光學LO聲子散射穿越有源區(qū)。在閾值以上，隨著腔內(nèi)的光強變得越來越強，電子通過受激輻射在活躍區(qū)域的傳輸速度越來越快。因此，在有源區(qū)域上的電壓不再增加得那么快。圖1我們展示了一種基于注入器和有源區(qū)域之間“兩步”耦合的新型QC激光器設計，通過簡單地改變施加電壓，為高于閾值的激光器提供寬波長調(diào)諧范圍。該設計的導帶部分如圖1所示。它是基于雙聲子共振對角躍遷有源區(qū)。在注入器基態(tài)g和上層激光態(tài)u之間插入一個耦合態(tài)c。以LO聲子散射為主的從注入態(tài)到耦合態(tài)的散射壽命約為1.5 ps，而上激光態(tài)的散射壽命約為3 ps。這樣，當施加電壓增加時，電子通過閾值以上的受激發(fā)射穿越有源區(qū)的速度減慢，使得有源區(qū)的差分電阻下降 ...

弱，有利于光散射現(xiàn)象，增強了光在組織內(nèi)的傳輸，從而能夠探查測量不同組織（如大腦和肌肉）氧合度的主要功能。然而，在廣泛使用的配置中，該技術(shù)使用連續(xù)波照明，無法提供關(guān)于吸收和散射系數(shù)以及組織動態(tài)散射特性的信息。CW-NIRS的另一個主要限制是由于僅使用少數(shù)波長進行激發(fā)，因此在測量期間不會考慮樣品的所有發(fā)色團，從而降低了技術(shù)的準確性。NIRS是當今醫(yī)學診斷中常用的技術(shù)。它使用在組織透明窗口內(nèi)發(fā)射的光源，在此窗口內(nèi)，組織的光學吸收被減弱，有利于光散射現(xiàn)象，增強了光在組織內(nèi)的傳輸，從而能夠探查測量不同組織（如大腦和肌肉）氧合度的主要功能。然而，在廣泛使用的配置中，該技術(shù)使用連續(xù)波照明，無法提供關(guān)于吸收和 ...

歸因于額外的散射損失和兩個區(qū)域的光學增益系數(shù)的降低，這兩個區(qū)域缺乏金屬接觸，因此缺乏電泵浦。圖2(b)的插入部分顯示了另一種350 um裝置的CW-LIV特性，其峰值功率為90 mW。圖2這些激光器的單模調(diào)諧是通過改變直流電流來實現(xiàn)的。在相同直流偏置電流下，兩條臂的激光光譜如圖3(a)所示。觀察到的高SMSR接近30 dB，而典型的SMSR為25 dB。模跳自由調(diào)諧范圍很小2cm-1），以亞閾值頻譜中強的模為中心。額外的波長通過大的模式跳到達。然而，在調(diào)整第二臂的直流電流的同時，通過將直脊波導的一只手臂保持在高于閾值的恒定直流電流，可以達到zui初錯過的模式，如圖3(b)所示，其中顯示了以前無 ...

述現(xiàn)象歸因于散射損失的增加，與光柵周期數(shù)成比例，而該效應部分由背面反射率增加的預期增益補償，對應于Bragg反射率阻帶。圖5圖5顯示了一個激光器，其光譜FWHM定義良好；然而，在離散多峰輸出模式的情況下，這個數(shù)量沒有很好地定義。因此，為了量化光譜變窄，測量模強度在峰值強度15dB范圍內(nèi)的區(qū)域所設置的光譜寬度，并除以模間距，模間距主要由腔長設置，因此是一個實驗可測量的常數(shù)。該結(jié)果是測量激光有效模數(shù)的一個指標。圖6(c)和圖6(d)顯示了在幾個設備的峰值光功率下，這個量繪制為光柵長度和深度的函數(shù)。深度測量是在不同的激光器上進行的，因為為了增加深度，已經(jīng)制造的光柵的進一步離子銑削在實驗中被證明是極具 ...

GHz）進行散射參數(shù)表征來測量，該分析儀使用標準的SOLT程序進行校準。還使用了第二個相同的微探針（FormFactor/Cascade ACP40-L-GSG-150）進行這種表征。圖6為10GHz和15GHz射頻調(diào)制頻率下光邊帶生成實驗結(jié)果;分別對24dBm和20dBm射頻功率進行了仿真，并與預期結(jié)果進行了比較。利用載波帶和一階邊帶之間的功率差從實驗數(shù)據(jù)中估計出調(diào)制指數(shù)值。模擬結(jié)果說明了在實驗中預期觀察到的邊帶數(shù)量，考慮到可用的光激光器和射頻功率、已知的光和共面波導特性、光和射頻插入損耗，以及光學光譜分析儀（OSA）的靈敏度。圖6. 在10GHz（a,c）和15GHz（b,d）的射頻頻率下 ...

的部分樣品。散射回來的光被物鏡收集起來。另一方面，在孔徑模式下，光通過掃描探針傳遞或收集。有不同類型的利用孔徑探頭的NSOM技術(shù)。簡單的方法包括:反射NSOM(光從樣品上方通過AFM探針傳遞，并收集反射光)(圖2a)，收集NSOM(光束從下方聚焦在樣品上，探針靠近表面放置)，使透射光通過它到達探測器)(圖2b)或透射NSOM(其中樣品通過探頭從上方照射，并收集通過它透射的光)(圖2c)。圖2：簡單孔徑NSOM結(jié)構(gòu)示意圖。(一)反映NSOM。(b)收集NSOM。(c)傳輸NSOM。了解更多超連續(xù)譜激光器詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/th ...

，器件的側(cè)壁散射損失Min。大多數(shù)情況下，我們將器件中較低的內(nèi)部損耗值與有源區(qū)、InGaAs波導層和包層區(qū)域中較低的摻雜水平聯(lián)系起來，從而導致較低的自由載流子吸收，這通常是QCL器件中大部分波導損耗的原因。在這種相對較低的摻雜水平下，由于缺乏非常精確的校準工具，可能很難將不同基團之間的摻雜水平相關(guān)聯(lián)，因此估計活性區(qū)摻雜水平的一種方便方法是比較QCL結(jié)構(gòu)中的Max隧道電流，因為它與注入器中的摻雜水平成正比實際上，在本研究中，Max隧穿電流密度約為1.35 kA/cm2，表明本研究中結(jié)構(gòu)的摻雜水平要低得多；這與本文文獻12中的3.8 cm?1和1.84 cm?1的內(nèi)部損耗是一致的——遺憾的是，文獻 ...

來檢測弱后向散射信號，衰減率為1∕r2，其中r為檢測距離。另一方面，我們利用超靈敏的麥克風來檢測目標樣本直接產(chǎn)生的PA信號。我們的技術(shù)不依賴于中紅外光反射或后向散射；因此，在目標位置附近的任何地方都不需要反射面。地溫也不影響我們的測量結(jié)果。此外，由于聲檢測機制是測量壓力波振幅，因此信號強度衰減與1∕r相關(guān)，而不是與1∕r2相關(guān)。聲波測量具有1∕r的依賴關(guān)系，有利于延長探測距離。為了增強信號和抑制環(huán)境噪聲，我們可以進一步使用聲陣列波束形成技術(shù)。由于麥克風或麥克風陣列的成本可以比中紅外fpa低得多，因此可以以相對較低的成本獲得高性能的大型聲學陣列。這里提出的PA對峙檢測技術(shù)可以經(jīng)濟有效地實現(xiàn)并應用 ...

刻收縮引入的散射不足以完全抑制高功率水平下的不穩(wěn)定性。圖4為了進一步增加高階橫向模所經(jīng)歷的損耗，我們用Pt填充溝槽并重復相同的實驗。圖3顯示了FIB和Pt填充前后器件的光電流-電壓（LIV）特性。“前”曲線中的扭結(jié)和功率噪聲是由脈沖波動（見圖3底部插圖）和指向不穩(wěn)定造成的，因為當光束轉(zhuǎn)向時，探測器上收集的光變少了。處理后得到的曲線沒有噪聲和扭結(jié)，從接收到的超過300個脈沖的平均輸出功率測量的斜率效率提高了65%，這是脈沖變化改善的直接結(jié)果。“后”曲線中閾值的輕微下降（0.02 A）不是FIB處理的結(jié)果，而是在重復閾值測量的誤差范圍內(nèi)。事實上，其他測試設備（此處未顯示）也記錄了類似的改進，但閾值 ...

顯微鏡由于在散射介質(zhì)中具有優(yōu)異的成像能力，雙光子激發(fā)是一種非常適合于組織深層熒光成像的技術(shù)。結(jié)合神經(jīng)活動的功能性指標和活體成像協(xié)議，雙光子顯微鏡是一種標準方法，用于記錄活體小鼠大腦深處數(shù)十至數(shù)百個神經(jīng)元群體的活動。神經(jīng)元分布在一個體積中，采樣單一焦平面只能提供局部網(wǎng)絡中發(fā)生的整體活動的線索。因此，需要快速且簡單的3D顯微鏡技術(shù)——使用液態(tài)變焦透鏡提供了一種非常簡單直接的方法。實際上，液態(tài)變焦透鏡和雙光子顯微鏡是理想的組合，原因如下：（1）在大多數(shù)雙光子顯微鏡中，可以通過僅在激發(fā)路徑中實現(xiàn)光學聚焦方案來實現(xiàn)軸向掃描。這是因為雙光子顯微鏡中使用的非線性激發(fā)過程，只能在焦點處激發(fā)熒光團。通過改變激發(fā) ...