息處理能力和光頻率下的低量子退相干能力。結合微波和光學技術的理想方法是在單個芯片上集成超導和納米光子器件的集成器件平臺，并允許微波和光頻率之間的相干光子轉換，而不會產生互連損耗。超導電路中的微波和光網絡中的光波的共同點是它們的超低損耗特性，這使得它們分別在超導體和光纖中的超快數字信號處理和高速數據傳輸中得到了應用。當結合在單芯片平臺上時，它們提供了進一步的優勢來提高經典應用中的設備性能。例如，光學技術可以通過超導單通量量子 (SFQ) 邏輯電路 或低溫 CMOS 處理器來檢索低溫數字數據處理器生成的大量數據。另一方面，超導納米線和高動態電感器件（high-kinetic inductance） ...

驗教學，如激光頻率穩定和軟件定義的無線電（Software Defined Radio，SDR）等。Moku:Go的鎖相放大器支持從直流到20MHz的信號進行雙相解調（XY/Rθ）。它還集成了雙通道示波器和數據記錄器，能夠以高達125MSa/s的速度觀測信號，并以高達1MSa/s的速度記錄數據。Moku:Go主要參數-解調頻率：1mHz - 20 MHz，分辨率 1 μHz-本機振蕩器輸出頻率高達20 MHz，可調振幅-動態儲備：>100 dB-雙相解調：X/Y 或 R/θ-相移精度：0.001°-可調時間常數128 ns-1.59 s-濾波器滾降率:6，12，18，24 dB/Oct- ...

一個模式具有光頻率 ν 并且在頻率 nf 處進行幅度調制，則生成的信號在光頻率 ν - nf 和 ν + nf 處具有邊帶。相比于主動鎖模，它的脈沖更短更強且鎖模更穩定。可飽和吸收劑通常是液態有機染料，但它們也可以由摻雜的晶體和半導體制成。半導體吸收體往往表現出非常快的響應時間（~100 fs），這是決定被動鎖模激光器中脈沖Z終寬度的因素之一。在碰撞脈沖鎖模激光器中，吸收體使脈沖的前沿變陡，而激光介質使脈沖的后沿變陡。還有一些被動鎖模方案不依賴于強度吸收性的材料。在這些方法中，腔內組件中的非線性光學效應被用于提供選擇性地放大腔內的高強度光和衰減低強度光的方法。較成功的方案之一稱為克爾透鏡鎖模 ...

現，限制了激光頻率的穩定性和頻率可連續調諧的范圍。首先需要知道的是在激光器諧振腔內部會發生模式競爭，雖然各模式的頻率不同，但使用相同的反轉粒子數，因此在均勻加寬的激光器中，滿足閾值條件的縱模在振蕩過程中相互競爭，導致只有相對靠近中心頻率的縱模取勝，而其他模式都被抑制。而跳模正是因為模式競爭而引發的。如下圖所示，在圖（a）中νq相比νq+1更靠近中心頻率ν0，因此在模式競爭中νq取勝，激光器輸出激光頻率即為νq。但是由于半導體激光器的輸出頻率受到溫度以及腔長的影響，當腔內溫度升高，放電管熱膨脹，粘在放電管兩端的反射鏡片距離增加，即腔長變長，而縱模的頻率由如下公式決定：因此當腔長L變長后，頻率整體 ...

。在固定的激光頻率和強度下，較寬的光柵可以在給定的曝光時間內收集更多的光子，但代價是較低的光子到達時間分辨率。正如我們將看到的，這不是一個基本的極限。該軟件允許選擇門配置(長度)，每1位幀的激光脈沖數(曝光)，每個門圖像的位深度(8或10位)(動態范圍)，兩個連續門位置之間的延遲(步長)，以及數據集中門圖像的數量。柵極特性影響時間分辨成像性能，影響熒光壽命測定的準確性和精密度。對于大視場系統，測量的空間均勻性是由柵邊位置分布或傾斜決定的。在大尺寸傳感器中，門信號的傾斜和高頻信號切換期間可能的電壓下降導致陣列的門邊緣非均勻性。隨著柵極長度的增加，上升邊緣傾斜明顯縮小(在表1的Z后一行旁邊)。這種 ...

電光調制器的實際用途和應用（二）調幅為了理解電光幅度調制器的操作，我們首先考慮一個電光波片。 假設與晶體主軸成 45偏振的光束平行于電光晶體的第三軸傳播。 在沒有外加場的情況下，晶體通常是任意延遲的多階波片。當外加電場時，電光效應會在不同程度上改變沿兩個晶體方向的折射率，從而改變 有效波片的延遲。如圖 2 所示，一個簡單的幅度調制器的幾何結構由一個偏振器、一個用于零延遲的電光晶體切割和一個分析器組成。輸入偏振器保證光束與晶體主軸成 45° 偏振。晶體充當可變波片，隨著施加電壓的增加，將出射偏振從線偏振（從輸入旋轉 0°）變為圓偏振、線偏振（旋轉 90°）、圓形等。分析儀僅透射已旋轉的出射偏振分 ...

完成腔長和激光頻率的某種匹配，以達到較大限度地實現遠距離傳輸。根據框圖簡單說一下PDH技術，激光器輸出頻率為ω的激光，然后經過EOM晶體（electric-optical modulator）電光調制器，對激光光場進行射頻電光相位調制，然后將調制后的激光信號經過偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）進入光學腔，然后通過反射到達光電探測器，偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）的作用就是讓腔反射光進入探測器。然后對反射光信號進行相位解調，得到反射光中的頻率失諧信息，產生誤差信號，然后通過低通濾波器和PID（比例積分電路）處理后，反饋到激光器的壓電陶瓷或者聲光調制器等其他響應器件， ...

Z終輸出的激光頻率的穩定性。所以光學超穩腔的選擇顯得尤為重要。在為您的應用選擇理想的腔體設計時要考慮的因素包括：線寬:在穩頻激光器系統中，線寬越窄，激光的頻率越集中，輸出激光的頻率就會越穩定。所以超穩腔的線寬越窄越好。自由光譜范圍(FSR）:相鄰兩個峰之間的間距.精細度：自由光譜范圍與線寬的比值即為精細度，精細度越高，波長的鎖定性越好，輸出激光頻率的穩定性就越好。還有工作環境(溫度、振動)以及對于穩定性要求（包括短期和長期-可容忍的漂移程度）等，這些參數都會影響穩頻激光系統其輸出激光頻率的穩定性。F-P腔：F-P腔其優點為充分利用工作物質，使光束在整個工作物質內振蕩，可用于大功率輸出脈沖激光器 ...

穩腔通過把激光頻率的穩定性轉化到腔長的穩定性上。鎖定在法布里-珀羅腔共振上的激光器可以在許多應用中用作振蕩器。法布里-珀羅腔的共振頻率v由ν = nc /2L其中n是一個整數，c是光速，L是腔的長度。因此，腔穩定激光器的頻率關鍵取決于腔的長度。溫度的變化，在腔內耗散的光功率和機械力，都有助于腔長度的變化。要使用空腔來穩定頻率，必須保持其長度恒定。這是通過降低外部干擾和使腔體本身對這種干擾不那么敏感來實現的。法布里-珀羅腔由一個墊片和卡在墊片兩端的兩個鏡子組成。為了有一個非常穩定的頻率參考，反射鏡由相同的材料制成(具有比較低的熱膨脹系數)作為間隔，并在兩端光學接觸。迄今為止比較成功的材料是ULE ...

PTF）用激光頻率鏈的方法，直接測量了633 nm 碘穩定激光器碘譜線i分量的絕對頻率值，其頻率fi和真空波長值λi分別為：fi＝473612214705 kHz，λi＝632991398.22 fm其相對不確定度為2.5×10－11。TEM公司出品的633nm穩頻可調諧半導體激光器，包含碘飽和吸收光譜的頻率參考，確保在半導體激光器使用壽命內的各種使用條件下擁有50MHz(66fm)的穩定性，因此在很多應用中可直接取代He-Ne激光器，且可調諧范圍超過300GHz(0.4nm)。可通過軟件進行簡易的操作，將輸出波長鎖定在633nm，使用方便，并且可以實時監控鎖定情況。如果您對633nm碘穩頻可 ...