L) 來選擇激發(fā)波長。為了使 OPD 表現(xiàn)出快速響應(yīng)時間，快速淬滅激子很重要。在這方面，有兩個因素需要考慮：受體材料內(nèi)的激子猝滅和在異質(zhì)結(jié)中從供體到受體的電荷載流子轉(zhuǎn)移。對于第1點，PC71BM 薄膜的單重態(tài)激子壽命τS1為10.72 ns，而 eh-IDTBR 薄膜的τS1短得多（6.39 ns）。 這是由于PC71BM有更多的缺陷位點，延遲了PL淬火。對于第二點，測量了eh-IDTBR和PC71BM的TCSPC。光敏層中的單重態(tài)激子衰減與快速擴散到供體-受體界面有關(guān)，而長壽命組分與電荷分離后的電荷復(fù)合有關(guān)。此外，PBDTTT-EFT 和 PC71BM 混合物的τCT比PBDTTT-EFT和 ...

光模塊，用于激發(fā)具有HbO2 和 HbR 對比的 PA(photoacoustic) 波；四個含256個陣元的四分之一環(huán)超聲換能器陣列均勻分布在半球碗上，全景記錄PA信號；一對一映射信號放大和數(shù)據(jù)采集 (DAQ) 系統(tǒng)，用于放大和數(shù)字化 PA 信號；提供方位角采樣的掃描機制；頭部支撐和高度可調(diào)的床以符合人體工程學(xué)原理的方式穩(wěn)定頭部。（2）1K3D-fPACT工作機制。如圖2所示，一個調(diào)Q Nd:YAG 激光器（Quanta-Ray PRO-350-10，Newport Spectra-Physics, Ltd.）和一個調(diào)Q紅寶石激光器（QSR9，Innolas UK, Ltd.）分別在 106 ...

不夠，使用短激發(fā)波長的自發(fā)拉曼散射顯微鏡盡管有高分辨率，但是其靈敏度不夠，成像速度不足。相干反斯托克斯拉曼散射(coherent anti-Stokes Raman scattering,CARS)顯微鏡的靈敏度要高于自發(fā)拉曼散射顯微鏡，但是因為非共振背景的存在，限制了其探測靈敏度。受激拉曼散射(stimulated raman scattering,SRS)于1968年初次觀測到，隨后在許多光譜研究中得到廣泛的應(yīng)用。在自發(fā)拉曼散射中，由于非彈性散射的機理，一束頻率為wp的激光束照射樣品，生成頻率分別為wS和wAS的斯托克斯和反斯托克斯信號。在SRS中，使用兩束激光wp和wS同時照射樣品。頻率 ...

念相碰撞，則激發(fā)出各種各樣用于解決大規(guī)模(即大數(shù)據(jù)量)相位重建問題的方法。本文的作者提出的大規(guī)模相位復(fù)原方法得到業(yè)界巨佬Gabriel Popescu(相關(guān)文章，見傳送門3，4.其SLIM一文是Phi Optics Inc公司SLIM的原型 )的認(rèn)可，并親自在Light: Science & Applications volume上撰文介紹。當(dāng)前不足：針對計算相位成像，盡管已有各種相位復(fù)原方法，但是都需要在低計算復(fù)雜度、測量噪聲魯棒性和不同成像模態(tài)強泛化能力之間互相妥協(xié)。難以應(yīng)對大規(guī)模的相位復(fù)原。文章創(chuàng)新點：基于此，北京理工大學(xué)的Xuyang Chang(第一作者)Liheng Bia ...

反應(yīng)。非線性激發(fā)固化焦點處的光敏樹脂，而其它區(qū)域不受影響。b.三維聚焦鎖定。在明場照明下，基準(zhǔn)點產(chǎn)生干涉圖案(下)，該干涉圖案被獨立的相機以高幀率記錄。衍射圖案的變化用于監(jiān)測樣品所經(jīng)歷的運動。實驗結(jié)果：圖2：用于3D dSTORM成像、無監(jiān)督數(shù)據(jù)采集和活細(xì)胞單分子跟蹤的定制基準(zhǔn)實時亞納米聚焦和動態(tài)聚焦參考文獻：Coelho, S., Baek, J., Walsh, J. et al. Direct-laser writing for subnanometer focusing and single-molecule imaging. Nat Commun 13, 647 (2022).DOI ...

。超分辨率受激發(fā)射損耗顯微鏡可以實現(xiàn)具有超高時空精度的三維成像。對于單分子檢測和定位技術(shù)，如隨機光學(xué)重建顯微鏡或光激活(photo-actived)定位顯微鏡,可光開關(guān)探針(photo-switchable probes)的位置定義為衍射極限點的中心位置。多次重復(fù)成像過程，每一次對不同的隨機激活熒光團成像，可以實現(xiàn)納米級的重建分辨率。然而，對樣品透明性的要求，使得這些超分辨顯微鏡技術(shù)不可能用于被強散射介質(zhì)(如生物組織、磨砂玻璃、粗糙墻角等)掩埋的物體。這些介質(zhì)對光的吸收不強烈，但是擾亂了光路，產(chǎn)生像噪聲一樣的散斑圖樣，甚至使得樣品低分辨率的可視化都很難實現(xiàn)。許多方法已被證明可以克服散射效應(yīng)并通 ...

NN能量問題激發(fā)了專用硬件:DNN加速器。其中大部分是基于硬件物理和DNN中的數(shù)學(xué)運算之間的直接數(shù)學(xué)同構(gòu)。一些加速器方案使用傳統(tǒng)電子設(shè)備之外的物理系統(tǒng)，如光學(xué)和模擬電子交叉陣列等。大多數(shù)設(shè)備都針對深度學(xué)習(xí)的推理階段(現(xiàn)在也有越來越多的設(shè)備針對訓(xùn)練階段)，這占商業(yè)部署中深度學(xué)習(xí)能源成本的90%。然而，通過為嚴(yán)格的、逐個操作的數(shù)學(xué)同構(gòu)設(shè)計硬件來實現(xiàn)訓(xùn)練有素的數(shù)學(xué)變換并不是執(zhí)行高效機器學(xué)習(xí)的唯一方法。相反，我們可以直接訓(xùn)練硬件的物理變換來執(zhí)行所需的計算。這種操作可以稱為物理神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)(physical neural network, PNN)。PNN強調(diào)訓(xùn)練的是物理過程，而不是數(shù)學(xué)運算。這種區(qū)別不僅僅 ...

分子)的相關(guān)激發(fā)態(tài)之間產(chǎn)生一個狀態(tài)。這種誘導(dǎo)狀態(tài)，通常被稱為虛擬態(tài)(在量子光學(xué)中也稱為修飾狀態(tài))。這種狀態(tài)確實存在，但前提是光場開啟。使用激光脈沖時，虛擬狀態(tài)壽命由脈沖持續(xù)時間決定。直觀上，第一個光子誘導(dǎo)電子從基態(tài)躍遷到虛擬態(tài)，第二個光子誘導(dǎo)躍遷到激發(fā)態(tài)。雙光子吸收過程在多光子光學(xué)顯微鏡和多光子光學(xué)光刻中至關(guān)重要，這兩種應(yīng)用都已商業(yè)化多年。多光子光學(xué)光刻已成為制造從納米級到微米級的三維(3D)結(jié)構(gòu)的成熟方法。在3D光學(xué)光刻(也稱為直接激光寫入或 3D 激光納米打印)中，雙光子吸收導(dǎo)致光引發(fā)劑躍遷率的縮放，因此曝光劑量與光強度的平方成正比。至關(guān)重要的是，這種二次非線性抑制了衍射極限激光焦點不可避 ...

子成像應(yīng)用的激發(fā)效率。然而，就其無法提取實際脈沖形狀和相位而言，使得它們從根本上受到限制，因此，通常假設(shè)高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數(shù)。針對這種情況，已經(jīng)開發(fā)出一系列與顯微鏡非常匹配的更復(fù)雜的脈沖測量技術(shù)；即頻率分辨光開關(guān) (FROG) 和用于直接電場重建的光譜相位干涉測量法 (SPIDER) ，它們能夠提供額外的信息。此外，多光子脈沖內(nèi)干涉相位掃描 (MIIPS)不僅可以測量脈沖，還可以對其進行整形。有許多論文詳細(xì)介紹了使用執(zhí)行自相關(guān)作為衡量顯微鏡系統(tǒng)雙光子成像性能的效果。4.2a 干涉自相關(guān)自相關(guān)測量是通過在其自身上掃描相同的脈沖副本來進行的。這是通過將脈沖傳播通過干涉儀來實現(xiàn)的， ...

生的，并且與激發(fā)激光具有相同的波長。一小部分被散射的光子是由稱為拉曼散射的非彈性散射過程產(chǎn)生的。雖然與瑞利散射光子相比，光子的數(shù)量相對較少，但這些光子的波長和強度攜帶有關(guān)特定化學(xué)鍵存在的定性和定量信息。在給定的拉曼光譜中，出現(xiàn)在特定波數(shù)位置的一組峰可以被描述為識別特定化學(xué)物質(zhì)的“指紋”，同時，峰的高度可以與這種化學(xué)物質(zhì)的濃度有關(guān)。多組分分析是拉曼光譜的應(yīng)用之一。在過去的二十年里，許多研究小組提出了光學(xué)拉曼裝置，專門設(shè)計來提高該技術(shù)測量多組分濃度的能力。這些系統(tǒng)是專門設(shè)計的，以減少整體方法的錯誤，這反過來允許增加所調(diào)查的混合物中分析物的數(shù)量，以及降低可測量的特定化學(xué)品的濃度限制。圖1在這類的第1 ...