μ m邊通濾波器)(重復頻率250khz，平均輸出功率650mw)(b) FTIR干涉圖:(左)對應于熱發射器(a)和(右)所示的超連續光譜發射;自相關函數分析(使用希爾伯特變換)用于獲取實際相干長度圖2所示。商業超連續體發射器的發射特性:(a)中紅外發射光譜(大氣水蒸氣和CO2導致特征吸收特征)和(b)時間相干特性(常規熱發射器的干涉圖供參考)。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-104.html更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包 ...

，有一個短通濾波器(SPass)，一個線性偏振器(LP)和一個四分之一波片(QWP)。然后，圓形或線性極化光束通過50:50的分束器(BS)，其中50%被引導到attoDRY2100磁光低溫恒溫器(1.7 K基溫，9 T超導磁鐵)內的物鏡。然后，從樣品(S)反射的光束通過圓偏振收集光學元件(QWP和LP)，用長通濾光片(LPass)過濾，然后聚焦到光纖上，該光纖通向帶有CCD相機(Andor)的750毫米光譜儀。采用可調諧連續波光源進行光激發。圖1.a)是極化PL設置。在輸入端和輸出端分別加一個短通(SPass)和長通(LPass)來降低泵浦激光噪聲。在收集方面，光纖可以通向光譜儀或單光子計數 ...

空間光窄帶寬濾波應用的理想選擇，且已應用在量子光學、太赫茲光譜、超快光譜、窄線寬激光器等領域。體布拉格光柵（VBG）技術開發于佛羅里達大學-光學與激光研究教育中心（CREOL）。該技術通過運用紫外線進行輻射無機光敏玻璃（PTR）進行熱加工，通過對光敏玻璃內部的多種特殊摻雜元素成分作用永久性的改變光敏玻璃內部的折射率，通過這種全息曝光方法，實現了具有相位調制功能的衍射體布拉格光柵（VBG）。體布拉格光柵（VBG）根據具體應用的差異，可分為以下幾個主要產品：體布拉格光柵反射鏡（RBG） ---波長鎖定、線寬壓窄；啁啾體布拉格光柵（CVBG） ---fs/ps的脈沖展寬和壓縮；超窄帶濾光片（BPF） ...

使用任何空間濾波來避免其對空間分辨率確定的影響。只應用了死像素去除(圖4(e)).錄制的實時視頻很好地顯示了西門子之星的旋轉情況(見圖4（f-h)和補充材料中的視頻S2),只是有一些輕微的強度波動和變化。圖4：金屬西門子星的成像。西門子之星(a)為可見光圖片，圖像與西門子外緣星可見(b)，而在(c)只有中心部分可分辨。未經處理的THz數據(d)和假色，應用死像素去除(e)。西門子星的外緣（藍色圓圈）和分辨率限制（紅色圓圈）。這些圖像的質量允許對空間分辨率的估計。首先,zui小的半徑是T分在一個有中心的圓中，一個輻條和一個開口之間的平均對比度大于zui高對比度的10%。分辨率大于Tres=2·T ...

適的帶通光譜濾波器限制光譜范圍(中心波長為4μm或2500 cm- 1500 nm帶寬，Thorlabs FB4000-500)。使用固定在20厘米掃描臺上的輻射熱計陣列(FLIR玻色子，640x480 px)記錄不同位置的光束輪廓;根據ISO標準11146，掃描范圍涵蓋必要的瑞利距離。圖2上圖2。通過M2表征(4μm中心波長，500 nm帶寬)獲得的中紅外超連續譜束在不同位置的分布:(a-c)靠近焦點位置(a,b為特意像散光束的長、次軸);(d)在準直器后直接測量的超連續譜激光源的實際出射光束(歸一化，輻射熱計未進行現場校正)。超連續介質束焦散的軸向步長為1毫米。圖1描述了M2的測量和表征結 ...

2，帶通熒光濾波器；L2,鏡頭。c，在PBS-熒光素溶液中，隨著NAs的增加錐形光纖的典型ξT(x,y)集合字段(每個字段歸一化到其zui大值);比例尺，500μm。d，比較在pbs -熒光素溶液中掃描的雙光子熒光光斑采集的光子數(像素停留時間，3.2μs)，內嵌扁平切割光纖與NA = 0.66， ψ = ~4°的錐形光纖；FF圖中的等值線顯示錐形光纖收集到的zui大光子數。比例尺，500μm。e, NA-0.66 錐形光纖在pbs -熒光素溶液中的光子收集的等距線(頂部色條，每個像素的光子數;停留時間，3.2μs)；等值線在10、20、50和100光子處繪制。比例尺，500μm。f，上，遠場 ...

eV泵浦激光濾波后的殘余物。b)說明了描述穩態極化PL測量中潛在測量結果的三種機制。在圖1a中，實驗驗證了偏振相關的光學選擇規則，InSe中的主帶隙顯示為4L。在沒有磁場和線極化泵的情況下，發射強度沒有差異(無Polz)。然而，當入射光為圓偏振光(σ+)時，兩種發射的螺旋度(OISO)之間的強度有明顯的差異。這是對低層InSe中OISO的直接實驗觀察。圖2.對于泵浦激勵(1.93 eV a)和2.07 eV b)，極化(P)與PL發射能量的關系圖如圖所示。在每個PL圖的下方，顯示了極化作為發射能量函數的曲線。這些測量是在3L的硅片上進行的。注意，穩態極化PL顯示了PL光譜的極化(P)的能量依賴 ...

輸出可以經過濾波（F）以細化光譜。輸出光的一部分會被分離出來，并導向參考光電二極管（rPD），以提供控制反饋。在大多數生物醫學成像應用中，不需要持續照明，甚至在某些情況下，會起到反效果，影響實驗數據。通常情況下，照明與相機曝光會同步進行。這里有兩個重點：首先是光源間的切換速度，其次是脈沖間隔的復現性。相比和機械濾光輪耦合的白光照明器（約50ms的切換時間），光引擎可以做到小于1ms的光源間切換（圖4），縮短了獲取多色圖像Z軸堆疊或者玻片掃描所需的時間。脈沖間的積分不變形（圖5）是決定延時圖像序列保真度的關鍵因素。每個脈沖的積分量化了在延時序列中每次曝光所需的照度。脈沖之間的照度差異越小，樣品動 ...

波長通過旋轉濾波器可以調諧超過14nm，而測量到的窄線寬為26kHz，與傳統基于光柵設計的半導體激光器相比，頻率噪聲和對震動的靈敏度大大降低。圖1貓眼式外腔半導體激光器的示意圖圖1展示了貓眼式外腔半導體激光器的示意圖。由激光二極管的后反射面和輸出耦合器（OC）組成的外腔決定了激光頻率。用腔內超窄帶寬濾波器選擇縱模模式。輸出耦合器與腔內透鏡組成貓眼反射鏡，光通過腔外輸出透鏡進行再準直。半導體激光器跳模現象多由溫度和電流的改變引起。半導體的禁帶寬度隨溫度升高更變窄，溫度升高時，半導激光器的發射波長以階梯形式跳躍變化。同樣，注入電流的變化會導致載流子濃度的變化，從而引起材料折射率和增益系數的改變，也 ...

用1% ND濾波器);RMS = 0.0065 (abs.u)。(b) NKT光子學ZBLAN光纖超連續譜源(500 mW, 2.5 MHz);RMS = 0.0025 (abs.u)。(c) Thorlabs SC4500 InF3光纖超連續源(300 mW, 50 MHz);RMS = 0.0024 (abs.u)。(d)標準機載熱發射器;RMS = 0.0012 (abs.u)。圖1所示。使用標準FTIR儀器測量的零吸收線，采用(a-c)中紅外超連續光源和(d)常規熱發射器;發射功率譜在對應的子圖中如下所示，以供參考(大氣CO2和H2O的特征吸收)，探測器暗噪聲底為3.3×10-5 (a ...