涉腔，并隨著光程長度的變化，隨之產生空間變化的干涉條紋。由此產生的干涉圖樣的條紋間距和相位都與入射光的波長有關，因此分析它們的結構可以精確地確定激光波長。圖1 斐索波長計原理示意圖波長的粗略估計可以直接從條紋間距得到，其絕對精度為百分之一。可以通過條紋圖樣的相位來進一步改進這一初步估計。在不犧牲絕對精度的前提下，采用不同自由光譜范圍(FSRs)的多個標準具來細化波長的測量。MOGLabs FZW系列波長計使用了四個這樣的標準具，使得zui終的FSR達到7.5 GHz，測定波長的絕對精度達到107分之一。圖2 準直的單色激光和菲索標準具在成像探測器上產生干涉圖樣。波長是通過結合四種不同標準具的條 ...

有亞納米空間光程靈敏度。 這些屬性使 SLIM 非常適合在載玻片上成像病毒顆粒的挑戰性任務。 圖2c說明了與傳統相差顯微鏡相比，SLIM 中對比度的顯著提升。（3）分辨率提升：由于成像系統的分辨率只有約335nm，而本文所用的單個病毒的平均直徑小于150nm，所以需要通過估計系統的PSF,使用結合TV正則化的迭代Rochardson-Lucy算法做解卷積提升分辨率。（4）機器學習。將病毒檢測任務轉化為語義分割問題，給定包含多個病毒顆粒的輸入SLIM圖像，利用訓練的模型預測每個像素的概率分布，即這個像素屬于5類之一的機會，這5個類分別是背景、SARS -CoV-2、H1N1、HAdV 和 ZIK ...

個樣品的定量光程長。其主要特點有：（1）圖像無散斑，可實現0.3nm的空間靈敏光程測量。（2）采用同軸干涉，可實現0.03nm的時間靈敏光程測量。原理解析：（1）SLIM裝置。SLIM通過在商業相襯顯微鏡的輸出像面附加一個額外的空間光調制模塊完成(如圖1a所示)。傅里葉透鏡L1將商業相襯顯微鏡中包含相移環的物鏡出瞳成像到反射式液晶相位調制器(LCPM)表面上，LCPM上的模式精確匹配相位環圖像的大小和位置，從而精確控制像場的散射和非散射分量之間額外的相位延遲。具體來講，相襯顯微鏡讓樣品的散射光和非散射光之間產生π/2的相移，而隨后的空間光調制模塊以π/2為增量，進一步的增大相移量，并記錄下每一 ...

出波前之間等光程的Malus-Dupin定理 。此外，對于制造問題，應考慮面型的表面連續性。光束轉換器的發展路線為從輸入和輸出光束保持平面波前且輻照度旋轉對稱分布到更一般的非旋轉對稱的情況，從近軸近似到非近軸情況。其中突出的理論有適用于近軸或小角度近似的最優傳輸 (optimal transport, OT) 理論，非近軸情況下設計問題用類型的非線性偏微分方程描述等。當前不足：當前缺少適用于非近軸情況，輸入和輸出均為復雜波前的自由曲面透鏡設計方法。文章創新點：基于此，北京理工大學的Zexin Feng(第一作者)和Yongtian Wang(通訊作者)等人提出了一種新的基于迭代波前裁剪 (it ...

經歷了更長的光程。然而，如何充分利用光吸收來選擇合適的熒光成像窗口仍未明確。共聚焦和光片顯微鏡等與寬場顯微鏡相比，引入針孔的掃描共聚焦顯微鏡不可避免地浪費了有用的信號并延長了成像持續時間。光片激發總是對樣品的透明度提出很高的要求。因此，仍然迫切需要時空分辨率高、穿透力強、操作簡便的顯微鏡。文章創新點：基于此，浙江大學的Zhe Feng(第1作者),Jun Qian(通訊作者)等人考慮生物組織內占很大比重的水的吸收作用，通過仿真和實驗證明吸收對背景信號衰減的積極作用不應該被忽視，并根據水的吸收峰，重新完善并拓展了NIR窗口的劃分。(1) 用蒙特卡羅方法模擬生物組織中的NIR光子傳播，并創新性地提 ...

CFB內部的光程差，這種光程差取決于離中性軸(neutral axis)的平均距離，可以通過扭曲纖芯的排布來讓其最小化。然而，這樣的光纖難以制造，并且只有數百纖芯。技術要點：基于此，德國德累斯頓工業大學(TU Dresden)的Robert Kuschmierz等人提出了一種無需空間光調制器這樣的大器件完成像差校準，利用衍射光學元件(DOE)、相干光纖束、神經網絡的結合，實現直徑小于0.5mm，分辨率約1um的超細內窺鏡。(1)利用CFB的記憶效應，使用靜態的DOE(雙光子聚合光刻(2-photon polymerization lithography)制造)替代SLM的動態調制來補償畸變。( ...

沖，譜相位是光程(P) 的函數：方程（8）的色散項用P表示為：一個重要的補充表達式將 GDD 與脈沖持續時間聯系起來：如圖14 所示為每一階項的色散效應。偶數階色散項引起脈沖的對稱展寬，比?2高階的奇數階色散項引起脈沖扭曲變形。根據符號的不同，在脈沖的前邊緣或后緣邊添加一個振鈴（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一個說明性的例子，其中列出了增加 GDD 量對不同時間長度脈沖的影響，具有 800 nm光源的典型多光子顯微鏡可能具有高達 4000fs2的 GDD。這個量的GDD 將導致160-fs 脈沖展寬到174.4 fs。甚至10-fs 脈沖會展寬到 1109.1 f ...

率變化，因此光程長度會發生變化，這與施加的電場成正比。因此，從晶體中射出的光場的相位取決于所施加的電場。常見的體相位調制器是橫向調制器，如圖 1 所示，它由平行電極之間的電光晶體組成。這些調制器在電極之間產生大電場，同時提供長的相互作用長度，在其中積累相移。通過在電極之間施加電壓 V 獲得的光學相移 由下式給出其中是自由空間波長，d 是電極間距。 電光調制器常用的品質因數是半波電壓 。 它被定義為產生 180° 電光相移所需的電壓。 代入前面的等式得到需要注意的是，相位調制光束的特性與任何其他相位調制載波的特性沒有任何區別。重要的是，相位調制不能與頻率調制分開。周期信號的瞬時頻率定義為信號總 ...

上，以便調整光程差，進而獲得多組干涉圖樣。根據獲得的干涉圖組，分析情況獲得三維相位輪廓。調整在LCOS上加載電壓，獲得從0到255灰度值的圖案，（a）圖為在LCOS上觀測的圖像。可得到對應的干涉圖樣，（b）圖為LCOS的干涉圖。可看出單張干涉圖出現扭曲，說明液晶的相位調制不是線性的。可在改變光程的步進掃描中獲得一組干涉圖樣，進而計算三維相位輪廓，表征LCOS液晶受電壓變量和相位變量的關系。然后可以調整電壓變量的增量關系來獲得LCOS的灰度值和相位改變量的線性關系。采用白光干涉，可獲得對比度高的干涉條紋，與窄帶激光干涉相比，白光干涉可以定位零級條紋，消除2p相位的誤差，更精確判斷液晶的相位改變量 ...

需要足夠小，光程足夠長。如果激發光斑較大，可能還需要更換大通光口徑和大數值孔徑的物鏡。上圖中起偏器和半波片置于反射鏡之后，因此到達樣品表面的激發光偏振態會很純正。圖3第三種利用低通濾光片替代了上述兩種方案中二向色鏡和反射鏡的功能。傾斜濾光片式測量光路的光路原理圖如圖3所示。激發光由反射鏡斜入射到以較小角度（0°-2°）傾斜放置的低通濾光片上，長波段的激發光被反射到顯微系統物鏡中聚焦到待測樣品表面，短波段二次諧波依然通過該物鏡收集并同軸透過低通濾波片入射到光譜儀中。由于系統空間的原因，其起偏器和半波片放置在反射鏡前，檢偏器仍放置在光譜儀前。與利用二向色鏡不同，二向色鏡90°改變光路，其表面鍍的介 ...