是一個相對于激發光波數的相對波數值，對于同一振動模式，發射光子與入射光子的能量差恒定，所以不同的激發波長下拉曼位移相同，最終獲得拉曼光譜也是一致的。那么在拉曼光譜儀中該如何選擇激發波長呢？我們從以下幾個方面進行考慮。從獲得拉曼信號強度方面進行考慮。在同等條件（如激光功率、光柵、采集時間等），拉曼光譜儀所獲得的拉曼信號強度與激發波長有如下關系：從上式可以看出，激發波長越短，拉曼信號越強 ！從避開熒光干擾方面進行考慮。下圖展示了某一樣品在532nm、633nm、785nm三種波長下獲得的拉曼光譜以及該物質的熒光光譜。可以看到該樣品的熒光峰主要集中在580nm至785nm之間，假如使用532nm或者 ...

可采用近紅外激發；紅外光譜在中遠紅外進行，不受熒光干擾。6. 拉曼光譜分子在平衡位置附近極化率變化不為零；紅外光譜分子在平衡位置附近偶極矩變化不為零。7. 拉曼光譜可以測試低波數的譜段，而且如果采用共聚焦顯微微區測試的話，光斑尺寸可以小到1微米，空間分辨率較好；紅外光譜測試低波數的譜段非常困難，而且微區測試較難，光斑尺寸約10微米，空間分辨率較差。8. 拉曼光譜可以測試水溶液，而紅外光譜不可測試水溶液。 ...

射，通常用來激發拉曼光譜的激光范圍為可見光，近紅外或者近紫外光范圍附近，激光于系統聲子進行相互作用導致最后光子能量增加或者減少，而由這些能量的變化可得知聲子模式。下圖展示了顯微拉曼光譜原理光路以及使用的相關器件：其中用來進行拉曼光譜實驗的激光器我們稱之為拉曼激光器，拉曼激光器區別于普通激光器的一個最大不同就是激光器的線寬，就是激光器的單色性，一般來說，普通激光器的線寬在0.1納米到幾個納米之間，而拉曼激光器最低要求激光器線寬不能超過0.001納米，最好是使用單縱模激光器進行實驗。法國Oxxius公司單縱模拉曼激光器因為拉曼信號相對激光強度差了6-8個數量級，所以一般采用兩片拉曼濾色片或者三片拉 ...

到多種因素如激發光強度、熒光團濃度的影響，從而難以進行定量測量。熒光物質的熒光壽命指的是當其被激發光激發之后，該物質的分子吸收能量從基態躍遷到某個激發態，再以輻射躍遷的方式發出熒光回到基態。激發停止之后，分子激發出的熒光強度降到激發最大強度時的1/e所需的時間被稱為熒光壽命，它表示粒子在激發態存在的平均時間，一般被稱為激發態的熒光壽命。熒光壽命僅僅與熒光物質自身的結構和其所處的微環境的極性和粘度等條件有關，而與激發光強度、熒光團濃度無關，因此通常來說是絕對的。通過測定熒光壽命，我們可以直接了解所研究的體系所發生的變化，了解體系中許多復雜的分子間作用過程。時間相關單光子計數法（TCSPC）是目前 ...

態，例如調Q激發。為了揭示真正的孤子建立過程，必須盡可能地抑制環境擾動。然而目前無法完全抑制擾動。因此在文章中將會圍繞孤子分子展開討論，而不是孤子本身。在實驗中，使用了多種方法抑制環境擾動，比如碳納米管偏振強度飽和吸收體（Carbon NanoTube Saturable Absorber, CNT-SA）、偏振控制器、波分復用器、tap耦合器、隔離器等，并因此得以觀察到兩種鎖模激光中的孤子產生過程。實驗光路結構如下：實驗分析就不在此贅述，詳細分析請參考原文。以下為測量結果：鎖模激光中孤子建立過程的實時記錄：帶有節拍穩定動態（beating dyamics）的孤子形成過程具有瞬態關聯態的孤子建 ...

射的位置才會激發相應的光譜信息，因此可以通過共聚焦技術以及探測器采集并分析所激發的光譜，從而確定激光所照射位置的物質組分。然后通過掃描振鏡控制激光聚焦光斑在樣品表面進行移動，采集樣品被掃描區域各個位置的光譜信息，從而為該樣品被掃描區域構建出一張完整的光譜信息圖，此即為顯微光譜成像。光電流成像（Photocurrent Mapping）是一種將顯微掃描成像技術應用于光電流檢測的技術，類似于顯微光譜成像，可以檢測樣品微觀區域中光電流強度的分布，為樣品被掃描區域構建出完整的光電流強度信息圖，主要用于分析材料的分布、構成與組分。我司代理的XperRam Photocurrent光電測試系統在40倍物鏡 ...

料中，通過受激發射，可以實現光的放大，這就是半導體光放大器（SOA）的基本原理。對SOA的研究開始于1961年發明半導體激光器不久，但直到20年后人們才認識到它在光波系統中具有重要的應用前景，由此開始了更為廣泛的研究和開發。SOA主要包括兩類：一類由無反射鏡面的激光器構成，稱之為行波激光器放大器；另一類則由反射鏡面、但工作在激光閾值之下的激光器構成，稱作共振激光放大器，其增益理論上可達25-30 dB，噪聲小，可用作光接收機的前置放大器。SOA的優點是能在1300 nm波長區域提供放大，而其他放大器則不行。此外，SOA還可以與其他光子器件和光波導進行單片集成。SOA用途：信號處理，光子交換，波 ...

用于銫里德堡激發和電離；435nm和445nm用于工業應用；其他包括一些SHG系統不是很穩定的波長如657、689和698nm。如果您對此感興趣，請聯系我們。 ...

的光子以產生激發態。當受到光的激發，鈣鈦礦價帶中的電子躍遷到導帶，產生電子-空穴對，在內建電場的作用下，空穴和電子分別往正極，負極遷移，載流子的定向移動于是形成光電流。 ...

用不同的波段激發往往需要不同的基底，常用的半導體基底材料有低溫生長的砷化鎵（LT-GaAs）、藍寶石（RD-SOS）等。光學整流法在線性材料中，雙光束傳輸時相互不干擾，可獨立傳播，且其振蕩頻率均不變。當它們在非線性材料中傳輸時，兩束入射光會混合并發生和頻振蕩、差頻振蕩現象，所以出射光中不光有原頻率的光，還會包含有其他頻率成分的光波。而當具有高能量的單色光束在非線性介質中傳播時，它會在非線性材料中發生差頻從而產生一個不變的電極化場，這個電極化場會在材料內部形成一個直流電場。這種現象被稱為光學整流現象。圖2 光學整流法產生太赫茲原理圖當超短飛秒脈沖激光在非線性介質中傳輸時，它可被視為由一組單色光束 ...