超高強(qiáng)度激光激發(fā)產(chǎn)生拉曼的特殊效應(yīng)入射強(qiáng)度在常規(guī)光源或激光可獲得的正常范圍內(nèi)的拉曼散射本質(zhì)上是非相干的。但通過適當(dāng)?shù)恼{(diào)節(jié)(稱為q開關(guān))，紅寶石激光器的發(fā)射可以在一個(gè)短的持續(xù)時(shí)間內(nèi)(10-8秒的量級(jí))和高的峰值功率(高達(dá)100兆瓦或更多)的單個(gè)“巨型脈沖”中獲得。當(dāng)如此強(qiáng)烈的相干光照射到樣品上時(shí)，就會(huì)觀察到全新的現(xiàn)象。正常拉曼效應(yīng)的量子力學(xué)理論變得不充分。受激拉曼效應(yīng)做同調(diào)拉曼散射時(shí)，試樣同時(shí)受兩雷射之照射，一作激發(fā)用(ωL)，一作監(jiān)控用(ωS)，而拉曼散射之強(qiáng)弱可用ωS之增益為測度。這些現(xiàn)象通常被稱為受激拉曼效應(yīng)。在頻率vo的大脈沖激勵(lì)下，樣品在一定的Stokes頻率vo - v時(shí)產(chǎn)生增益，其 ...

散射。在激光激發(fā)下，熒光與Stokes Raman散射同時(shí)發(fā)生，因?yàn)榧t移的Stokes Raman散射與熒光發(fā)射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因?yàn)榕c激發(fā)波長相比，反斯托克斯拉曼散射是藍(lán)移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當(dāng)用可見光激發(fā)時(shí)，熒光本底問題更為嚴(yán)重。拉曼光譜中的強(qiáng)熒光信號(hào)直接影響拉曼測量的準(zhǔn)確性和靈敏度。熒光和自發(fā)拉曼信號(hào)在波長維度上重疊，因此不能用簡單的濾光片分離。幸運(yùn)的是，它們?cè)谝韵滦再|(zhì)上有所不同，這是許多拉曼測量中熒光抑制方法的基礎(chǔ)：1.熒光發(fā)射壽命(納秒量級(jí))遠(yuǎn)長于拉曼散射壽命(皮秒量級(jí))。這一原理產(chǎn)生了各種時(shí)域方法，其中一個(gè)超快脈沖激光器用于激勵(lì)，可應(yīng)用于時(shí)域拉 ...

術(shù)圖1顯示了激發(fā)激光脈沖、發(fā)射拉曼散射信號(hào)和發(fā)射熒光的時(shí)間輪廓。熒光過程包括激發(fā)、內(nèi)部轉(zhuǎn)換和發(fā)射三個(gè)重要步驟，每個(gè)步驟都發(fā)生在不同的時(shí)間尺度上。首先，入射光子激發(fā)熒光團(tuán)分子的時(shí)間為飛秒(10-15秒)量級(jí)。其次，振動(dòng)弛豫的無輻射內(nèi)轉(zhuǎn)換過程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后，熒光發(fā)射是一個(gè)緩慢的過程，大約發(fā)生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發(fā)射熒光光子前處于激發(fā)態(tài)的平均時(shí)間。圖1所示的指數(shù)衰減曲線說明了熒光發(fā)射時(shí)間的統(tǒng)計(jì)分布。單熒光團(tuán)的熒光時(shí)間輪廓符合壽命常數(shù)τ的指數(shù)函數(shù)，而拉曼發(fā)射幾乎與激發(fā)激光同時(shí)發(fā)生。由于拉曼信號(hào)比熒光信號(hào)的發(fā)射速度快得多，因此選擇合適的時(shí) ...

差，其受到熱激發(fā)后，部分價(jià)電子獲得能量克服共價(jià)鍵束縛，稱為可以在晶格中自由運(yùn)動(dòng)的自由電子，而原共價(jià)鍵中出現(xiàn)一個(gè)空位，稱為空穴。自由電子和空穴都是載流子，載流子則是可以運(yùn)輸電流的載體。由于本征半導(dǎo)體導(dǎo)電性較差，因此為了提高其導(dǎo)電性會(huì)在其中摻入少量雜質(zhì)，形成雜質(zhì)半導(dǎo)體。半導(dǎo)體PN結(jié)則是由一個(gè)P型半導(dǎo)體和N型半導(dǎo)體組合而成。N型半導(dǎo)體：N型半導(dǎo)體是在純凈的硅晶體中摻入五價(jià)元素（磷和砷）組成的。雜質(zhì)中四個(gè)價(jià)電子與硅組成共價(jià)鍵，剩余一個(gè)稱為自由電子（載流子）。因此N型半導(dǎo)體中載流子是自由電子。P型半導(dǎo)體：P型半導(dǎo)體是在硅中摻雜三價(jià)元素（硼）組成的。它和硅中價(jià)電子組成共價(jià)鍵時(shí)由于缺少一個(gè)價(jià)電子，從而形成空 ...

，要保持每個(gè)激發(fā)周期記錄超過一個(gè)光子的低概率，這是因?yàn)樵谝粋€(gè)光子事件發(fā)生后，探測器和電子設(shè)備至少有幾納秒的死時(shí)間，在這段時(shí)間，它們不能處理其他事件。由于死時(shí)間，TCSPC系統(tǒng)通常被設(shè)計(jì)成每個(gè)激發(fā)周期只記錄一個(gè)光子。如果現(xiàn)在一個(gè)激發(fā)周期內(nèi)出現(xiàn)的光子數(shù)量>1，系統(tǒng)通常只記錄第一個(gè)光子而錯(cuò)過后面的光子。這將導(dǎo)致直方圖中早期光子的過度表示，這種效應(yīng)叫做“堆積”。因此，將具有多個(gè)光子出現(xiàn)的循環(huán)概率保持在較低水平至關(guān)重要，如下圖所示。為了量化上面的要求，必須為壽命測試設(shè)置可接受的誤差限制并應(yīng)用一些數(shù)學(xué)統(tǒng)計(jì)。出于實(shí)際目的，可以使用以下經(jīng)驗(yàn)方法檢測：為了保持單光子統(tǒng)計(jì)，平均只有20-100個(gè)激發(fā)脈沖中的 ...

拉曼光譜儀，激發(fā)光波長和能量分別為532nm和0.5mW。多層石墨烯的薄層阻抗在不同的注入偏壓下通過另外一個(gè)Keithley 2400源表進(jìn)行測量。由于離子液體注入到了石墨烯層因此紅外發(fā)射率的調(diào)制很清楚。為了進(jìn)一步表征表面多層石墨烯的注入過程進(jìn)行了原位拉曼的測試。圖1顯示了在不同的偏壓下的表面石墨烯的拉曼光譜。對(duì)于一個(gè)贊新的多層石墨烯，此處有三種拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所報(bào)道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，這可能是由于刻蝕和遷移過程所引起的。對(duì)于一個(gè)低于2V的注入偏壓來說，拉曼光譜與原始光譜相似。然而當(dāng)外加電壓高于3V ...

，激光工作在激發(fā)狀態(tài)。在Direct Modulation模式下，在模擬輸入信號(hào)端口，外加數(shù)字信號(hào)，可能導(dǎo)致輸出光失真。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

模式共用處于激發(fā)態(tài)的原子，所以它們會(huì)爭奪這些原子。當(dāng)僅存在2或3種模式時(shí)，這一點(diǎn)最為顯著，因?yàn)槊糠N模式都占總輸出功率的很大一部分。因此，極化輸出功率曲線的包絡(luò)線的形狀一定是非高斯的。而一旦理解了模式競爭的規(guī)律就能更好的理解輸出功率曲線的形狀：1個(gè)模式：在模式掃描期間，輸出功率將平滑地變化，大致遵循高斯氖增益曲線的輪廓（減去激光閾值）。真正的激光器在整個(gè)模式掃描過程中可以是單模的唯一方法是，腔體大約為10厘米或更小，或者有一種額外的方法強(qiáng)制 SLM 操作（例如腔內(nèi)的標(biāo)準(zhǔn)具）。但稍長的管子將在部分模式掃描中以單模式運(yùn)行，其余模式為2模式。典型1mW隨機(jī)偏振氦氖激光管的縱模掃描圖顯示了Melles ...

和360nm激發(fā)光下的PL光譜上圖a 顯示了 1T 和 2H MoS2 的典型拉曼振動(dòng)，這表明通過 n-BuLi 處理和激光燒蝕步驟成功實(shí)現(xiàn)了相變。可以看出，1T 相 MoS2 有三種拉曼振動(dòng)，分別對(duì)應(yīng)J1、J2 和 J3 模式。由于成功相變到2H相，這些具有代表性的1T MoS2 拉曼模式在 MoS2 QDs中沒有出現(xiàn)。因此，在 MoS2 QD 的拉曼光譜中只能觀察到 E12g 和 A1g 模式（標(biāo)記為紅色）。此外，這兩個(gè)峰移動(dòng)到 382 cm-1（紅移）和 402 cm-1（藍(lán)移）。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分別對(duì)應(yīng)于平面內(nèi)和平面外振動(dòng)的強(qiáng)模式。這兩種散射取決于層數(shù)和形成的材料類 ...

激光器雙光子激發(fā)熒光（TPEF）顯微鏡，也稱為雙光子顯微鏡，是對(duì)活體組織深層三維成像的第1方法。深度成像是TPEF顯微鏡固有的優(yōu)勢，它使用了更長的激發(fā)波長（通常是近紅外波段），因而其帶來的散射比傳統(tǒng)共聚焦顯微鏡中所使用的較短的可見波長更少。更長的波長同時(shí)也減少了來自散射光的背景照明，并增加了在更高深度處的對(duì)比度。目前，用TPEF顯微鏡可以獲得1mm深度的體內(nèi)大腦圖像。在熒光顯微鏡中，當(dāng)兩個(gè)獨(dú)立的光子被一種介質(zhì)同時(shí)吸收時(shí)，就會(huì)發(fā)生雙光子激發(fā)。這需要兩個(gè)合適能量的光子在這樣的介質(zhì)上時(shí)間和空間上同時(shí)重合；通常來說這不需要非常大的激發(fā)光子通量，當(dāng)然光子通量越大， 雙光子同時(shí)被吸收的概率就越大。在TPE ...