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光譜分辨率和光束發(fā)散度決定的，分光光度計的光譜分辨率和光束發(fā)散度大于BNFs的光譜寬度和角度接受度。另一種用于拉曼光譜應(yīng)用的VBG濾波器如圖4所示。一組BNFs可以抑制6個數(shù)量級以上的瑞利光，距離激光線5cm-1。然而，拉曼光譜中使用的激光光源大多具有大于-60 dB的噪聲，如放大自發(fā)輻射(ASE)、等離子體線等。因此，為了檢測出微弱的低頻拉曼模式,激光線必須清洗到-60分貝或更低。基于薄膜技術(shù)的帶通濾波器可用于此目的；然而，它們不能去除距離激光中心波長100-200cm-1以內(nèi)的噪聲。與陷波濾波器類似，薄膜帶通濾波器的線寬受到外延層數(shù)量的限制，這些外延層可以在不降低質(zhì)量的情況下沉積，因此，目 ...
里描述兩種激光束發(fā)散度的測量方法。方法1：使用一個已知焦距的透鏡測量遠場激光束發(fā)散度，顯然完全發(fā)散θ=D/f，D是焦點位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發(fā)散角測量原理圖通過將CinCam分析儀放置在焦距處，并且直接在軟件RayCi上輸入焦距，就很容易實現(xiàn)光束發(fā)散度的測量。圖2 Cinogy公司測量軟件界面方法2：通過直接計算光束路徑中的幾個位置的光束尺寸進行測量，發(fā)散度由公式θ=2arctan[（D1-D2）/2L]算出，D1、D2是不同位置的光斑直徑，L是兩個被測光斑之間的距離。圖3 發(fā)散角測量原理圖圖4 Cinogy公司測量軟件界面M2因子在激光科學(xué)中，參數(shù)M2也稱為光束質(zhì)量因子，表示光束到 ...
射光。然而，光束發(fā)散度也取決于纖芯直徑。例如，下圖顯示了光纖的模式半徑和模式發(fā)散如何取決于固定數(shù)值孔徑值的纖芯半徑。模式發(fā)散遠低于數(shù)值孔徑。對于 0.1 的固定數(shù)值孔徑和 1000 nm 的波長，階躍折射率光纖的基模的模式半徑和發(fā)散角作為纖芯半徑的函數(shù)。在下圖中可以看出，角強度分布在某種程度上超出了對應(yīng)于數(shù)值孔徑的值。 這表明純粹幾何考慮的角度限制不是波的嚴格限制。纖芯半徑為 3.5μm、數(shù)值孔徑均為 0.1 的光纖模式在 1000 nm 處的遠場強度分布。 強度分布在某種程度上超出了對應(yīng)于數(shù)值孔徑的值（見垂直線）。對于單模光纖，NA 通常約為 0.1數(shù)量級，但可在 0.05 和 0.4 之間 ...
t;1.3，光束發(fā)散度低于0.8mrad(全角度)，低強度噪聲低于0.5%rms (100kHz-10MHz)和良好的功率穩(wěn)定性(在8小時內(nèi)<1%)。在半導(dǎo)體晶片檢測,紫外光譜,紫外全息檢測,光纖光柵刻寫,半導(dǎo)體檢驗,拉曼光譜,光纖布拉格光柵等領(lǐng)域應(yīng)用廣泛。266nm激光器產(chǎn)品特點：低噪聲TEM00單縱模窄線寬：<300kHz高功率：可達2W,可調(diào)可選長相干長度：1000米高光束質(zhì)量：M2<1.3產(chǎn)品參數(shù)：功率 線寬 功率穩(wěn)定性10mw<300KHz<2%25mw50mw1%100mw200mw300mw0.5%500mw1000mw266nm連續(xù)激光 ...
作，而不會對光束發(fā)散度或輪廓產(chǎn)生顯著變化。激光束的低發(fā)散度允許使用可選的 H1系列諧波發(fā)生器模塊有效地轉(zhuǎn)換為諧波波長。Q1是一款緊湊、節(jié)能、二極管泵浦、風(fēng)冷、調(diào)Q激光器，專為需要高峰值功率脈沖的廣泛應(yīng)用而設(shè)計。2.Q2/Q2HE激光器Q2激光器，其中主要特點:重復(fù)頻率固定為10Hz/20Hz/33.3Hz/100Hz/200Hz,激光在10Hz脈沖重復(fù)率下可產(chǎn)生高達80mJ的脈沖能量，在100 Hz脈沖重復(fù)頻率下可產(chǎn)生高達10 mJ的脈沖能量。Q2激光器搭配Hsmart倍頻器搭配可產(chǎn)生波段為526.5/532nm,351/355nm，263/266nm,211/213nm單波段光源。Q2HE激 ...
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