程中產(chǎn) 生了光程差，進(jìn)而產(chǎn)生相位差，從樣品中出射后兩種偏振光合成的透射光就表現(xiàn) 為偏振面較入射光來(lái)講發(fā)生了一定角度的偏轉(zhuǎn)。塞曼效應(yīng)是指在外磁場(chǎng)中，光源發(fā)出的光的各能級(jí)譜線在磁場(chǎng)下進(jìn)一步分裂 成更多條，并且分裂出的各譜線的間隔和外磁場(chǎng)的大小成正比的磁光效應(yīng)，該效 應(yīng)的原理是原子的自旋磁矩和軌道磁矩在外磁場(chǎng)的作用下能級(jí)會(huì)發(fā)生進(jìn)一步的 分裂。塞曼效應(yīng)的發(fā)現(xiàn)直接推動(dòng)了量子力學(xué)的完善并導(dǎo)致自旋這一自由度被發(fā)現(xiàn)。圖1.三種克爾效應(yīng)示意圖，從左至右依次為極向、縱向和橫向克爾效應(yīng)則是說(shuō)當(dāng)偏振光在磁性樣品表面被反射后，反射光的偏振面相對(duì)入射光發(fā)生一定角度的偏轉(zhuǎn)[39]。其本質(zhì)與法拉第效應(yīng)類似，也是偏振光在磁性樣 ...

臂和樣品臂的光程幾乎相等時(shí)，檢測(cè)器上才會(huì)出現(xiàn)干涉效應(yīng)。因此，干涉現(xiàn)象的出現(xiàn)可以被用來(lái)進(jìn)行光程的相對(duì)測(cè)量。光學(xué)相干斷層掃描就是將樣品臂中的鏡子替換為待成像的樣品。然后對(duì)參考臂進(jìn)行掃描，并在檢測(cè)器上記錄得到的光強(qiáng)度。當(dāng)鏡子幾乎與樣品中的某個(gè)反射結(jié)構(gòu)等距時(shí)，會(huì)出現(xiàn)一定的干涉圖案，從而獲得樣品對(duì)應(yīng)位置的結(jié)構(gòu)信息。顯然在參考鏡移動(dòng)的過(guò)程中，兩次干涉發(fā)生對(duì)應(yīng)的參考鏡位置之間的距離對(duì)應(yīng)于測(cè)量光路中樣品兩個(gè)反射結(jié)構(gòu)之間的光學(xué)距離。當(dāng)光束穿過(guò)樣品時(shí)，不同的位置的獨(dú)特結(jié)構(gòu)會(huì)通過(guò)上述低相干干涉記錄的反射量被記錄下來(lái)，從而得到測(cè)量樣品的散射信號(hào)和深度之間的函數(shù)關(guān)系。把 OCT 中使用的寬帶光源光束聚焦到一個(gè)小點(diǎn)（約幾 ...

紋實(shí)際上是等光程差的軌跡，因此，分析干涉產(chǎn)生的圖樣需要求出相干光的光程差位置分布的函數(shù)。邁克爾遜干涉儀的zhu名應(yīng)用之一是邁克爾遜-莫雷實(shí)驗(yàn)，該實(shí)驗(yàn)證實(shí)了以太的不存在，為狹義相對(duì)論的基本假設(shè)提供了實(shí)驗(yàn)依據(jù)。此外，邁克爾遜干涉儀還在引力波探測(cè)中得到廣泛應(yīng)用，如激光干涉引力波天文臺(tái)（LIGO）等，通過(guò)測(cè)量由引力波引起的激光的光程變化來(lái)探測(cè)引力波。邁克爾遜干涉儀還被應(yīng)用于尋找太陽(yáng)系外行星的探測(cè)中，以及在延遲干涉儀，即光學(xué)差分相移鍵控解調(diào)器（Optical DPSK）的制造中有所應(yīng)用。它也是測(cè)量長(zhǎng)度變化、微小波長(zhǎng)差的有力工具，并在大學(xué)物理教學(xué)中用于可視化教學(xué)，幫助學(xué)生理解光的干涉現(xiàn)象。邁克爾遜干涉儀的 ...

ge)，控制光程，以調(diào)節(jié)泵浦脈沖和探測(cè)脈沖到達(dá)樣品表面的時(shí)間間隔。延遲平臺(tái)的步進(jìn)精度決定了測(cè)量的時(shí)間分辨率（在其不小于脈寬的情況下），行程決定了可測(cè)量的總延遲量（在其不大于脈沖間隔的情況下）。②為減少光束發(fā)散的影響，在探測(cè)激光經(jīng)過(guò)延遲平臺(tái)前，使用擴(kuò)束裝置(Beam Expander)放大光束，減少發(fā)散角。合束及檢測(cè)：①處理后的泵浦激光和探測(cè)激光通過(guò)冷光鏡(Cold Mirror)合束，并通過(guò)一個(gè)光學(xué)物鏡共同聚焦在樣品表面。②探測(cè)激光在樣品表面反射后，通過(guò)偏振分束器和四分之一波片(1/4 Waveplate)進(jìn)行分離。探測(cè)激光在延遲平臺(tái)后為水平偏振方向，完全通過(guò)偏振分束器，到達(dá)樣品前后經(jīng)過(guò)四分之 ...

過(guò)產(chǎn)生不同的光程差實(shí)現(xiàn)對(duì)色散的精確控制。CBG產(chǎn)品由于這種特性，多用于超快激光的脈沖展寬和壓縮應(yīng)用中。啁啾體布拉格光柵（CBG）產(chǎn)品基于PTR晶體材料制作，物理性能穩(wěn)定且能提供較大的色散能力（~400ps^2@單通，~800ps^2@雙通 ），較高的衍射效率（>90%）,且適用于高功率激光。在H.Levin 2022年發(fā)表的文章《Dispersive optical systems for scalable Raman driving of hyper_ne qubits》中，驗(yàn)證CBG產(chǎn)是一款具有高色散能力，被動(dòng)穩(wěn)定的器件，它能夠通過(guò)相位調(diào)制激光高效轉(zhuǎn)化振幅調(diào)制，實(shí)現(xiàn)驅(qū)動(dòng)拉曼躍遷。其證 ...

光路2為例，光程為370mm，為了不影響正常的輸出，補(bǔ)償激光要達(dá)到PSD的中心位置。因?yàn)橹貜?fù)定位精度測(cè)試的是一個(gè)相對(duì)值而不是絕對(duì)值，所以引入一個(gè)補(bǔ)償激光不會(huì)帶來(lái)任何誤差，反而會(huì)提高測(cè)試精度。圖4 光路二的光路布局圖5 PSD2輸出電壓與時(shí)間關(guān)系曲線光路三光路三用于檢測(cè)振鏡反射面和軸的不平行度，當(dāng)振鏡的反射鏡面與電機(jī)轉(zhuǎn)軸不平行時(shí)所得到的光存在一定弧度，如圖6所示，根據(jù)曲線的弧度可以求解到軸和鏡面的平行度。圖中OA的大小會(huì)隨著平行度的變化而變化，可以通過(guò)靜態(tài)校準(zhǔn)的方法得到OA和不平行度之間的關(guān)系。圖6 不平行度測(cè)量原理圖光路3的光路和測(cè)試結(jié)果分別如圖7和圖8所示。其中，雙柱面鏡和雙反射鏡的作用是延 ...

半個(gè)波長(zhǎng)加上光程的相位，因此這類光柵應(yīng)描述為例如一個(gè)正弦信號(hào)，取位于點(diǎn)這些點(diǎn)，組成的相位光柵其傅里葉變換對(duì)上述函數(shù)取絕對(duì)值，變成一個(gè)強(qiáng)度光柵其傅里葉變換結(jié)果為如果同樣的相位光柵，但是延遲量為和他的強(qiáng)度分布為不同相位延遲下，其強(qiáng)度分布也不相同對(duì)于單個(gè)光柵，如果只有部分時(shí)透光，那么單縫對(duì)于光強(qiáng)的影響單縫可以抑制部分光級(jí)次能量的分布。二維光柵二維光柵假設(shè)是兩個(gè)一維光柵疊加而成，兩個(gè)光柵方向不一定是相互垂直的。按照光柵公式的推導(dǎo)方法，將光按照兩個(gè)方向進(jìn)行分解，兩個(gè)方向同時(shí)滿足光柵方程的情況下，即Max值出現(xiàn)的位置。在Zemax中創(chuàng)建下述的光路，波長(zhǎng)550nm，光斑直徑1mm，10mm后放置兩個(gè)一維的光 ...

m RMS的光程差測(cè)量精度，還采用了便捷的C端接口設(shè)計(jì)，能夠直接連接顯微鏡，實(shí)現(xiàn)即插即用的快速安裝和亞波長(zhǎng)級(jí)別的空間分辨率。2.偏振無(wú)關(guān)性：Phasics的波前傳感器支持全面的偏振測(cè)量，能夠精確分析超表面在不同偏振狀態(tài)下的光學(xué)響應(yīng)，從而更好地評(píng)估器件的實(shí)際性能。3.多光譜測(cè)量能力：其產(chǎn)品能夠在多個(gè)波長(zhǎng)范圍內(nèi)進(jìn)行高精度測(cè)量，確保超透鏡在多光譜應(yīng)用中的性能表現(xiàn)。4.環(huán)境穩(wěn)定性：Phasics的傳感器能夠在不穩(wěn)定的環(huán)境條件下保持精確測(cè)量，消除環(huán)境影響對(duì)測(cè)量結(jié)果干擾，確保數(shù)據(jù)可靠性。1.2 Phasics超表面測(cè)量光路搭建在下圖1這個(gè)例子中，超表面的簡(jiǎn)單相位偏移得到了測(cè)量。Phasics的高精度波前傳 ...

QCL腔的光程長(zhǎng)度發(fā)生不希望的變化。我們通過(guò)將閉環(huán)熱電冷卻器系統(tǒng)設(shè)置在特定溫度值（在本例中為20°C）來(lái)實(shí)現(xiàn)QCL增益芯片溫度穩(wěn)定。然而，電流的調(diào)整改變了激光器件內(nèi)部耗散的熱功率，激光溫度控制系統(tǒng)需要幾秒鐘來(lái)響應(yīng)熱負(fù)載的變化，并將激光溫度穩(wěn)定在20℃。此外，在每個(gè)新波長(zhǎng)下，PZT與腔體的總長(zhǎng)度調(diào)整是相互作用的，并且目前所需的時(shí)間也超過(guò)1 s。因此，典型的點(diǎn)對(duì)點(diǎn)光譜調(diào)諧時(shí)間為10秒。因此，像圖3中氨光譜這樣包含300個(gè)波長(zhǎng)點(diǎn)的高分辨率光譜記錄需要50分鐘。這種過(guò)長(zhǎng)的測(cè)量時(shí)間將嚴(yán)重限制現(xiàn)實(shí)shi界的傳感器系統(tǒng)。圖4為了實(shí)現(xiàn)更快的調(diào)諧，我們通過(guò)保持激光電流恒定來(lái)避免熱穩(wěn)定時(shí)間。建立了一個(gè)波長(zhǎng)校準(zhǔn)矩 ...