超高強度激光激發產生拉曼的特殊效應入射強度在常規光源或激光可獲得的正常范圍內的拉曼散射本質上是非相干的。但通過適當的調節(稱為q開關)，紅寶石激光器的發射可以在一個短的持續時間內(10-8秒的量級)和高的峰值功率(高達100兆瓦或更多)的單個“巨型脈沖”中獲得。當如此強烈的相干光照射到樣品上時，就會觀察到全新的現象。正常拉曼效應的量子力學理論變得不充分。受激拉曼效應做同調拉曼散射時，試樣同時受兩雷射之照射，一作激發用(ωL)，一作監控用(ωS)，而拉曼散射之強弱可用ωS之增益為測度。這些現象通常被稱為受激拉曼效應。在頻率vo的大脈沖激勵下，樣品在一定的Stokes頻率vo - v時產生增益，其 ...

散射。在激光激發下，熒光與Stokes Raman散射同時發生，因為紅移的Stokes Raman散射與熒光發射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因為與激發波長相比，反斯托克斯拉曼散射是藍移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當用可見光激發時，熒光本底問題更為嚴重。拉曼光譜中的強熒光信號直接影響拉曼測量的準確性和靈敏度。熒光和自發拉曼信號在波長維度上重疊，因此不能用簡單的濾光片分離。幸運的是，它們在以下性質上有所不同，這是許多拉曼測量中熒光抑制方法的基礎：1.熒光發射壽命(納秒量級)遠長于拉曼散射壽命(皮秒量級)。這一原理產生了各種時域方法，其中一個超快脈沖激光器用于激勵，可應用于時域拉 ...

術圖1顯示了激發激光脈沖、發射拉曼散射信號和發射熒光的時間輪廓。熒光過程包括激發、內部轉換和發射三個重要步驟，每個步驟都發生在不同的時間尺度上。首先，入射光子激發熒光團分子的時間為飛秒(10-15秒)量級。其次，振動弛豫的無輻射內轉換過程也非?？?，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后，熒光發射是一個緩慢的過程，大約發生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發射熒光光子前處于激發態的平均時間。圖1所示的指數衰減曲線說明了熒光發射時間的統計分布。單熒光團的熒光時間輪廓符合壽命常數τ的指數函數，而拉曼發射幾乎與激發激光同時發生。由于拉曼信號比熒光信號的發射速度快得多，因此選擇合適的時 ...

差，其受到熱激發后，部分價電子獲得能量克服共價鍵束縛，稱為可以在晶格中自由運動的自由電子，而原共價鍵中出現一個空位，稱為空穴。自由電子和空穴都是載流子，載流子則是可以運輸電流的載體。由于本征半導體導電性較差，因此為了提高其導電性會在其中摻入少量雜質，形成雜質半導體。半導體PN結則是由一個P型半導體和N型半導體組合而成。N型半導體：N型半導體是在純凈的硅晶體中摻入五價元素（磷和砷）組成的。雜質中四個價電子與硅組成共價鍵，剩余一個稱為自由電子（載流子）。因此N型半導體中載流子是自由電子。P型半導體：P型半導體是在硅中摻雜三價元素（硼）組成的。它和硅中價電子組成共價鍵時由于缺少一個價電子，從而形成空 ...

，要保持每個激發周期記錄超過一個光子的低概率，這是因為在一個光子事件發生后，探測器和電子設備至少有幾納秒的死時間，在這段時間，它們不能處理其他事件。由于死時間，TCSPC系統通常被設計成每個激發周期只記錄一個光子。如果現在一個激發周期內出現的光子數量>1，系統通常只記錄第一個光子而錯過后面的光子。這將導致直方圖中早期光子的過度表示，這種效應叫做“堆積”。因此，將具有多個光子出現的循環概率保持在較低水平至關重要，如下圖所示。為了量化上面的要求，必須為壽命測試設置可接受的誤差限制并應用一些數學統計。出于實際目的，可以使用以下經驗方法檢測：為了保持單光子統計，平均只有20-100個激發脈沖中的 ...

拉曼光譜儀，激發光波長和能量分別為532nm和0.5mW。多層石墨烯的薄層阻抗在不同的注入偏壓下通過另外一個Keithley 2400源表進行測量。由于離子液體注入到了石墨烯層因此紅外發射率的調制很清楚。為了進一步表征表面多層石墨烯的注入過程進行了原位拉曼的測試。圖1顯示了在不同的偏壓下的表面石墨烯的拉曼光譜。對于一個贊新的多層石墨烯，此處有三種拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所報道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，這可能是由于刻蝕和遷移過程所引起的。對于一個低于2V的注入偏壓來說，拉曼光譜與原始光譜相似。然而當外加電壓高于3V ...

，激光工作在激發狀態。在Direct Modulation模式下，在模擬輸入信號端口，外加數字信號，可能導致輸出光失真。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

模式共用處于激發態的原子，所以它們會爭奪這些原子。當僅存在2或3種模式時，這一點最為顯著，因為每種模式都占總輸出功率的很大一部分。因此，極化輸出功率曲線的包絡線的形狀一定是非高斯的。而一旦理解了模式競爭的規律就能更好的理解輸出功率曲線的形狀：1個模式：在模式掃描期間，輸出功率將平滑地變化，大致遵循高斯氖增益曲線的輪廓（減去激光閾值）。真正的激光器在整個模式掃描過程中可以是單模的唯一方法是，腔體大約為10厘米或更小，或者有一種額外的方法強制 SLM 操作（例如腔內的標準具）。但稍長的管子將在部分模式掃描中以單模式運行，其余模式為2模式。典型1mW隨機偏振氦氖激光管的縱模掃描圖顯示了Melles ...

和360nm激發光下的PL光譜上圖a 顯示了 1T 和 2H MoS2 的典型拉曼振動，這表明通過 n-BuLi 處理和激光燒蝕步驟成功實現了相變。可以看出，1T 相 MoS2 有三種拉曼振動，分別對應J1、J2 和 J3 模式。由于成功相變到2H相，這些具有代表性的1T MoS2 拉曼模式在 MoS2 QDs中沒有出現。因此，在 MoS2 QD 的拉曼光譜中只能觀察到 E12g 和 A1g 模式（標記為紅色）。此外，這兩個峰移動到 382 cm-1（紅移）和 402 cm-1（藍移）。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分別對應于平面內和平面外振動的強模式。這兩種散射取決于層數和形成的材料類 ...

激光器雙光子激發熒光（TPEF）顯微鏡，也稱為雙光子顯微鏡，是對活體組織深層三維成像的第1方法。深度成像是TPEF顯微鏡固有的優勢，它使用了更長的激發波長（通常是近紅外波段），因而其帶來的散射比傳統共聚焦顯微鏡中所使用的較短的可見波長更少。更長的波長同時也減少了來自散射光的背景照明，并增加了在更高深度處的對比度。目前，用TPEF顯微鏡可以獲得1mm深度的體內大腦圖像。在熒光顯微鏡中，當兩個獨立的光子被一種介質同時吸收時，就會發生雙光子激發。這需要兩個合適能量的光子在這樣的介質上時間和空間上同時重合；通常來說這不需要非常大的激發光子通量，當然光子通量越大， 雙光子同時被吸收的概率就越大。在TPE ...