（AOM）的衍射效應對信號光進行移頻，移頻造成的頻率差，是交流電流發生的重要因素，所以需要集中，這也就限制著激光器頻寬，所以COTDR通常使用單頻窄線寬激光器。從單模光纖中不同位置產生的信號光的偏振態并不相同，所以需要擾亂參考光的偏振態，并經過多次測量以獲得信號光與參考光在不同偏振態匹配條件下的平均相干檢測結果。上面是COTDR具體結構圖，激光器發出的激光經耦合器分成兩束，一束經過聲光調制器調制為探測光脈沖，再經耦合器注入被測光纖。返回的背向瑞利散射光信號與參考光混合，二者產生中頻信號由平衡探測器接收。平衡探測器輸出帶中頻信息的電流信號，最后經放大，模數轉換后，由數字信號處理單元得到探測曲線。 ...

傳感器，經過衍射光柵分光，使±1級共4束衍射光通過，用CCD記錄干涉條紋。采集到的干涉條紋，經過傅里葉變換，分別提取到強度圖和XY方向的相位梯度，并合成為相位圖。這樣通過一次采集，就得到了該位置處的強度和相位信息，同時也能推算出其他位置處的強度和相位信息。一次拍攝，能同時解出強度和相位。三、優勢1、相比于夏克-哈特曼傳感器，采樣點更多，具有更高的分辨率。2、靈活易用，通過簡單的設置就能進行測量。3、消色差，一個傳感器就可用于400-1100波長范圍內的測量。四、探測波長包括從紫外（150nm）到遠紅外（8.14um）一系列波長范圍五、應用案例激光測試解決方案M2、斯特列爾比、Zernike、束 ...

學元件邊緣的衍射損耗最小。此外，高斯光束通過自由空間的傳播和通過無像差透鏡的變換時，除輪廓比例因子外，將始終保持高斯型分布。電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質可以由下面三個方程式來決定：上式中，R(Z)是距離坐標原點（束腰）Z處的高斯光束的波陣面的曲率半徑（為球面），A(r)是高斯光束電矢量在r方向（也就是垂直于光波傳播方向）的振幅，A0是波陣面中心的振幅，ω為光束的光斑半徑，其中分析式1可以知道，當Z 趨于0的時候，R(Z)趨于無窮，即此時波陣面為平面；當0≤|Z|≤ZR的時候，R(Z)逐漸減小，并且R(Z)>Z，即波陣面的曲率中心不在原點并且會隨Z變化而變化，如下圖所示。當Z= ± ...

確性，并能在衍射極限下成像小光束結構。主要特點：測量的波長范圍：320~1605nm，測量的光斑大小：0.6um~7.5mm，實時監控光斑的形狀以及變化，實時測量焦點光斑尺寸、焦距位置，多光束的位置校準和調試。相關文獻：[1]吳峰. 微透鏡鏡組陣列的設計、制備及其應用研究[D].蘇州大學,2019.[2]朱咸昌. 微透鏡陣列焦距及其一致性檢測技術研究[D].中國科學院研究生院（光電技術研究所）,2013.您可以通過我們昊量光電的官方網站www.arouy.cn了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務。 ...

孔徑相當大且衍射效應可以忽略不計的少數情況下。光學系統的數值孔徑光學系統的數值孔徑定義為：輸入光測介質的折射率，與基于幾何光學，可以輸入近系統的光線相對于光軸的最大角度的正弦值的乘積（based on ray optics）：最大入射角，是指光要可以通過整個光學系統，而不僅僅是通過一個入射孔。透鏡的數值孔徑一個簡單的例子是凸透鏡：圖 1：準直透鏡理論上可以接受來圓錐形光，圓錐的開口角度受透鏡尺寸的限制。邊界光線受到鏡片尺寸的限制，或者在某些情況下，如果有一個不透明的面區，則可能會更少。通常不建議使用鏡頭的整個區域，因為可能存在大量球差。然而，數值孔徑是一個完全幾何的量度，并不考慮這些方面。在上 ...

。光束截斷和衍射引起的損耗占最后測量誤差的比重不應大于1%。在放置分束器、衰減器和透鏡等光學元件時，應保證光軸通過它們的幾何中心。應采取措施避免由反射環境噪聲熱輻射和空氣擾動等引起的系統誤差；c) 在測量開始前，激光器應接生產商的規定預熱到達到熱平街狀態,測試器太也應達到熱平衡；d) 在初始準備工作完成后，應檢查是否全部光束入射到了探測器表面。可在每個光學元件的前面插人不同孔徑的光闌，當光闌使激光功率減小了5%時，所用光闌的孔徑不應大于其后光學元件口徑的0.8倍。6.2 測試環境要求放置被測激光器和測量系統的測試臺的穩定性應高于被測激光器的穩定性。需采取隔震、減噪和控溫等措施，保證外界因素或系 ...

的熒光信號，衍射極限焦點提供z亮的熒光信號以及z高的空間分辨率。然而，只有通過自適應光學(adaptive optics, AO)才能維持在體深度的高空間分辨率，自適應光學可以測量和校正成像光穿過光異質樣品時在波前積累的光學像差。AO與2PFM相結合，將校正的相位模式應用于物鏡后瞳平面(back pupil plane)的激發波前，可以實現衍射極限性能，并且可以在大腦表面以下數百微米處解析突觸。大腦的在體成像也需要高時間分辨率，對于大腦內的功能成像，需要亞秒級的時間分辨率來跟上神經元活動的產生和傳播。傳統的2PFM通過在三個維度上依序掃描其激發焦點來實現三維成像，這導致體積成像速率遠低于其二維 ...

R應用于相干衍射成像、編碼衍射模式成像和傅里葉疊層顯微鏡，展現出了出眾的相位復原性能。原理解析：（1）相位復原可以看作一個無約束優化問題(方程1)u是待復原目標復數場。f (u)是數據保真項，用于確保重建結果和測量值之間的一致性。g(u)是先驗正則項。（2）使用廣義交替投影策略對上式進行變換，轉換成約束優化問題：（方程2）v 是用于平衡數據保真項和先驗正則項的輔助變量，A是測量矩陣，I是測量值。（3）方程2的最小化問題可以分解為兩個子問題，來交替更新u和v。子問題1，更新u：（方程3）PR是相位復原算子，本文選用交替投影方法做相位復原算子（泛化能力強，計算復雜度低）。子問題2，更新v：（方程4 ...

的補充。由于衍射光的快速振蕩使得現代光學探測器無法直接測量其相位信息，因此強烈希望開發一種有效的成像模式，該模式可以提供復值圖像來研究無數生物組織的微觀結構。這種能力還可以使得自適應光學、表面輪廓、波前傳感、光學計量和超快光學中的各種應用受益。（4）SPI與全息結合產生單像素全息（SPH）可獲得振幅和相位信息。為了將衍射光的快速振蕩抑制到現代探測器可以達到的范圍，采用額外參考光束的全息方法成為復原光場信息的有效和直觀的方法之一。因此，當與這種方法結合時，SPI 可以進一步推廣以從樣本中提取復值信息，命名為單像素全息 (SPH)。早在 2013 年，克萊門特等人使用基于液晶的 SLM 和桶單像素 ...

面，設計用于衍射與激光匹配的特定波長，并傳輸所有其他波長。這些濾波器使得激光波長具有極高的衰減(每個濾波器的波長為>OD 4)，同時保持附近拉曼信號在5波數以上的高傳輸。圖2這導致能在5-200波數快速獲取高質量超低頻拉曼光譜。這些系統是基于一個穩定波長的激光源，一系列VHG濾波器和單級光譜儀如圖3。這種強瑞利衰減和高寬帶傳輸的結合使系統能夠同時捕獲強烈的低頻斯托克斯和反斯托克斯拉曼波段和“指紋區域”過渡，極大地簡化了整個系統，降低了尺寸和成本，同時提高了使用拉曼進行化學鑒定和其他應用的靈敏度和可靠性。圖3上述系統由一個單模波長穩定二極管激光器和一系列與激光輸出波長光譜匹配的超窄帶VHG ...