電壓值是一個脈沖持續時間內的所有能量的混疊。假設被采樣信號是幅度為Ac、頻率為fc的余弦信號，光采樣脈沖的形狀是高斯型，關于理想采樣時間點t對稱。光采樣時鐘有限脈寬引起的采樣誤差綜上所述：低幅值噪聲、時間抖動、窄脈寬的采樣脈沖源在光采樣系統中起著決定性的作用。目前市場上，鎖模摻鉺光纖激光器作為采樣脈沖源被廣泛用于光采樣系統中。摻鉺光纖激光器是一種重要的光源，具有輸出功率高、脈寬窄、抖動小、波長調諧范圍大等優點。昊量公司最新推出C波段高重復頻率（最高可達42 GHz）的主動鎖模激光器，可提供穩定而可靠的光學時鐘。系統提供用戶友好的前置控制面板，可方便的通過旋鈕調節輸出激光的波長、脈寬、輸出功率等 ...

率Ppk乘以脈沖持續時間T，再除以激光光斑面積A，見公式1。圖6 一個脈沖激光器的矩形“能量-時間”剖面(1)如果脈沖具有高斯形狀，如圖7所示，計算通常使用由高斯分布的1/e2功率級定義的脈沖持續時間來完成。在這種情況下，能量E的定義如公式2所示。激光光斑面積如式3所示，其中d為光束直徑。這導致通量F的計算如公式4所示圖7 A高斯時間剖面脈沖激光器三、SLM的激光損傷閾值測試光路Meadowlark光學使用如下光路測試SLM的損傷閾值。該測試的目的是確定SLM對各種激光光源的光強損傷閾值。光學測試配置示意圖如圖8所示圖8 光學測試配置，A=光圈，BP =光束輪廓儀，FM=反光鏡，HW=半波延遲 ...

R信號，激光脈沖持續時間為1 ps(532 nm)。讓我們注意到信號是負的，因為在這個波長下金的熱反射系數是負的，如圖2插圖。圖2比較實驗和模擬(2TM)熱光譜。即使區域C和區域D重疊，上面詳述的不同區域也清晰可見，因為1 ps實驗脈沖持續時間將熱帶寬限制在1 THz。此外，對于金中3.24納米/秒的聲速，50納米金層的聲共振頻率明顯出現在32.8 GHz。其他四種金屬的聲子輸運:鉻、鉑、銅和銀由2TM計算的結果顯示在圖3中，顯示了在金屬/二氧化硅界面處用50 nm厚的換能器獲得的聲子溫度。根據金屬的電子結構特征，這些圖被重新分組為(1)貴金屬(金、銀和銅)和(2)非貴金屬(鋁、鉑和鉻)。應該 ...

構與泵浦激光脈沖持續時間共同影響著光電導天線（光電導開關）的性能。半導體基底須具有高載流子遷移速率、極短的載流子壽命以及高擊穿閾值。使用不同的波段激發往往需要不同的基底，常用的半導體基底材料有低溫生長的砷化鎵（LT-GaAs）、藍寶石（RD-SOS）等。光學整流法在線性材料中，雙光束傳輸時相互不干擾，可獨立傳播，且其振蕩頻率均不變。當它們在非線性材料中傳輸時，兩束入射光會混合并發生和頻振蕩、差頻振蕩現象，所以出射光中不光有原頻率的光，還會包含有其他頻率成分的光波。而當具有高能量的單色光束在非線性介質中傳播時，它會在非線性材料中發生差頻從而產生一個不變的電極化場，這個電極化場會在材料內部形成一個 ...

160 a，脈沖持續時間5 ~ 100 μs，脈沖重復頻率為1 ~ 16 Hz的矩形單極脈沖。所研制的PEF發電機的能量轉換效率為88%。結果表明，在雞胸肌上施加1000 V (~ 500 V mm?1)120次脈沖，脈沖持續時間為50 μs (1 Hz)，可使水分的有效擴散率提高13-24%，對流空氣干燥時間縮短6.4-15.3%。這些結果為實驗設備的設計提供了新的信息，以改進和優化小規模的肉類預處理。柔性、小規模的PEF設備是工業發展新工藝的必要步驟，可以減少肉類行業的設備規模和工藝能耗。https://doi.org/10.1007/s11947-019-02360-534. 一種能夠通 ...

的頻率，隨著脈沖持續時間的減少，溫度僅由脈沖能量決定。實際上，在連續加熱階段，像素沒有明顯的熱量傳遞。可精確計算每個像素的臨界時間，低于該時間的峰值溫度僅由脈沖能量決定。在此之上，峰值溫度受脈沖能量/像素對陣列的電導率的限制（即，峰值功率的穩態等效）。以上內容介紹了Vialux的DMD使用中涉及到的部分參數（溫度等）建立時使用的物理模型。分析DMD在不同激光功率下的微鏡溫度變化趨勢。在下一篇文章中，介紹以此模型為基礎的、在底板和整個微鏡陣列環境下的DMD溫度變化規律。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

況。對于每個脈沖持續時間和峰值功率密度，都有重復率。圖 1.像素ΔT，適用于 7.56 μm 像素圖 2.像素ΔT，適用于 10.86 μm 像素圖 3.像素ΔT代表13.68 μm 像素由上圖可知，即使峰值功率密度和脈沖持續時間符合平均功率公式限制條件，在過高的重復率下，也會有超過ΔT = 150°C–T陣列的情況出現。例如圖二峰值功率為4kW/cm2，脈沖持續時間為100μs，重復頻率為60Hz，平均功率為24W/cm2。ΔT≈150°C對于這個峰值功率和脈沖持續時間，沒有留下余量。因此，不能使用這類操作參數。結論：模型給出了DMD在給定像素類型和封裝下可以處理的脈沖能量的限制。由此給出兩 ...

T開關，電流脈沖持續時間為1 ms，周期為3 s。顯然，在一系列電流脈沖的作用下，高阻和低阻狀態(對應于TM和BM的兩個反平行矩排列)可以循環切換。為了進一步證實上述傳輸信號是由SOT誘導的磁化開關產生的，而不是由非磁源產生的某些電信號。我們使用MOKE顯微鏡檢查一個未補償SAF樣品(補充注釋2)在SOT開關前后的磁化狀態。施加正、負電流脈沖后霍爾通道的循環對比變化進一步證實了SAF結構中的全SOT開關。因此，我們得出結論，生長在楔形SOC層上的SAF結構具有均勻的各向異性，并在沒有外部電場的情況下表現出相當穩定的電流誘導磁化開關性能，使SAF更接近潛在的應用。圖4:無場自旋軌道轉矩開關a不同 ...

傷，同時縮短脈沖持續時間是一種替代的提高峰值功率的方法。這減少了光子落在介質上的時間間隔，同時提高了介質被吸收的概率。近日，西班牙FYLA公司首次利用超連續譜全光纖激光器技術得到脈沖寬度短至15fs的商業激光器，命名型號“SCH”。與傳統的100fs激光器相比，SCH的15fs脈沖寬度可在相同平均功率水平下提供超過傳統飛秒激光器7倍的光子通量。圖1：FCH 寬光譜光纖飛秒激光器，波長范圍950-115nm，脈沖寬度15fs, 峰值功率>200kW圖2：藍色線：SCH 飛秒激光器光譜曲線；橙色線：1um波段百秒激光器光譜曲線；灰色線：紅色熒光蛋白DsRed吸收截面光譜但是，巨幅提高每個時間 ...

到目前為止，脈沖持續時間已由納秒(ns)、皮秒(ps)壓縮至飛秒(fs)，甚至至阿秒(as)級。故飛秒激光的脈沖持續時間遠短于熱平衡時間(10?12 s 數量級)，所以在與物質作用時，飛秒激光注入的能量被集中在一個空間極小的范圍內， 其能量幾乎不會被傳遞到直接作用區以外，對作用區周圍的熱影響極小。由于聚焦激光的焦斑尺寸極小， 能量密度極高，能量的利用率亦大大提高。這使得被作用區域的溫度在極短時間內升到極高，遠超過材 料的液化和氣化溫度，促使物質發生高度電離，達到等離子態。同時，由于飛秒激光的強度在空間上一 般呈高斯分布，即激光焦斑中心強度最大，而隨著向邊緣的過渡其強度逐漸減弱，因此，飛秒激光能 ...