為一種具有無衍射特性的渦旋光束，也可以用在光鑷技術中。利用零階貝塞爾光束的無衍射和自愈特性，可以實現(xiàn)多平面同時捕獲和操縱多微粒，以及對微粒進行篩選和輸運。矢量渦旋光束在光鑷領域也具有十分廣闊的應用前景。比如，人們對徑向偏振光束用于金屬微粒的光鑷實驗進行了研究，發(fā)現(xiàn)聚焦后的徑向偏振光束不僅可以產生極強的梯度力，還可以消除散射力和吸收力，克服光束捕獲金屬微粒時所產生的極強散射力和吸收力使得金屬微粒難以被捕捉的問題，進而穩(wěn)定地實現(xiàn)金屬微粒三維捕獲。此外，相對于線偏振和圓偏振光束，使用具有徑向偏振的光束軸向捕獲電解質微粒效率更高。四、基于空間光調制器的光鑷技術隨著全息光學和計算機技術的發(fā)展，光鑷技術也 ...
同區(qū)域的電子衍射模型圖譜；（b）2% Fe-MoTe2的HADDF-STEM mapping圖為了表明Fe離子摻雜對催化作用的影響，此實驗在可見光照射下分別對純的MoTe2，1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2 的光催化氮還原做了如圖3所示的測試，結果顯示在可見光照射純的MoTe2 120min后可觀察到NH3的產量很低，而在有Fe離子摻雜的條件下NH3的產量有了很大的提高，在2% Fe-MoTe2中NH3的產量為純的MoTe2 NH3產量的11倍，并且呈現(xiàn)單調增長的趨勢。然而在5% Fe-MoTe2中Fe離子的摻雜對光催化有抑制作用，這表明過多的Fe離子摻雜 ...
粉末倍頻的的測試使用脈沖Q-開關Nd：YAG激光器，依據(jù)Kurtz-Perry法來測試，激光波長是1064nm。化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7的粉末倍頻效應均為0.1×KDP，出現(xiàn)此種現(xiàn)象可歸因于在化合物結構中TeO5基團幾乎按照對稱的方向排列，因此在很大程度上削弱了它們的倍頻效應。除此之外，由圖1(b)可得，在化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7中，二次倍頻效應的強度隨著粒徑的增大而增大，最終趨于平緩，根據(jù)Kurtz和Perry，這種曲線現(xiàn)象表明K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7服從第一類相位匹配。圖1(a) 化合物K2(TeO)P2O ...
。而通過引入衍射光柵等光學反饋元件，構成的外腔半導體激光器能對線寬壓窄，產生高質量激光。1、可調諧外腔半導體激光器的基本模型圖1 外腔半導體激光器基本結構示意圖外腔半導體激光器是在原有半導體激光器的基礎上，通過引入外部光學反饋元件，達到選頻以及改善激光器性能的作用，簡單的結構示意圖如圖1所示。其中半導體激光器自身的諧振腔稱為內腔，而激光器的后反射面以及外腔鏡所構成的諧振腔稱為外腔。外腔鏡將部分二極管激光器輸出光反饋回內腔，反饋光束會引起激光輸出強度振蕩，其頻率會隨著腔長、激光設計以及工作條件而發(fā)生變化。正是基于二極管激光器對于光反饋敏感的這個特性，外腔起到了波長選擇的作用，使得外腔半導體激光器 ...
像差的時候，衍射圖樣中中心亮斑（即艾里斑）占有的光強度比理想成像的時候要低，這兩者的光強度之比稱為Strehl強度比，又稱為中心點亮度，以S.D.表示。Strehl判斷認為，中心點亮度S.D.>= 0.8的時候，該光學系統(tǒng)是完善的。如下圖，物點發(fā)出的波面經過理想光學系統(tǒng)后，在出射光瞳處得到的是球面波，而實際光學系統(tǒng)的像差使像方的波面不再是球面波，像差的影響就是通過這種位相的變化而反映為衍射圖樣的變化。如果像差引起的光程差，即波像差為W，那么對于一個像差很小的光學系統(tǒng)來說中心點亮度S.D.與波像差W之間有相對簡單的關系，即S.D.=1- k^2 ˉ(W^2 )利用這種關系和上述S.D. & ...
級Ao模式的衍射圖案。Z后一個面板(e)在20 μs的時間窗口內包含Z大振幅投影，顯示點焊產生的“陰影”，即焊縫后Ao模式的振幅顯著降低。未來的工作將集中于利用觀察到的特征進行缺陷檢測和表征。圖5:單側測量的結果(a)典型的時間軌跡，顯示在前110 us內的導波和隨后從激勵點到達的空氣耦合信號。(b)-(d)導波的時間演化。(b)點焊的波分量和Ao分量。(c)， (d)點焊周圍Ao模式的衍射。(e)超過20 μs跨度的Z大振幅投影，顯示焊縫周圍的振幅分布。圖6: B掃描，根據(jù)傳播速度識別觀察到的模態(tài)。傳感器對準被掃描激勵點超過50毫米的距離。左圖:290 μs。包含導波和后期空氣耦合信號的時間 ...
經過反射光柵衍射，通過兩個凸透鏡將經過衍射的光束投射在DMD的微鏡陣列上。由DMD對光束空間調制后，光束被濾光片反射到物鏡，將DMD圖樣聚焦到樣品中。實驗使用綠色熒光量子點樣品比較廣域時間對焦和基于DMD的線掃描時間對焦技術的軸向分辨率。DMD選取不同寬度的條紋圖樣對比結果，條紋寬度3像素直到全部像素（全亮）。寬場時間聚焦激發(fā)(紅點)和線掃描時間聚焦激發(fā)(藍點)的z軸綜合熒光強度分布圖比較。DMD的尺寸為128 × 128像素，寬視場測量為“on”，行掃描模式為128 × 3像素序列為“on”。數(shù)據(jù)擬合為洛倫茲函數(shù)(實線)。上圖比較兩種方案在z軸上的分辨能力，線掃描照明的FWHM比寬場照明明顯 ...
柵，產生四個衍射光束，他們之間相互干涉產生條紋后，從干涉途中提取相位圖。相位光柵一個棋盤型的光柵，光柵的相位分別是0和π，那么這個相位光柵可以簡寫成或者記作的卷積，依據(jù)傅里葉變換和卷積的性質，只要分別求得兩項的傅里葉變換式，然后相乘這一項仍舊是單縫衍射的因子這項是多峰干涉后的結果，周期仍舊是u/2=(m+1/2) π以及v/2=(n+1/2)π并且兩項形成后得到如下結果，從下面圖中可以看出，主要是存在一級光，旁邊還存在一些光束通過上圖可以看到，其中仍舊含有一些G級次的光束，可以通過改變單個孔徑的面積來抑制多余的G級次光束。從下圖可以看出，當單個孔徑是周期的2/3時，能夠抑制所有偶次的衍射光橫向 ...
被聚焦到一個衍射有限的光點，并在樣品上掃描。發(fā)出的熒光被一個光電倍增管接受，其時間信號被映射到相應的像素上，zui終形成圖像。由于樣品被激發(fā)，信號是被逐點采集的，這種方法克服了散射組織的廣域成像中像素交叉干擾。由于雙光子顯微鏡具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦顯微鏡的良好替代方案。但雙光子顯微鏡或任何激光掃描顯微鏡的致命弱點是它緩慢的速度，因為樣品是按順序逐點掃描成像的，這將是對更大的神經元回路活動進行成像的一個基本障礙。有各種掃描方法可用于改善速度，比如XY掃描振鏡 (< 10 fps) 或者是共振掃描器 (> 30 fps) 以及Z軸掃描的壓電控制物鏡 ...
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