振拉曼光譜的聲子模式拉曼散射實驗可以測量由振動對稱而具有拉曼活性的晶體的特定聲子模式的能量。考慮到原子構(gòu)型的對稱性，每個晶體都可以被歸類到一個特定的點(diǎn)群，這決定了可能的拉曼主動振動模式。精確的聲子能量是通過考慮振動模式、原子質(zhì)量和它們的相互作用強(qiáng)度來確定的。二維材料的每一層都可以指定一個特定的點(diǎn)群，一個特定的聲子是否可以通過拉曼散射到達(dá)取決于聲子模的對稱性和晶體的對稱性。對于少層二維材料，晶體的對稱性取決于層數(shù)。嚴(yán)格地說，在相同的材料中，不同厚度的相似振動模式，其模態(tài)符號應(yīng)該是不同的。然而，在許多情況下，為了方便起見，人們使用塊晶體的統(tǒng)一表示法來表示其他厚度的模態(tài)。聲子模的層數(shù)依賴性很特別，以 ...

，激光于系統(tǒng)聲子進(jìn)行相互作用導(dǎo)致最后光子能量增加或者減少，而由這些能量的變化可得知聲子模式。下圖展示了顯微拉曼光譜原理光路以及使用的相關(guān)器件：其中用來進(jìn)行拉曼光譜實驗的激光器我們稱之為拉曼激光器，拉曼激光器區(qū)別于普通激光器的一個最大不同就是激光器的線寬，就是激光器的單色性，一般來說，普通激光器的線寬在0.1納米到幾個納米之間，而拉曼激光器最低要求激光器線寬不能超過0.001納米，最好是使用單縱模激光器進(jìn)行實驗。法國Oxxius公司單縱模拉曼激光器因為拉曼信號相對激光強(qiáng)度差了6-8個數(shù)量級，所以一般采用兩片拉曼濾色片或者三片拉曼濾色片濾除激光器本身的信號干擾，拉曼濾色片也不同于普通的熒光濾色片， ...

。2D峰是雙聲子共振二階拉曼峰，用來反映多層石墨烯的堆垛方式。二硫化鉬MoS2如上圖是首爾國立大學(xué)Takhee Lee的研究工作，用拉曼光譜儀（Xper Ram200）測試了MoS2的拉曼譜圖。E12g是MoS2的面內(nèi)振動模式，拉曼峰在380cm-1處，A1g是MoS2的層間振動模式，拉曼峰在400cm-1處。可以通過這兩個拉曼峰的位移差來表征MoS2的層數(shù)。如圖為MoS2的E12g和A1g拉曼峰的成像圖，由此可見合成的三角形確實是MoS2樣品層，并且圖2（a）和（b）的圖像中沒有觀察到關(guān)于峰位置的任何顯著偏差，這說明合成了均勻的MoS2薄膜。這些成像在這兩個特定頻率下顯示均勻的強(qiáng)度，說明Mo ...

量相反的兩個聲子參與的雙共振拉曼過程，在碳原子sp2雜化的材料中都會出現(xiàn)。石墨烯根據(jù)邊緣的不同，具有不同的手性，根據(jù)D峰的強(qiáng)度可以識別拉曼邊緣的手性。碳納米管如圖是單根單壁碳納米管的拉曼光譜，一個主要特征是位于160~300cm-1區(qū)間的呼吸振動模式，與全部碳原子在徑向的對稱運(yùn)動相關(guān)。有實驗表面，徑向呼吸振動模式的頻率與單根碳納米管的直徑成反比。在碳納米管形成管束時，由于被近鄰納米管施加的空間限制，呼吸模式出現(xiàn)向高頻方向6~20cm-1的偏移。在1250~1450cm-1區(qū)間所觀察到的碳納米管D峰與激發(fā)光能量之間有線性關(guān)系。參考文獻(xiàn)[1] 安德里亞·卡羅·費(fèi)拉里.從納米管到金剛石：碳材料的拉曼 ...

后通過電子-聲子碰撞傳遞能量。這可通過雙溫模型（2TM）描述，電子溫度為Te，聲子溫度為Tp。 最后，電子、聲子間的熱平衡在幾皮秒內(nèi)到達(dá)。雙溫模型條件達(dá)到熱平衡(Te=Tp)且樣品層內(nèi)聲子弛豫(Tp遞減)已經(jīng)開始。薄膜傳感器中的電子-聲子演化圖1. (a) 150納米和(b) 50納米厚的鋁膜表面(紅色)和鋁/二氧化硅界面(藍(lán)色)的電子Te(實線)和聲子Tp(虛線)溫度如圖1紅線，鋁中電子溫度迅速升高，迅速馳豫，代表能量從電子快速轉(zhuǎn)移到聲子。如圖1藍(lán)線，150 nm傳感器在界面處沒有明顯的熱傳遞，50 nm的傳感器在界面處電子溫度明顯增加。圖2. (a)、(b)：聲子溫度弛豫，(c)、(d)： ...

薄膜,電子-聲子耦合,溫度,金,鋁,鉻,鉑,銅,表一.用于2 TM模型計算的材料列出的屬性包括電子-聲子耦合常數(shù)(g)、電子比熱常數(shù)(γe)、300 K溫度下的熱容常數(shù)(C1)、電子熱導(dǎo)率(λe)和聲子熱導(dǎo)率(λl)。聲子弛豫起始時間trp由2 TM模型計算獲得。傅里葉頻譜分析圖1.金和鋁在10 KHz歸一化的頻率響應(yīng)幅度的比較。虛線代表1TM溫度模式，實線藍(lán)色和橙色代表2TM溫度模式光譜，紅色代表半峰全寬下100 fs激光泵浦脈沖的光譜為了獲得材料的頻率響應(yīng)，將時域譜進(jìn)行傅里葉變換可得到圖1中的頻域譜，其中藍(lán)色和橙色的實線是在50 nm厚換能器的頂面的電子溫度的光譜。這些光譜可以分為四個不同 ...

子產(chǎn)生戰(zhàn)勝了聲子產(chǎn)生。為了應(yīng)對這一挑戰(zhàn)，專門為低溫高效作業(yè)設(shè)計了兩種新設(shè)計，分別稱為單井注入器設(shè)計[17]和“超強(qiáng)耦合”主動設(shè)計[18]。單井注入器設(shè)計體現(xiàn)在注入器狀態(tài)。從單個注入井開始，該結(jié)構(gòu)中只有一個注入井狀態(tài)。這種注入器狀態(tài)的空間和能量位置經(jīng)過精心設(shè)計，以便在開啟狀態(tài)下建立“熱正向填充”方案。該方案有利于種群反轉(zhuǎn)和載體傳輸。這樣可以使內(nèi)部量子效率和電壓效率Z大化。在這種結(jié)構(gòu)下，WPE為53%，這代表了任何QCL的高值。多年來，在4.7 μm的特定波長附近已經(jīng)出現(xiàn)了幾個重要的突破。大多數(shù)這些突破可以很容易地適用于其它中紅外波長。在所有的一切中，材料質(zhì)量是重要的，并強(qiáng)烈地影響差分增益和在設(shè)備 ...

為二維帶中的聲子與通常的單聲子拉曼過程不同，具有有限的動量。由于散射過程不僅敏感地依賴于所涉及的聲子模，而且還依賴于區(qū)域邊界附近電子帶的細(xì)節(jié)，因此線的形狀隨著激發(fā)能的變化而變化。在各向同性tmd的情況下，強(qiáng)激子效應(yīng)強(qiáng)烈影響光學(xué)性質(zhì)。當(dāng)激發(fā)能與A或B激子的能量相匹配時，由于強(qiáng)共振效應(yīng)，許多禁限拉曼模得到增強(qiáng)。Davydov分裂模在某些材料中只在一定的激發(fā)能范圍內(nèi)觀察到。對于各向異性的二維材料，極化依賴隨激發(fā)能的變化而變化。您可以通過我們的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多拉曼光譜儀、熒光壽命、光電流的相關(guān)產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

曼散射依賴于聲子對光的非彈性散射，其效率非常低(通常每約105-107個光子中就會產(chǎn)生一個拉曼散射光子)，導(dǎo)致拉曼散射截面為10?26-10?31cm2。如果被探測材料的可用散射體積非常小，就像二維半導(dǎo)體的情況(散射體積等于激光光斑面積乘以μ2范圍內(nèi)的面積乘以二維材料的亞納米厚度)，這是特別關(guān)鍵的。因此，測量激光功率密度保持在損傷閾值以下通常需要很長的采集時間，以獲得足夠好的信噪比。關(guān)于第②個限制，傳統(tǒng)光學(xué)測量中的SR是由光學(xué)衍射極限(使用高數(shù)值孔徑物鏡的激發(fā)波長的大約一半)決定的。因此，在現(xiàn)代微拉曼裝置中，當(dāng)使用可見范圍內(nèi)的較短激發(fā)波長時，可以實現(xiàn)的較小探測尺寸約為200 nm。然而一些因素 ...

布里淵區(qū)中心聲子分支的數(shù)量對于任何這些疊加序列都是相同的。要使聲子模具有拉曼活性，最重要的參數(shù)是非零極化張量。一階拉曼模的極化張量決定了各自拉曼模的拉曼強(qiáng)度。拉曼張量和散射幾何的結(jié)合定義了特定聲子模式的拉曼選擇規(guī)則，從而確定了拉曼散射效率。對于已知點(diǎn)群的給定晶體結(jié)構(gòu)，其振動模數(shù)可由群論分析的不可約表示得到。然后，根據(jù)相應(yīng)的基本函數(shù)確定拉曼有源模式。因此，為了正確理解二維材料的拉曼光譜，了解特定晶體各自的點(diǎn)群(空間群)是很重要的。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng) ...