單頻CARS與SRS顯微系統單頻CARS/SRS顯微鏡較具挑戰性的部分是激發源，它必須產生兩個同步的激光脈沖---泵浦和斯托克斯，需具有以下幾點特征：1. 頻率失諧在500和之間連續變化，以覆蓋所有相關的振動躍遷。這意味著至少有一個泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調的。例如，假設一個固定的泵浦波長為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續時間為1 - 2 ps，對應于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬。這種選擇優化了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈沖持續時間也可以取決于實驗條件，因為已經表明，在某些情況下，響應是一個與時間相關的函數，因此信號可以 ...

高。共振拉曼散射原理可應用到CRS系統的光激發中，達到相應提高分子濃度的檢出限的作用。這一方法要求發色團表現出與電子共振良好耦合的振動模式。如受激拉曼散射系統(SRS)所示，當激發頻率在電子躍遷附近調諧時，為熒光標記目的開發的熒光團顯示高達倍的振動響應的出色增強。結果是這種熒光探針可以通過CRS工藝在亞微米濃度下檢測到。這是重要的，因為它開辟了在多標簽樣品中映射不同探針的可能性，不同探針的數量受限于拉曼線的帶寬，而不是熒光的帶寬。由于檢測通道之間的串擾，在熒光顯微鏡中使用四個以上探針標記樣品具有挑戰性，而在共振增強SRS成像中，多探針標記可以擴展到數十個不同的探針。就多重成像而言，這種能力是一 ...

斯托克斯拉曼散射(CARS)顯微鏡。人們希望CRS顯微鏡技術能夠擴展到生物成像的其他領域，并且該技術能夠作為生物研究的常規工具占有一席之地。盡管令人印象深刻的研究表明，CRS可以映射脂類以外的各種生物化學化合物，但該方法并沒有輕易擺脫其作為一種研究方法的聲譽快速成像工具。由于許多儀器只存在于大型光學開發實驗室中，因此缺乏廣泛的應用。完整設備的高成本、復雜性和有限的供應商基礎無疑導致了CRS的使用規模過小，但人們對技術開發的強烈關注也超過了應用。也許很能說明問題的是，奧林巴斯在推出CRS顯微鏡幾年后就放棄了生產。在尋找下一波成功的過程中，對CRS成像的局限性進行一定的反思是不可避免的。常見的CR ...

上反射或反向散射的光子，而檢測電子裝置則計算從目標上發射光子之間的時間。考慮到電磁波在空氣中的速度約為3×108米/秒，3納秒脈沖可實現的線性空間分辨率（r）的數量級如下：圖1.TOF測量將激光器配置在 "低抖動 "模式下，我們可以將3ns脈沖寬度的激光器的Tj降低到±200ps或更低。因此，誤差可以減少五倍，達到3厘米。下圖的示波器截圖顯示了Bright Solutions 2.7ns長的抖動測量的示例——低抖動(Low-Jitter)的機載LiDAR照明器的抖動測量。藍色的曲線是觸發IN信號，而綠色的曲線是快速光電二極管檢測到的激光脈沖。Q開關激光脈沖相對于觸發輸入信號 ...

重反射、反向散射、干涉儀和鬼影。這個擴展對導光板工具箱來說是必須的，對啟動器工具箱來說是可選的。你可以在光學設置的模擬設置中打開非連續追蹤（15.5.8.3節），然后配置使用的傳播通道（15.9節）。如果你沒有機會使用64位操作系統，你可以使用VirtualLab（32位）。然而，這個版本 在使用計算機的RAM和交換空間方面受到限制。一般：不可能對超過40002（或同等總數）的采樣點進行模擬。衍射光學工具箱：無法設計具有超過40002（或同等總數）像素的元件。光柵工具箱。用嚴格的傅里葉模態法（87.3節）可以模擬出二維的較大1200階或三維的27*27階。這限制了二維的較大周期為425波長，三 ...

:非線性拉曼散射技術，如受激拉曼散射(SRS)和相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)，以及表面增強拉曼散射(SERS)。圖1在拉曼散射的非線性模式中，使用多個激光刺激特定的振動躍遷，從而增加信號的強度。簡單地說，在SRS中，樣品用自發拉曼中的“泵浦”激光照射，并結合較低頻率的“斯托克斯”激光。斯托克斯激光器頻率的選擇使兩種激光器之間的能量差(?v)與特定振動躍遷的能量差相似，從而增強了該躍遷的發生，并增加了其信號(圖1)。對于每個泵浦和斯托克斯頻率組合，可以獲得單個振動峰值的窄帶測量。通過鎖定其中一個激光器的頻率并改變另一個激光器的頻率，可以獲得寬帶或高光譜測量，因此可以掃描和檢測振動躍遷的整個 ...

許減少包含弱散射體的物體的采集時間。在線掃描拉曼成像儀中，光譜儀入口狹縫常被用作共聚焦操作的空間濾波器。然而，由狹縫提供的截面強度不如由更常見的針孔提供的截面強度。對目標的點擴散函數沿狹縫方向逐像素反卷積，可以得到較強的分割效果。寬視場照明和成像檢測窄帶濾波器可用于拉曼成像。第①個成功的現代儀器采用了干涉濾波器，它可以傾斜以改變通帶。隨后，聲光可調諧濾波器(AOTF)和液晶可調諧濾波器(LCTF)被引入到拉曼成像中，并提供了電子可調諧性。可調濾波器方法已被證明是測量隔離波段較有用的方法。如果只需要幾個幀來定義波段，拉曼成像可以相當快。當有許多重疊波段或非線性背景時，許多圖像必須以不同的拉曼位移 ...

埃和懸浮物的散射等。而AM 1.5G則是指地球表面的標準光譜，即太陽入射光線與地面法線間的夾角為48.2°時，是指典型晴天時太陽光照射到一般地面的情況，G即是Global的縮寫。為了便于對在不同時間和地點測量的太陽能轉換效率進行比較，將AM 1.5G定義為太陽能轉換系統標準測試的參考光譜，并規定AM 1.5G輻照度為100 kW/m2，常用于太陽能電池和組件效率測試。除了輻照度會衰減，在穿過大氣層的過程中光譜分布也會發生變化，如下圖所示，水蒸氣、氧氣、二氧化碳等都對不同波長有所吸收。人工光源對于光伏器件制造中的性能驗證以及新型光伏材料開發中的光導率和量子效率等特性的表征至關重要。目前，一些傳統 ...

點不同于瑞利散射，拉曼散射的信號非常微弱，在樣品材料上出現的概率通常在百萬分之一數量級。另外，拉曼散射強度和照明波長的四次方成反比，所以隨著波長變長，拉曼信號迅速減弱。其次，探測靈敏度也和波長范圍有關。無制冷硅基CCD器件的量子效率在800 nm后急劇下降。長波長可使用銦鎵砷(InGaAs)陣列器件，不過噪聲更大，靈敏度更低，大約僅為硅探測器的十分之一，成本也更高。空間分辨率也是考慮因素，因為成像分辨率受照明波長影響，衍射極限光斑約等于0.3λ。圖1.硅與銦鎵砷基底CCD探測器靈敏度曲線由于上述原因，拉曼應用選用的激光波長范圍通常在近紅外及其以下。拉曼信號強度、探測靈敏度和光譜分辨率都與波長有 ...

式下的非彈性散射的光學光譜技術，常用于表征薄膜和原子層材料拉曼光譜在物理化學中用于指紋材料，探測結構和結晶度，非接觸式溫度測量，和熱能傳輸的表征，以及許多其他應用。雖然每種拉曼活性材料的拉曼特征都是唯一的，但拉曼信號的強度取決于采樣體積(激發光與材料相互作用的體積)和儀器參數，如激發激光頻率和強度、探測器效率和增益以及測量積分時間。如果這些實驗參數在測量之間保持一致，來自薄膜樣品的拉曼信號的強度可能被用作薄膜厚度的測量。在一定的薄膜厚度下，測量的拉曼強度增強并且已被證明是由于在薄膜界面上的多次反射的入射光以及拉曼散射光的干涉。這種干涉增強拉曼散射(IERS)現象被用于最大化拉曼信號，這些信號來 ...