緣視場走過的光程不同，聚焦點則不同。換句話可以說是中心離鏡頭近，周邊離鏡頭遠，則中央與邊緣不能同時清晰，偏離現(xiàn)象隨著視場的增大而增大。四、消除場曲的方法1. 彎曲像面(比如拍團體照片時，人的占位安排成弧型)2. 設(shè)計時，采用兩組適當(dāng)折射率的透鏡組3. 應(yīng)用在相機上時，即在距離較長的中間安放光圈使用光束分析儀可以在成像位置觀察到光斑的形狀，我們可以通過在成像面進行前后移動光束分析儀來觀察其中心視場與邊緣視場是否能在成像面的位置一定時，同時保持清晰來判斷其有存在較大的像場彎曲。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

和光束的不同光程長度等部件引入。在基于超快激光的TDTR和FDTR中，通過Vout信號在零延遲時間內(nèi)保持恒定，可以方便地校正儀器相位。對于基于連續(xù)波激光的FDTR，一種通常采用的方法是在EOM之后分離一部分泵浦光束，并將其發(fā)送到與主光電探測器相同的參考光電探測器，如圖1所示。請注意，這里的“相同”不僅指相同的檢測器模型，還指相同的操作參數(shù)，如施加的反向偏置、入射光束強度和激光波長，所有這些都會影響檢測器引入的相移。此外，EOM檢測器和參考檢測器之間的光程長度也應(yīng)等于從EOM到樣品和從樣品到探針檢測器的光程長度之和。在這種情況下，主檢測器的信號將是φ1 = φtherm+ φinstrum，而參 ...

果像差引起的光程差，即波像差為W，那么對于一個像差很小的光學(xué)系統(tǒng)來說中心點亮度S.D.與波像差W之間有相對簡單的關(guān)系，即S.D.=1- k^2 ˉ(W^2 )利用這種關(guān)系和上述S.D. >= 0.8的判據(jù)，就可以決定像差的最佳校正方案和像差的公差。Strehl提出的中心點亮度S.D.>= 0.8的判據(jù)是評價小像差系統(tǒng)成像質(zhì)量的一個比較嚴(yán)格而又可靠的方法，但是缺點是計算起來相當(dāng)復(fù)雜，不便于實際應(yīng)用。瑞利判斷瑞利判斷：實際波面與參考球面之間的最大偏離量，即波像差不超過1/4波長時，此時實際波面可認(rèn)為是無缺陷的。該判斷提出兩個標(biāo)準(zhǔn)，即：有特征意義的是波像差的最大值；波像差最大值的容許量不 ...

計可以在Z短光程的基礎(chǔ)上實現(xiàn)高分辨率，高視場亮度的效果。4.工作距離物鏡的工作距離是指顯微鏡準(zhǔn)確聚焦至樣品表面后，待測樣品表面與物鏡的Z前端表面之間的距離。物鏡的放大率越高，工作距離越短。使用時，待測樣品應(yīng)位于物鏡的一到二倍焦距之間。因此，它和焦距是兩個不同的參數(shù)，顯微鏡調(diào)焦的步驟實際是在調(diào)節(jié)物鏡的工作距離。在物鏡數(shù)值孔徑一定的情況下，工作距離短，孔徑角則大。數(shù)值孔徑大的高倍物鏡，其工作距離小。5.分辨率分辨率是指能清晰的分辨待測樣品表面兩點間的Z小距離，通常用d表示。分辨率決定了顯微鏡分辨樣品上細節(jié)的程度。顯微鏡的物鏡是使物體放大成實像，目鏡的可以讓物鏡的實像再次放大，所以目鏡只會放大物鏡能 ...

據(jù)費馬原理，光程（OAA’0’)應(yīng)與(OBB’0’）相等，即故有 （a）以O(shè)點為中心，OA為半徑做圓弧，交光線OB于點E。因dU極小，從?ABE可得 （b）同理，在像方可得 （c）將（b）和（c）帶入公式（a），得因A’和B’分別是A和B的完善像，根據(jù)費馬原理，其間的光程各為極值，即δ(AA’)=δ(BB’)=0,因此光程(AA’)和(BB')各為常數(shù),二者之差也為常數(shù)，該常數(shù)可用一條沿光軸的光線來確定。對于這條光線，U=U'=0,故該常數(shù)為0,由此得這就是正弦條件。這是光學(xué)系統(tǒng)對垂軸小面積成完善像所需滿足的條件。或者說，當(dāng)軸上點能以寬光束成 ...

兩路光束由于光程差會產(chǎn)生一條干涉條紋，通過所謂的條紋計數(shù)法即可得到被測位移的大小）。這是一種直流光強檢測的方法，對激光器的頻率穩(wěn)定度和測量環(huán)境要求很高，其中光學(xué)元器件是造成元器件的非線性誤差的重要因素之一，原因一般為安裝調(diào)試復(fù)雜，還有調(diào)整內(nèi)部玻片的角度，而且單頻干涉原理下抗干擾能力不強，受環(huán)境影響較大。零差干涉儀示意圖2 激光外差干涉：外差干涉法是較為流行的一種檢測方式，其原理同樣基于邁克爾遜干涉儀，但采用一定頻差??f的雙頻光束作為載波信號的干涉儀，也就是所謂的雙頻干涉。其原理為當(dāng)激光探測到一個物體的位移時，由于多普勒效應(yīng)，被物體散射或反射的光的頻率將會發(fā)生多普勒頻移，即物體的位移對光進行了 ...

考光路不同的光程差，產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。而除了光路長度的改變，在恒定路徑下激光波長的改變也會導(dǎo)致信號的干涉調(diào)制。通過激光器控制掃描波長，控制引入多個波長變化，這樣避免了靜態(tài)狀態(tài)下的相對誤差。這種方法稱為“干涉光譜學(xué)”。“干涉光譜法”與飽和吸收室(GC)結(jié)合使用可以實現(xiàn)絕對距離的測量。昊量光電最新推出的皮米精度位移干涉儀quDIS通過將可調(diào)激光器的頻率鎖定到F-P干涉儀的的諧振頻率上，將干涉儀的位移測量轉(zhuǎn)換為頻率變化的測量。當(dāng)F-P腔長在變化時，其諧振峰的頻率也在發(fā)生變化，通過測量初始腔長，初始頻率和頻率變化，就可實現(xiàn)測量腔長。可調(diào)激光器的頻率變化可通過與一個穩(wěn)頻激光器進行拍頻來測量。因這種方式將位移 ...

反射和折射，光程差相同的同頻光會發(fā)生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結(jié)構(gòu)上來看，法珀干涉儀的結(jié)構(gòu)如下圖所示：上圖的結(jié)構(gòu)解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設(shè)為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質(zhì)折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結(jié)構(gòu)更加復(fù)雜，受影響的因素更多。二、光纖法珀傳感器的分類光纖法珀傳感器自被發(fā)明以來，體積逐漸減小、應(yīng)用領(lǐng)域逐漸擴大。根據(jù)一些細微的差異，可將光纖法珀傳感器分為以 ...

L/c，即在光程差為n*2L（n為整數(shù)）的兩個光束之間獲得完全相干性。如果您只有一個頻率，則相干長度是無限的（即忽略此模式的頻譜寬度，否則會限制相干長度）。如果您有兩種模式，相干性會和諧變化（如正弦曲線）。激光器中的模式越多，具有良好相干性的區(qū)域就越短，但周期仍然相同。您可以通過設(shè)置邁克爾遜干涉儀來嘗試這一點，并從相等的臂長開始，此時相干性很好。然后增加一只手臂的長度，直到條紋完全不可見。這應(yīng)該發(fā)生在略小于2L的光程差（光程差是臂長差的兩倍）。如果激光只有兩種模式，則條紋的零可見度應(yīng)該恰好發(fā)生在2L處。現(xiàn)在繼續(xù)增加光程差，直到達到4L（臂長差為2L）。由于光束之間恢復(fù)相干性，您應(yīng)該再次清楚地看 ...

衍射光之間的光程差為其波長的整倍數(shù)，即它們同相位，則滿足了相干增強的條件，發(fā)生布拉格衍射。上式稱為布拉格方程。根據(jù)該方程，只有當(dāng)光束的入射角為布拉格角時，各衍射光在聲波面上才能達到同相位，發(fā)生相干加強，實現(xiàn)布拉格衍射。3，拉曼-奈斯衍射與布拉格衍射的區(qū)分標(biāo)準(zhǔn)從外界條件分析，產(chǎn)生拉曼-奈斯衍射的超聲波頻率小，聲光互作用長度短，光波入射方向與聲波傳播方向垂直，在聲光介質(zhì)的另一端，對稱分布著多級衍射光。而產(chǎn)生布拉格衍射的超聲波頻率大，聲光互作用長度長，光波入射方向與聲波傳播方向的夾角要求為布拉格角，在聲光介質(zhì)的另一端，只存在 0 級和+1 級(或-1 級)衍射光。定量區(qū)分兩種衍射類型，可以引入?yún)?shù) ...