DMD在雙光子激發(fā)顯微鏡中應(yīng)用時間聚焦是一種高度并行的激光激發(fā)技術(shù)，廣泛應(yīng)用于細胞動態(tài)成像、光遺傳學(xué)和微制造等領(lǐng)域。雖然時間聚焦多光子激發(fā)顯微鏡能在寬視場成像，但在軸向分辨率方面?zhèn)鹘y(tǒng)點掃描多光子顯微技術(shù)更占優(yōu)勢。一種改進方式是采用線掃描的工作方式，將光線聚焦到線中來對激發(fā)平面進行圖形化，提高軸向分辨率。而使用DMD可以有效實現(xiàn)對光的快速空間調(diào)制，在激發(fā)面形成動態(tài)圖樣。同時由于DMD的圖樣可編程性，可以控制線寬，也可以同時照明多條線，并快速掃過樣品。這有利于實際實驗中平衡照明區(qū)域和軸向分辨率的不同需求。上圖為實驗裝置示意圖。激光束經(jīng)過反射光柵衍射，通過兩個凸透鏡將經(jīng)過衍射的光束投射在DMD的微鏡 ...

行測試，所用激發(fā)光源為633nm。NMS陶瓷晶體的拉曼散射光譜如圖1所示，圖1（a）所示樣品的拉曼峰都很相似，基線都很平坦，并且振動峰都很尖銳。根據(jù)群論分析結(jié)果，空間群為P21/n的晶體應(yīng)該有24個拉曼有源振動模式（12Ag+12Bg）。然而，在實際的拉曼峰中，只有12個峰被檢測到，這是因為拉曼有源峰的疊加以及設(shè)備分辨率的影響。在100-270cm-1位置處，主要是由于A-位點陽離子（Nd3+）的振動。在270-460cm-1位置處，F(xiàn)2g(B)振動模式代表B-位點1:1的有序相。然而，振動模式11和12屬于氧原子振動。當(dāng)x≥0時，在530cm-1附近出現(xiàn)一個新的拉曼峰并且強度隨著Sn4+離子 ...

任意波形進行激發(fā)。掃描圖案二維激光掃描在許多領(lǐng)域都是常見的需求，比如激光掃描顯微鏡，遠距離自由空間干涉儀以及激光雷達等。在2018年的重力回溯及氣候?qū)嶒炐l(wèi)星（GRACE）后續(xù)任務(wù)中，NASA和DLR使用兩束激光，在離地球200 km的軌道上搭建了D1個空間激光干涉儀。GRACE干涉儀可以測量宇宙飛船間小于微米級的的距離變化。在建立干涉儀時，激光需要通過五個維度的掃描來捕獲目標(biāo)。類似的掃描在引力波試驗，同源自由空間激光通訊，以及量子密鑰分發(fā)時也會用到。在這個應(yīng)用指南中，我們將講述如何使用Moku:Lab任意波形發(fā)生器產(chǎn)生復(fù)雜的二維掃描圖案。在D1部分中，我們將展示如果導(dǎo)入波形，并使用示波器的X- ...

器在不同頻率激發(fā)下的增益與相位。我們將使用一個注入變壓器把微小信號注入一個反饋回路，觀察兩個不同負載電容的相位裕度。頻率響應(yīng)分析儀Moku:Lab的頻率響應(yīng)分析儀(FRA)通過輸出正弦掃頻信號對被測設(shè)備進行激發(fā)，同時使用混頻法來測量反饋信號的增益與相位，從而得到設(shè)備的傳遞函數(shù)。在這個應(yīng)用指南中，我們會把一個周正弦掃頻信號通過注入變壓器注入到一個線性電壓調(diào)節(jié)器的反饋回路中，并得到這個系統(tǒng)的相位裕度。線性電壓調(diào)節(jié)器通常使用一個反饋回路來保持電壓的額穩(wěn)定性。我們需要人為注入一個干擾信號，從而測量控制回路的響應(yīng)。通常情況下，我們通過在其反饋回路中加入一個小的電阻來實現(xiàn)信號注入與測量。這個電阻也被叫做注 ...

被測儀器進行激發(fā)/調(diào)制。同時，我們將在第四個儀器插槽中部署一個示波器，對1 MHz，2 MHz的解調(diào)結(jié)果進行實時監(jiān)測。1. 首先，我們連接Moku:Pro，在儀器選擇頁面選擇并進入多儀器并行模式。2. 我們將在插槽1-3中部署鎖相放大器，并在插槽4中部署示波器。我們將模擬輸入1的信號連接到每個鎖相放大器的輸入A當(dāng)中，并將鎖相1-3的輸出A分辨鏈接給模擬輸出1-3上。然后，我們將鎖相1與鎖相2的輸出A連接到數(shù)據(jù)總線（Bus）1與2上。下一步，我們將鎖相1的輸出B連接到輸出4上，用于輸出1 MHz的本機振蕩器信號。Z后，我們將兩條數(shù)據(jù)總線連接到示波器的輸入A與輸入B中，用于觀測1 MHz與2 MH ...

焊附近由激光激發(fā)產(chǎn)生的蘭姆波的傳播，并用光學(xué)傳聲器記錄下來。對于這些測量，光學(xué)傳聲器和激勵激光頭被放置在樣品的同一側(cè)，如圖4所示。激發(fā)激光以固定位置傳送到板上，距離點焊縫7厘米。光學(xué)傳聲器在包含點焊的5cm × 5.5 cm大小的區(qū)域內(nèi)進行掃描。一個典型的時間信號如圖5(A)所示。經(jīng)過短時間延遲后，檢測到與導(dǎo)波相關(guān)的信號。在以后的時間里，這個信號與激光與平板之間的相互作用點激發(fā)的高振幅信號，和機載超聲的疊加有關(guān)。圖4:單面測量設(shè)置示意圖激發(fā)激光被傳送到樣品上距離點焊7厘米的固定點上。光學(xué)傳聲器位于樣品的同一側(cè)，掃描包含點焊的5cm × 5.5 cm成像區(qū)域，以檢測沿平板傳播的導(dǎo)波。導(dǎo)波的時間演 ...

離子激光器激發(fā)獲得的拉曼光譜。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多共聚焦顯微拉曼光譜儀的相關(guān)產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

記錄激光脈沖激發(fā)后發(fā)射光隨時間變化的強度分布。理論上可以記錄單個激發(fā)-發(fā)射循環(huán)的信號的時間衰減曲線，但在實際應(yīng)用中還存在著許多問題。首先，要記錄的時間衰減非常快，比如普遍使用的有機熒光團的光致發(fā)光過程僅持續(xù)幾百皮秒到幾十納秒；另外不僅要獲取熒光壽命，還要還原熒光衰減曲線形狀，通常為了解決多指數(shù)衰減，必須能夠在時間上將記錄的信號解析到這樣的程度：由幾十個樣品進行衰減。使用普通的電子瞬態(tài)記錄儀很難達到所需的時間分辨率。 另外如果發(fā)射的光太弱則無法產(chǎn)生代表光通量的模擬電壓。 實際上光信號可能只有每個激發(fā)/發(fā)射周期的幾個光子。 然后信號本身的離散特性導(dǎo)致無法進行模擬采樣。 即使可以通過增加激發(fā)功率來獲 ...

子幾乎全部都激發(fā)到激發(fā)態(tài)上（或其他基態(tài)上），使吸收達到飽和。這時對于探測光，沒有對于的原子來共振吸收，預(yù)期的吸收不存在，弱光束可以幾乎無損的通過原子蒸氣。只有速度為或者方向與光束垂直的原子即對光沒有多普勒效應(yīng)的原子會同時和兩束光共振，引發(fā)飽和吸收現(xiàn)象。通過光電探測器接收后，呈現(xiàn)在示波器上的功率曲線則為吸收峰的狀態(tài)。銣原子D1線的飽和吸收光譜此外在兩個超精細躍遷線的中間，也存在交叉共振吸收峰，其產(chǎn)生的原理同樣是多普勒效應(yīng)。若原子以速度v運動，方向與泵浦光相反，泵浦光與探測光頻率均為，由于多普勒效應(yīng)，該原子“感受”到的泵浦光頻率 以及探測光頻率，可以發(fā)現(xiàn)對原子來說兩束光的多普勒移頻量是相等的。當(dāng)激 ...

過雙光子吸收激發(fā)的熒光強度表征出來，從而達到檢測神經(jīng)元活動的目的。美國Meadowlark Optics公司專注于模擬尋找純相位空間光調(diào)制器的設(shè)計、開發(fā)和制造，有40多年的歷史，該公司空間光調(diào)制器產(chǎn)品廣泛應(yīng)用于自適應(yīng)光學(xué)，散射或渾濁介質(zhì)中的成像，雙光子/三光子顯微成像，光遺傳學(xué)，全息光鑷(HOT)，脈沖整形，光學(xué)加密，量子計算，光通信，湍流模擬等領(lǐng)域。其新推出的HSP1K（1024x1024）SLM系列的高刷新速度、高損傷閾值、大通光孔面的特性十分適用于雙光子/多光子/鈣離子成像這一領(lǐng)域。圖1. Meadowlark 新推出 1024 x 1024 1K刷新率SLM二、雙光子/鈣離子成像技術(shù)介 ...