是光頻率（即波長）的函數。給定光瞳面的傳遞函數，成像平面的場是透射波前和相干擴展函數（coherent spread function, CFS）p(x,y)的卷積。p(x,y)是的逆傅里葉變換在這里，**表示二維卷積。如果我們假設一個簡化的坐標，即fλ=1，f是圖2中透鏡的焦距，u和v是歸一化的空間頻率，并且入射到探測器上的時域信號是光源的所有頻率分量的和：一個無窮小探測器置于點(x,y)處，在曝光時間內的信號響應為其中R(v)是探測器的光譜響應，它的值是實數。常數κ是一個比例因子，用于將被積分的入射電磁波場量轉化為探測器的輸出量。得到方程（5）需要做兩個假設：一是波前是標量場，二 ...

如果模式具有光頻率 ν 并在頻率 f 處進行幅度調制，則所得信號在光頻率 - f 和 + f 處具有邊帶。如果調制器以與腔模式間隔 相同的頻率驅動，則這些邊帶對應于與原始模式相鄰的兩個腔模式。由于邊帶被同相驅動，中心模式和相鄰模式將被鎖相在一起。調制器在邊帶上的進一步操作會鎖定 - 2f 和 + 2f 模式的相位，依此類推，直到增益帶寬中的所有模式都被鎖定。如上所述，典型的激光器是多模的，并且沒有根模播種。因此需要多種模式來確定使用哪個階段。在應用了這種鎖定的無源腔中，無法轉儲原始獨立相給出的熵。這種鎖定更好地描述為耦合，導致復雜的行為和不干凈的脈沖。由于幅度調制的耗散性質，耦合只是耗散的。否 ...

廣泛應用于激光頻率標準，可以用于半導體激光器的穩頻，以及激光冷卻等方面。當激光器輸出的激光經過原子蒸氣后，會發生吸收現象，當光子的頻率和原子的超精細能級共振時，會發生強烈的共振吸收。失諧為0時，吸收z大。原子靜止時，吸收峰的半高寬與原子躍遷線的自然線寬相當，約MHz量級，并且原子的能級十分穩定，因此共振吸收峰能夠作為理想的激光穩頻基準頻率。87Rb原子的超精細能級結構但是由于在室溫下原子進行強烈的熱運動，運動速度在一個很大的范圍內分布，多普勒效應就很明顯了。對于某一頻率的激光，不同速度的原子“感受”的頻率是不同的，這導致了激光的頻率在很大范圍內都會有相應的原子發生吸收，使吸收峰被展寬到原子平均 ...

局相位， 是光頻率。給定相位調制 =msinΩt 其中 m 是相位調制指數，正弦相位調制導致正弦頻率調制在固定頻率 ，但具有 90° 相位滯后和 2mΩ 的峰峰值偏移。相位調制場幅度可以表示為一組傅里葉分量，其中功率僅存在于離散光頻率處。其中k是整數，m是相位調制指數（調制深度），Jk(m)是k階的普通貝塞爾函數。在調制指數較小的情況下，m<<1，則只有 k=0 和 k=1 項顯著，展開式簡化為在這里，大部分光功率位于頻率為 ω 的傅立葉分量（稱為“載波”）中，少量光功率位于頻率為 ω±Ω 的兩個一階邊帶中。這種頻率調制特性使相位調制器可用于激光鎖模。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直 ...