波長。用短通濾波器很容易將信號與入射光分開。到達檢測器的光子總量很小，更敏感的光子檢測器，如光電倍增管（PMTs）被用來檢測。然而，CARS受到由其他非共振非線性光學效應產生的背景的影響。這些效應不僅限制了CARS測量的實際檢測極限，而且還扭曲了光譜（與分子振動共振相比）。另一方面，SRS信號不受大多數其他非線性光學效應的干擾。然而，SRS是一個受刺激的發射過程。信號發生在與入射光線相同的波長上。SRS效應只是稍微增加/減少了斯托克斯和泵浦光束的光子數量，分別。這些變化是如此之小，以至于無法用常規的時域測量方法來測量。因此，SRS需要有鎖定檢測的光學泵探技術。光學泵-探針技術和鎖定檢測泵-探針 ...

孔(一個空間濾波器，確保光束截面輪廓的圓度;圖1B，元素3)，我們利用同樣的望遠鏡，通過簡單地改變該望遠鏡的焦距和第②個透鏡的位置來預補償光束的大小(圖1A)。這確保了小波束稍微覆蓋了我們目標的后光圈。小束撞擊到檢鏡上并被反射的角度決定了小束在樣品上的空間擴散，這是我們實驗中的一個關鍵變量。這個角度由來自DOE的光束間角(由其相位掩模定義)和DOE與振鏡之間的望遠鏡功率控制。在所有的實驗中，我們都使用了DOEs，它在一條單線上創建了一系列均勻間隔的波束。這個DOE很容易繞著光路的軸線旋轉，從而沿著任意方向形成一條點線。在快速掃描中，這種旋轉可用于調節沿垂直維度的有效波束間角距離。為了增加每像素 ...

譜分析、空間濾波和相關處理等工作，是光學信息處理系統中較重要的部分。下圖1是由兩個傅里葉變換透鏡串聯而成的一個空間濾波系統。圖1為了獲得嚴格的傅里葉變換關系，應該把被處理面（輸入面）放在透鏡的前焦面上，頻譜面（濾波面）置于后焦面上，它同時又是起傅里葉反變換作用的下一個透鏡的前焦面，從而在后焦面上得到輸出信息。光學信息處理中的傅里葉變換透鏡所能傳遞得到信息容量為：上式中，是輸入面的直徑(mm)，如下圖2所示，相當于常規光學系統中的物面直徑，是能處理的Z高空間頻率(lp/mm)。衍射極限的相干光學系統的截止頻率為上式中，為頻譜面的半徑(mm)，為傅里葉變換透鏡的焦距(mm)，是光波波長(mm)。所 ...

參考信號進行濾波、分割、放大和相位檢測。使用數字-模擬混合Pi2D控制器將產生的誤差信號轉換為反饋信號。利用帶寬為500 kHz的高壓源放大的高頻反饋信號驅動腔內AM-EOM進行快速調制。利用低頻反饋信號作為驅動信號來控制泵電流。為了實現梳齒與基準激光器之間的鎖相，我們將經過光纖布拉格光柵濾波的梳齒與單頻激光器（OEwaves，線寬~ 10Hz）混合在PMF耦合器中。兩束光聚焦在辮子狀的光電二極管上后，得到的拍音信噪比為47 dB，分辨率帶寬為100 kHz，如圖3（b）所示。在穩定中，的轉換誤差信號被發送到PZT用于長腔漂移，并發送到腔內PM-EOM用于快速補償振蕩器長度。在OFC穩定之前， ...

使用中性密度濾波器(大概沒有雙折射)來降低激光強度。這有降低信號為噪聲的效果。為了確保定位誤差更小，樣本和光源之間的距離必須更大。如果不將激光從光學臺移開，這目前是不實際的。光學裝置的示意圖如圖1所示。所述雙旋轉緩速器結構在對稱地圍繞樣品布置的兩個極化器內具有兩個緩速器。在我們的設置中，使用的兩個激光源都是高偏振的，初始偏振器的雙旋轉緩速器配置是不必要的。所有的旋光計元件以及樣品都被放置在旋轉臺中。使用了硅探測器。在每種情況下，系統中使用高質量的格蘭-湯普森偏振器作為偏振器，并假定其具有理想的減衰減。采用名義四分之一波長的零級波片作為雙旋轉緩速器。探測器和相關電子設備的較大動態范圍約為103， ...

譜分析、空間濾波和相關處理等工作，是光學信息處理系統中較為重要的部分。自從1963年英國 Blandford 發表了第①個傅氏變換透鏡以來，已出現的傅氏變換透鏡基本上可以分為兩大類。一類是全對稱或非對稱雙遠距型。由于輸入面與頻譜面的直徑決定了傅氏變換透鏡的相對孔徑和視場，為將其控制在適當范圍內，以保證整個像面上的優良像質，目前傅氏變換透鏡的焦距大多大于 300mm。圖1就是一個常用的系統。于是,長焦距的傅氏變換透鏡都采用下圖2所示的遠距型結構。為了同時校正物面像差與光闌像差，采用如下圖3所示的對稱結構型式。四組元對稱遠距型透鏡的前焦點到后焦點距離可以縮小到 左右。圖3顯示了雙遠距對稱型和非對稱 ...

列短通和缺口濾波器選擇反斯托克斯光，這是用光電倍增管測量。對于SRS，將高頻調制器插入到泵浦光束(用于SRG檢測)或斯托克斯光束(用于SRL檢測)上，并將由長通(短通)和陷波濾波器序列選擇的斯托克斯(泵浦)發送到光電二極管和鎖相放大器，后者同步解調并測量SRG (SRL)。原則上考慮到結構的相似性，CARS和SRS信號可以在同一個實驗裝置上檢測到，甚至可以同時檢測到。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、 ...

焦操作的空間濾波器。然而，由狹縫提供的截面強度不如由更常見的針孔提供的截面強度。對目標的點擴散函數沿狹縫方向逐像素反卷積，可以得到較強的分割效果。寬視場照明和成像檢測窄帶濾波器可用于拉曼成像。第①個成功的現代儀器采用了干涉濾波器，它可以傾斜以改變通帶。隨后，聲光可調諧濾波器(AOTF)和液晶可調諧濾波器(LCTF)被引入到拉曼成像中，并提供了電子可調諧性。可調濾波器方法已被證明是測量隔離波段較有用的方法。如果只需要幾個幀來定義波段，拉曼成像可以相當快。當有許多重疊波段或非線性背景時，許多圖像必須以不同的拉曼位移拍攝，時間優勢就消失了。需要注意的是，聲光濾波器的透射率僅為50%左右，而液晶濾波器 ...

不同波長光源在拉曼應用中的特點不同于瑞利散射，拉曼散射的信號非常微弱，在樣品材料上出現的概率通常在百萬分之一數量級。另外，拉曼散射強度和照明波長的四次方成反比，所以隨著波長變長，拉曼信號迅速減弱。其次，探測靈敏度也和波長范圍有關。無制冷硅基CCD器件的量子效率在800 nm后急劇下降。長波長可使用銦鎵砷(InGaAs)陣列器件，不過噪聲更大，靈敏度更低，大約僅為硅探測器的十分之一，成本也更高。空間分辨率也是考慮因素，因為成像分辨率受照明波長影響，衍射極限光斑約等于0.3λ。圖1.硅與銦鎵砷基底CCD探測器靈敏度曲線由于上述原因，拉曼應用選用的激光波長范圍通常在近紅外及其以下。拉曼信號強度、探測 ...

量子飛躍，即濾波器具有更尖銳的截止特性和更窄的帶寬。一種基于感光玻璃的新型體全息光學光柵解決了這一問題。這些濾光片用于清除激光輸出的譜展，然后有效地對信號進行濾波以消除瑞利散射激光。因此，基于這些光學器件的儀器現在可以在頻譜的5 - 200 cm-1區域提供出色的信號噪聲。了解更多關于拉曼系列詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-59.html更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材 ...