攝影系統及其物鏡的光學成像特性攝影系統的工作原理攝影系統主要由攝影鏡頭、可變光闌和感光底片三部分組成。攝影鏡頭將位于無限遠或準無限遠的景物成像在感光底片上，可變光闌起到調節光能量以適應外界不同照明條件的作用。其系統結構如圖所示。攝影系統中，可變光闌即為系統的孔徑光闌，底片框為視場光闌。為保證軸外光束的像質，可變光闌的實際位置大致設在攝影物鏡的某個空氣間隔中。孔徑光闌的形狀一般為圓形，而視場光闌的形狀為圓形或矩形等。攝影物鏡的光學成像特性攝影物鏡的光學成像特性主要由三個參數決定，即焦距 f' 、相對孔徑 D/f' 和視場角 2ω。焦距 f'物鏡的焦距決定了物體在接收器上成 ...

望遠系統及其物鏡的光學成像特性1.望遠系統的工作原理望遠系統是用來觀測遠距離物體的光學系統，由物鏡和目鏡組成。其特點是：物鏡的焦距大于目鏡的焦距，且光學間隔 Δ=0。從無限遠物體 AB 發出的平行光線經望運物鏡后，在物鏡的像方焦平面上成一個實像 A'B'，它正好位于目鏡的物方焦平面上，經目鏡成像在無限遠處，供人眼觀察。該系統中，物鏡框是孔徑光闌，設在一次實像面處的分劃板是視場光闌，目鏡往往是漸暈光闌，其大小影響軸外點成像的漸暈系數。若圖像接收器不是人眼，而是光電器件（如 CCD 及 CMOS 器件等），則可將它置于實像平面 A'B' 處。望遠系統的視覺放大率 Γ ...

顯微系統及其物鏡的光學成像特性顯微系統的工作原理顯微系統是用來觀察近距離微小物體的光學系統。如圖所示，它由物鏡和目鏡組成。其特點是：物鏡和目鏡的焦距都很短，且光學間隔△（物鏡的像方焦點到目鏡的物方焦點間的距離）較大。使用時，將物體 AB 置于物鏡一倍焦距以外少許，經物鏡后成一個放大的、倒立的實像 A'B'，且位于目鏡的物方焦面上或一倍焦距以內少許，經目鏡成像在無限遠或明視距離處，供人眼觀察。在生物顯微系統中，物鏡框是系統的孔徑光闌，設在一次實像面處的分劃板是視場光闌，目鏡住往是海暈光闌，其大小影響軸外點成像的漸暈系數。而對于測量用顯微系統，孔徑光闌沒在物鏡的像方焦平面上，以形成 ...

OE放置在與物鏡和檢鏡后孔徑共軛的平面上(圖1A)。這個元件在光程中被望遠鏡跟隨，這是確保從DOE出現的小束也在檢鏡處重新連接在一起所必需的，允許每個單獨的小束保持準直，并微調-小束傳播的角度。當使用偶數量的波束時，我們通過機械阻塞消除了零級波束。雖然從DOE發射出的每個小束都與射入DOE上的激光束的直徑相同，但隨后的望遠鏡產生了一個副作用，即每個小束的大小與望遠鏡的功率成正比。因此，我們用另一臺望遠鏡預先縮小或預先擴大入射激光。由于我們的系統已經在光路的早期使用了望遠鏡，使光束通過針孔(一個空間濾波器，確保光束截面輪廓的圓度;圖1B，元素3)，我們利用同樣的望遠鏡，通過簡單地改變該望遠鏡的焦 ...

遠鏡和顯微鏡物鏡等小像差系統。這類系統是一種視場很小而孔徑較大或很大的系統，應該保證軸上點和近軸點有很好的像質。所以須校正好球差、色差和近軸彗差，使最大波像差不大于 1/4 波長，符合瑞利判斷的要求。對于球差,我們若想得到容限計算式。有二種情況：1.當系統僅有初級球差時，其所產過的最大波像差(經 離焦后)由以下公式來決定。令其小于或等于 1/4 波長，即可得邊光球差的容限公式為上式的嚴格表示應為2.當系統同時具有初級和二級球差時，在對邊光校正好球差后,0.707 帶的光線具有最大的剩余球差。作 的軸向離焦后，系統的最大波像差由以下公式來決定，令其小于等 手1/4波長，即可得 時的帶光球差容限為 ...

用10倍倍率物鏡的光學顯微鏡可以獲得>1毫米的視野，但使用壓電臺則無法獲得這些視野。二是這些級的機械共振頻率通常將較大掃描速度限制在每行至少數十毫秒(或更高)，這意味著它們至少比波束掃描系統慢一個數量級。盡管有這些限制，樣本掃描的簡單性使它在許多情況下成為一個可行的選擇。樣品掃描系統的光學吞吐量也非常高，因為需要的光學是物鏡。當發射束被進一步分析時，樣品掃描也會有好處，例如，通過光譜儀，在光譜儀中，光束的移動會造成偽影。另外也可以通過掃描樣品上的組合激光焦點并記錄CARS或SRS信號作為位置的函數來形成圖像。激光掃描是通過一對通過線圈的電流產生角度偏轉的振鏡來完成的。普通非諧振振鏡的掃描 ...

，只使用一個物鏡，通過分束器檢測信號。泵浦脈沖和斯托克斯脈沖由延遲線同步，由二色鏡共線組合，通過掃描單元后由顯微鏡物鏡聚焦在樣品上，透射光由一個相似的物鏡收集。對于CARS，一系列短通和缺口濾波器選擇反斯托克斯光，這是用光電倍增管測量。對于SRS，將高頻調制器插入到泵浦光束(用于SRG檢測)或斯托克斯光束(用于SRL檢測)上，并將由長通(短通)和陷波濾波器序列選擇的斯托克斯(泵浦)發送到光電二極管和鎖相放大器，后者同步解調并測量SRG (SRL)。原則上考慮到結構的相似性，CARS和SRS信號可以在同一個實驗裝置上檢測到，甚至可以同時檢測到。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量 ...

以由高倍顯微物鏡聚焦在樣品表面形成微米直徑的光斑，從而實現微米級分辨率的加熱和溫度探測，因此該方法較大地放寬了對樣品尺寸的限制。另外基于熱反射法的實驗可建立多層結構的三維各向異性傳熱模型，因此該方法不再局限于測量特定厚度的懸空薄膜材料，還可同時測量有襯底的薄膜材料以及塊體材料。圖1：傳統FDTR光路示意圖(其中泵浦光波長488nm，探測光波長532nm，泵浦光通過EOM進行調制)[1]TDTR是一種使用超快脈沖激光器的非接觸式熱導測量技術。由一束泵浦脈沖激光聚焦照射至樣品表面，樣品對其吸收會導致樣品表面的溫度偏移。而探測光脈沖相對于泵浦脈沖具有固定的延遲時間，而且該延遲時間是由機械平移臺控制， ...

力的觀察者，物鏡的像應與目鏡的物方焦面重合。前面我們知道，目鏡的出瞳總在其像方焦點之外與之很靠近的地方，它與目鏡較后一面的距離稱鏡目距，它是目鏡的一個性能參數。為使眼瞳能與出瞳重合，鏡目距不應小于 6-8毫米。各種型式的目鏡，鏡目距相對于焦距有比較一定的值，決定了可能應用的較高倍率。在目鏡的物方焦面上設置視場光闌，它到目鏡第①面的距離稱目鏡的工作距離，不能太短。尤其在測量用顯微鏡中，此距離應保證近視眼觀察時不能因目鏡調焦而碰到分劃板。由于物鏡的高倍放大，目鏡只承擔很小的光束孔徑角，但視場相對較大，因此顯微鏡目鏡屬短焦距的小孔徑大視場系統，設計時首先應考慮軸外像差，主要是倍率色差、彗差和像散的校 ...

和100 X物鏡獲得的藍寶石上硅薄膜的拉曼光譜拉曼測量是在配備532 nm和785 nm激發激光器的后向散射拉曼光譜儀中進行的。532 nm激光直接耦合到顯微鏡光學器件，而785 nm激光是光纖耦合的。自由空間光學將激光引導到光學顯微鏡(Olympus BX-53)上，光學顯微鏡配備了10× (NA = 0.30)、50× (NA = 0.50)和100×物鏡(NA = 0.80)。通常情況下，使用100×物鏡，在532 nm激光的樣品上產生直徑小于1 μm的激光光斑。兩個中性密度濾光片允許激光強度分別降低10倍或100倍。光譜儀(Horiba iHR 320)采用1800g /mm衍射光柵和 ...