制器和1/4波片對線偏光的偏振方向進行旋轉，結構大概為：假設一束水平方向的偏振光E=E0·ei(-ωt+φ_0)為方便理解，只考慮強度和相位，并且假定強度值為2。[加入相位調制器]調制器的調制方向與入射光的偏振方向呈45°，f與s方向引入的相位差為調制量φ。此時，f方向Ef=√2*ei(-ωt+φ)s方向Es=√2*e-iωt[加入1/4波片]然后，再加入一片1/4波片，波片的f軸方向與調制器的調制方向呈45°，y軸方向。將Ef和Es分解到x和y軸方向，即1/4波片的s和f方向。Ef分解為Eff和Efs兩個分量，Es分解為Esf和Ess兩個分量。Eff=ei(-ωt+φ+π/2)Efs=ei( ...

調制。普通的波片光軸應該也是這種情況。我猜測電光調制器的光軸可能是第二種情況。電光調制器折射率n=n_0+a×E+b×E^2+...n_0是在沒有外加電場下的晶體折射率，a和b是常數，第一個是與電場的線性光系，稱為Pockels效應，第二個是電場二次項的關系，稱為Kerr效應。因為第一項的系數比較大，所以第二項常常被忽略。相位調制入射光偏振方向應該與快軸方向一致，根據Pockels效應，相位延遲量與電場也是線性關系?=k×VV是外部電壓，k是相位延遲量與電壓之間的系數強度調制入射光需要與快軸和慢軸夾角為45°，下面是假設入射光為45度，快軸為90°下圖是對應不同相位差的情況下，出射光的偏振狀態 ...

測光束通過半波片，然后被渥拉斯頓棱鏡分成兩個正交偏振分量。調整半波片，使得兩個分量具有大致相同的強度。通過檢測平衡檢測器上相對強度的變化來監測探測光束偏振的瞬時變化。圖1. TR-MOKE探測方案示意圖。反射探測光束的偏振態被渥拉斯頓棱鏡分離，并被平衡探測器探測到。放置在沃拉斯頓棱鏡前的半波片用于平衡平均強度在與半波片非完美平衡的情況下，熱反射信號與瞬態克爾旋轉重疊。由于TR-MOKE信號會改變磁性換能器的相反排列磁化狀態的符號，因此TR-MOKE信號可以通過減去為換能器的相反排列磁化狀態記錄的同相和異相信號作為Vin = (VinM+ - VinM-)/2，Vout =(VoutM+ - V ...

，通過短通濾波片可以輕易將信號分離。信號本身光強較弱，所以一般使用比較敏感的探測器，比如光電倍增管（PMT）進行探測。然而，CARS的探測同時會受到一些其他非共振非線性光學現象產生的背景。這些背景限制了實際使用這種CARS的檢測極限，并同時使所測得的光譜與自發拉曼相比產生一定畸變。另一方面，SRS信號不受到大多數其他非線性光學現象的影響。然而，SRS的信號本身發生在與輸入光源相同的波長。SRS現象本身只相應的稍微減弱或增加泵光或者斯托克斯光源。這些相應較小的變化很難用常規方法進行探測，因此，需要使用泵浦-探測以及鎖相法進行探測。光學泵浦-探測以及鎖相探測泵浦-探測是多光子探測中常用的方法。這些 ...

先通過λ/4波片，將線偏振光變為圓偏振光，做為探測光。由于光抽運效應的存在，幾乎可以認為原子在某兩個能級上發生循環躍遷（以87Rb的F=2→F’=3超精細躍遷為例，經過光抽運后，可以認為原子都布居在mF=+2和mF'=+3兩個能級上進行循環躍遷），就可以求出躍遷過程中上下能級的相對移動量。圖2：87Rb 原子光抽運后的能級結構圖因此如果我們將調制的正弦信號加載到原子所處的外磁場中，就相當于對原子的兩能級之間的躍遷頻率進行調制，因此對于頻率穩定的圓偏振光來說，原子對它的吸收就是帶有調制的，這是塞曼調制穩頻的基本原理。圖3：MOGLabs CEL激光器塞曼調制穩頻的典型配置以MOGLabs ...

克爾介質是半波片，拉曼光的偏振方向旋轉90°。但熒光具有較長的壽命，因此與門控激光脈沖不同步，被有效地阻塞在兩個交叉偏振器之間。一個有效的克爾門應該具有快速的門控時間和高透射率的拉曼光。再例如直接利用超快時間門控探測器進行拉曼檢測來抑制熒光。這個方法有兩個關鍵參數。一個是短柵極寬度，另一個是足夠高的重復率，以保持一個可接受的檢測器占空比。一個合適的時間門，通常幾百皮秒的數量級，拉曼信號可以有效地檢測到，熒光在很大程度上被抑制。其中，光電倍增管、強化電荷耦合器件(CCD)相機或CMOS單光子雪崩探測器(SPAD)作為時間門控探測器。為了抑制背景熒光，利用短持續時間(~ 5ps)、高重復頻率(~8 ...

，采用的是半波片，一種相位延遲器。當光經過半波片以后，引入了π的奇數倍相位延遲，出射光振動方向發生了改變，仍然是線偏振光。當入射的線偏振光的振動方向與半波片的主軸方向成45°時，激光的偏振方向轉動90°，與原來光的偏振方向互相垂直。則兩束光就可以以不同的偏振方向合束在一起，提升亮度。4，總結以上合束方法都可以實現光束能量的疊加，各有優缺點。波長合束選擇波長合束器和合適波長的單元實現高效的合束光輸出，從理論上講可以無限的增加耦合的單元個數。但是由于器件對波長的選擇性，使合束受到限制；另外膜層的鍍制需要比較復雜，成本高；再有半導體激光器工作過程的波長隨溫度的變化導致透過波長合束器的效率降低。偏振合 ...

）與四分之一波片（λ/4）進入光學腔，然后與光學腔諧振，然后通過反射到達光電探測器，偏振分束棱鏡（PBS）與四分之一波片（λ/4）的作用就是讓腔反射光進入探測器。然后對反射光信號進行相位解調，得到反射光中的頻率失諧信息，產生誤差信號，然后通過低通濾波器和比例積分電路處理后，反饋到激光器的壓電陶瓷或者聲光調制器等其他響應器件，進行頻率補償，最終實現將普通激光鎖定在超穩光學腔上。關于PDH技術的理論細節可以在一些綜述論文和學位論文中找到。為了實現PDH鎖定，需要一些專用的和定制的電子儀器，包括信號發生器，混頻器和低通濾波器。Moku:Lab的激光鎖盒集成了大部分的PDH電子儀器，在提供高精度的激光 ...

透鏡、棱鏡、波片、偏振片和分束鏡等傳統光學元件的平面化成為可能。 此外，靈活的設計策略進一步使超表面能夠在單層平臺上實現光波的多維操縱。例如，通過訴諸光偏振、波長和入射角，以及不同的空間復用方案，已經有實現不同功能的大量多功能超表面得到報道。但是這些多功能超表面僅在一個操作空間有效，即要么透射空間或反射空間。能夠獨立控制透射和反射空間中的光的光學器件對于構建超緊湊光學系統具有重要意義。這是zui近基于多層超表面實現的。據報道，四層金屬貼片可以協同實現偏振相關的透射/反射控制，通過精心設計使全空間內的獨立光波前控制成為可能。基于類似的原理，通過同時選擇入射方向和光偏振，五層等離子體超表面被證明可 ...

拉曼多組分分析的技術方法拉曼光譜是基于單色光的非彈性散射，是一種可以用來識別特定化學鍵的強大技術。當入射光子和化學分子相互作用時，就會發生光子散射。大多數散射光子是由瑞利散射(一種彈性散射形式)產生的，并且與激發激光具有相同的波長。一小部分被散射的光子是由稱為拉曼散射的非彈性散射過程產生的。雖然與瑞利散射光子相比，光子的數量相對較少，但這些光子的波長和強度攜帶有關特定化學鍵存在的定性和定量信息。在給定的拉曼光譜中，出現在特定波數位置的一組峰可以被描述為識別特定化學物質的“指紋”，同時，峰的高度可以與這種化學物質的濃度有關。多組分分析是拉曼光譜的應用之一。在過去的二十年里，許多研究小組提出了光學 ...