FYLA在彈性散射光片熒光顯微鏡的應(yīng)用摘要：FYLA匯編了一些客戶的實驗室設(shè)置，以幫助您創(chuàng)建有效的實驗。本指南包含了一些致力于光子學(xué)的主要實驗室的設(shè)置，講述了FYLA在彈性散射光工作表熒光顯微鏡的應(yīng)用。彈性散射光片熒光顯微鏡：LSFM中偏振和相干控制的建立：光片照明路徑由一對515 nm和638 nm波長的二極管激光器和FYLA超連續(xù)光譜激光器(Iceblink)組成。激光束被擴展10次后進入顯微鏡。P1為半波片(HWP)，控制三束光在通過圓柱透鏡前的偏振(CL)、反射鏡(GM)和照明物鏡(OBJill)。GM在OBJill的瞳孔處掃描光束，在樣品平面上產(chǎn)生一個旋轉(zhuǎn)的光片。樣品保存在一個定制的 ...

標(biāo)反射或反向散射的激光脈沖的飛行時間來計算的。利用這一原理，一些更復(fù)雜的儀器可以在高達10公里的距離上進行精確的測量。例如，警察的激光“速度槍”可以在3300英尺（1000米）的速度下測量時速155英里（250 km/h），準(zhǔn)確率為1%到3%。傳統(tǒng)的射頻速度炮直接從反射信號的多普勒頻移的大小來測量速度，激光速度炮通過比較不同時間的距離測量來計算速度。自從價格下降以來，眼睛安全的測距儀已經(jīng)可以用于各種娛樂活動。例如，獵人可以購買激光測距設(shè)備，在幾百米的范圍內(nèi)以一到一米的精度測量到目標(biāo)的距離。同樣，高爾夫球手也可以購買便宜的激光測距儀，試圖改善他們的障礙。在一些（但不是全部）可能認為是一個不那么無 ...

它不會干擾或散射電磁場。此外，由于光纖電纜用于傳輸信號，任何附加的布線都不會吸收噪音，因此，探頭可以在非常嘈雜的環(huán)境中使用，并且測量的信號僅與探頭位置的e場有關(guān)。zui后，電光響應(yīng)非常快，因此電光電場傳感器可以用來調(diào)制光信號，從而檢測太赫茲范圍內(nèi)的電信號。大尺寸回音壁模式環(huán)形諧振器調(diào)制器和波導(dǎo)馬赫-曾德爾調(diào)制器已被用于檢測射頻e場。具有高品質(zhì)因數(shù)的光環(huán)諧振器可以提高傳感器的靈敏度，但測量帶寬(BW)將受限于微環(huán)諧振器的帶寬波導(dǎo)馬赫曾德爾調(diào)制器具有較高的帶寬，但體積大，空間分辨率低另外，塊狀晶體可用于測量電場，其長達幾毫米，可以達到0.1 V/(m Hz1/2)的靈敏度水平。薄膜鈮酸鋰(TFLN ...

是不透明的高散射涂層，NIR范圍（MProbeNIR-MSP波長900-1700nm）需要與小光斑一起使用。MProbeMSP系統(tǒng)允許在小點進行本地化測量。對測量數(shù)據(jù)進行高ji數(shù)據(jù)分析可減少由于紋理造成的測量偽影的影響，并允許提取厚度數(shù)據(jù)。為什么要使用MProbeMSP系統(tǒng)？由于聚酯涂層的不均勻/紋理，需要使用小點（~40至20μm）來定位測量。如果是高散射涂層–需要使用NIR波長范圍MPROBEVIS-MSP：鋼板上透明聚酯涂層的厚度測量涂層的典型厚度約為5-10μm，與MProbeVis或MProbeNIRMSP系統(tǒng)厚度范圍完美匹配。測量部位的圖像和標(biāo)線指示測量的確切位置，可以輕松導(dǎo)航到所 ...

個簡單的米氏散射模型計算的，使用之前測量的PETN的復(fù)折射率數(shù)據(jù)作為輸入。將閾值應(yīng)用于得到的ACE檢測分數(shù)，得出圖2.4中的檢測圖，其中使用該方法確定被PETN污染的像素以藍色顯示。污染像元的平均光譜如圖2.5中藍色曲線所示，干凈區(qū)域和污染區(qū)域的平均光譜明顯顯示出反射光譜的差異。還請注意，圖2.4中包含的區(qū)域被確定為既沒有干凈的基材，也沒有足夠強的信號，因此被認為含有PETN，并被標(biāo)記為“兩者都沒有”。圖3圖3顯示了PETN負載為0.2 ug的示例的結(jié)果。使用上述分析程序，在33個像素中檢測到該化學(xué)物質(zhì)。在此基礎(chǔ)上，假設(shè)每個像素同樣被總0.2 μ g污染，我們估計檢測限約為6 ng/像素。事實 ...

中的雙折射和散射十分敏感，而Time-bin這種量子比特編碼形式憑借其在光纖中對抗退相干的魯棒性，適合于長距離傳輸。非等臂干涉儀是產(chǎn)生 Time-bin 量子比特的一種常用方法。Time-bin編碼的概念，利用單光子。光路用紅線標(biāo)出。光學(xué)元件:BS -分束器，M -反射鏡，φ-長程總相位變化。取自Misiaszek-Schreyner, Marta. "Applications of single-photon technology." arxiv preprint arxiv:2205.10221(2022).實驗內(nèi)容在本文中，通過將4.09-GHz的鎖模激光器的光通過8 ...

的背面反射/散射的變化一旦膜疊確定-我們可以使用FFT進行測量，使其在生產(chǎn)環(huán)境中非常容易和可靠，圖7 藍寶石上的PR。測量參數(shù):厚度，R.I.的PR(柯西系數(shù))，表面粗糙度和尺度。圖8 調(diào)整粗糙度和比例尺參數(shù)圖9光刻膠R.I.色散(測量柯西系數(shù))圖10 藍寶石上的光刻膠。厚度是用曲線擬合的FFT(膜疊)確定的，圖7使用)五、銅上的光刻膠(印制板)光刻膠沉積在印制板(銅)上，使用MProbeVisHR系統(tǒng)(700-1000nm)進行測量。PR的折射率n≈1.6。銅表面有致密的黑色圖案，并被打結(jié)，這產(chǎn)生了相當(dāng)數(shù)量的散射。因此，我們使用了厚膜算法(FFT)來確定厚度。圖11 測量的反射光譜(放大部分 ...

于門控受激光散射識別，為未來的TG拉曼探測器鋪平了道路。后來的mcp使熱重測量達到飛秒范圍。在這種檢測布置中，使用微通道板將圖像增強器置于光電二極管陣列的前面。圖像增強器的線性問題限制了它們與熱重測量裝置相結(jié)合的適用性。通過強化光電二極管陣列可以進一步提高靈敏度。原則上，mcp是真空管組件中的電子倍增器，它將入射電荷倍增到二次發(fā)射。由于有許多通道允許空間分辨率，mcp可用于解決時間延遲。它們還能夠在MHz區(qū)域快速切換，使其適用于tg相關(guān)的拉曼測量。更常見的是使用微通道板光電倍增管(mcp - pmt)，因為組合在兩種檢測器元件的優(yōu)點。pmt是一種特殊的真空玻璃密封電子管，旨在通過從光電陰極產(chǎn)生 ...

是考慮了拉曼散射和熒光響應(yīng)的不同時間行為。第三種方法利用了即使在不同波長下熒光也具有更寬光譜特性的事實，而拉曼發(fā)射光譜與激發(fā)波長耦合。該方法值得注意的技術(shù)包括位移激發(fā)拉曼差分光譜(SERDS)和減位移拉曼光譜，兩者都需要在光譜采集之后進行額外的步驟。將傳統(tǒng)的連續(xù)波拉曼系統(tǒng)轉(zhuǎn)換為基于CCD光譜儀的SERDS設(shè)置只需要小小的修改，即合并兩個稍微波長移位的激光激發(fā)源，通常在全寬半MAX(FWHM)時分開。一旦熒光變寬或扭曲拉曼峰，計算方法提高信噪比的能力有限。另一個缺點是，由于像素對像素靈敏度的隨機變化大于實際的拉曼信號，它們可以忽略尖銳的拉曼峰值。一個顯著的優(yōu)點是，由于非常窄的拉曼峰與寬熒光之間的 ...

對較弱的拉曼散射下，并且可以模糊整個拉曼光譜，使材料的識別或量化成為不可能。解決這一問題的有效方法是時間門控(TG)，這是信號處理中常用的一種技術(shù)。熱重光譜的目的是測量特定時間段內(nèi)的信號，從而實現(xiàn)對瞬態(tài)過程的監(jiān)測。早在20世紀70年代，隨著科學(xué)家們在測量過程中尋找去除熒光背景信號的方法，TG就進入了RS領(lǐng)域。然而，TG拉曼直到zui近幾年才開始商業(yè)化。為了擴大RS的普遍適用性，克服熒光限制是很重要的。RS基于從激發(fā)波長位移的光子的非彈性散射，稱為Stokes和AntiStokes位移。它用于提供給定樣品中受激分子的信息。與紅外光譜(IR)類似，該信息可用于研究材料在不同聚集狀態(tài)(固體、液體或氣 ...