攝影系統(tǒng)及其物鏡的光學(xué)成像特性攝影系統(tǒng)的工作原理攝影系統(tǒng)主要由攝影鏡頭、可變光闌和感光底片三部分組成。攝影鏡頭將位于無限遠(yuǎn)或準(zhǔn)無限遠(yuǎn)的景物成像在感光底片上，可變光闌起到調(diào)節(jié)光能量以適應(yīng)外界不同照明條件的作用。其系統(tǒng)結(jié)構(gòu)如圖所示。攝影系統(tǒng)中，可變光闌即為系統(tǒng)的孔徑光闌，底片框?yàn)橐晥龉怅@。為保證軸外光束的像質(zhì)，可變光闌的實(shí)際位置大致設(shè)在攝影物鏡的某個空氣間隔中。孔徑光闌的形狀一般為圓形，而視場光闌的形狀為圓形或矩形等。攝影物鏡的光學(xué)成像特性攝影物鏡的光學(xué)成像特性主要由三個參數(shù)決定，即焦距 f' 、相對孔徑 D/f' 和視場角 2ω。焦距 f'物鏡的焦距決定了物體在接收器上成 ...

望遠(yuǎn)系統(tǒng)及其物鏡的光學(xué)成像特性1.望遠(yuǎn)系統(tǒng)的工作原理望遠(yuǎn)系統(tǒng)是用來觀測遠(yuǎn)距離物體的光學(xué)系統(tǒng)，由物鏡和目鏡組成。其特點(diǎn)是：物鏡的焦距大于目鏡的焦距，且光學(xué)間隔 Δ=0。從無限遠(yuǎn)物體 AB 發(fā)出的平行光線經(jīng)望運(yùn)物鏡后，在物鏡的像方焦平面上成一個實(shí)像 A'B'，它正好位于目鏡的物方焦平面上，經(jīng)目鏡成像在無限遠(yuǎn)處，供人眼觀察。該系統(tǒng)中，物鏡框是孔徑光闌，設(shè)在一次實(shí)像面處的分劃板是視場光闌，目鏡往往是漸暈光闌，其大小影響軸外點(diǎn)成像的漸暈系數(shù)。若圖像接收器不是人眼，而是光電器件（如 CCD 及 CMOS 器件等），則可將它置于實(shí)像平面 A'B' 處。望遠(yuǎn)系統(tǒng)的視覺放大率 Γ ...

顯微系統(tǒng)及其物鏡的光學(xué)成像特性顯微系統(tǒng)的工作原理顯微系統(tǒng)是用來觀察近距離微小物體的光學(xué)系統(tǒng)。如圖所示，它由物鏡和目鏡組成。其特點(diǎn)是：物鏡和目鏡的焦距都很短，且光學(xué)間隔△（物鏡的像方焦點(diǎn)到目鏡的物方焦點(diǎn)間的距離）較大。使用時，將物體 AB 置于物鏡一倍焦距以外少許，經(jīng)物鏡后成一個放大的、倒立的實(shí)像 A'B'，且位于目鏡的物方焦面上或一倍焦距以內(nèi)少許，經(jīng)目鏡成像在無限遠(yuǎn)或明視距離處，供人眼觀察。在生物顯微系統(tǒng)中，物鏡框是系統(tǒng)的孔徑光闌，設(shè)在一次實(shí)像面處的分劃板是視場光闌，目鏡住往是海暈光闌，其大小影響軸外點(diǎn)成像的漸暈系數(shù)。而對于測量用顯微系統(tǒng)，孔徑光闌沒在物鏡的像方焦平面上，以形成 ...

OE放置在與物鏡和檢鏡后孔徑共軛的平面上(圖1A)。這個元件在光程中被望遠(yuǎn)鏡跟隨，這是確保從DOE出現(xiàn)的小束也在檢鏡處重新連接在一起所必需的，允許每個單獨(dú)的小束保持準(zhǔn)直，并微調(diào)-小束傳播的角度。當(dāng)使用偶數(shù)量的波束時，我們通過機(jī)械阻塞消除了零級波束。雖然從DOE發(fā)射出的每個小束都與射入DOE上的激光束的直徑相同，但隨后的望遠(yuǎn)鏡產(chǎn)生了一個副作用，即每個小束的大小與望遠(yuǎn)鏡的功率成正比。因此，我們用另一臺望遠(yuǎn)鏡預(yù)先縮小或預(yù)先擴(kuò)大入射激光。由于我們的系統(tǒng)已經(jīng)在光路的早期使用了望遠(yuǎn)鏡，使光束通過針孔(一個空間濾波器，確保光束截面輪廓的圓度;圖1B，元素3)，我們利用同樣的望遠(yuǎn)鏡，通過簡單地改變該望遠(yuǎn)鏡的焦 ...

遠(yuǎn)鏡和顯微鏡物鏡等小像差系統(tǒng)。這類系統(tǒng)是一種視場很小而孔徑較大或很大的系統(tǒng)，應(yīng)該保證軸上點(diǎn)和近軸點(diǎn)有很好的像質(zhì)。所以須校正好球差、色差和近軸彗差，使最大波像差不大于 1/4 波長，符合瑞利判斷的要求。對于球差,我們?nèi)粝氲玫饺菹抻?jì)算式。有二種情況：1.當(dāng)系統(tǒng)僅有初級球差時，其所產(chǎn)過的最大波像差(經(jīng) 離焦后)由以下公式來決定。令其小于或等于 1/4 波長，即可得邊光球差的容限公式為上式的嚴(yán)格表示應(yīng)為2.當(dāng)系統(tǒng)同時具有初級和二級球差時，在對邊光校正好球差后,0.707 帶的光線具有最大的剩余球差。作 的軸向離焦后，系統(tǒng)的最大波像差由以下公式來決定，令其小于等 手1/4波長，即可得 時的帶光球差容限為 ...

用10倍倍率物鏡的光學(xué)顯微鏡可以獲得>1毫米的視野，但使用壓電臺則無法獲得這些視野。二是這些級的機(jī)械共振頻率通常將較大掃描速度限制在每行至少數(shù)十毫秒(或更高)，這意味著它們至少比波束掃描系統(tǒng)慢一個數(shù)量級。盡管有這些限制，樣本掃描的簡單性使它在許多情況下成為一個可行的選擇。樣品掃描系統(tǒng)的光學(xué)吞吐量也非常高，因?yàn)樾枰墓鈱W(xué)是物鏡。當(dāng)發(fā)射束被進(jìn)一步分析時，樣品掃描也會有好處，例如，通過光譜儀，在光譜儀中，光束的移動會造成偽影。另外也可以通過掃描樣品上的組合激光焦點(diǎn)并記錄CARS或SRS信號作為位置的函數(shù)來形成圖像。激光掃描是通過一對通過線圈的電流產(chǎn)生角度偏轉(zhuǎn)的振鏡來完成的。普通非諧振振鏡的掃描 ...

，只使用一個物鏡，通過分束器檢測信號。泵浦脈沖和斯托克斯脈沖由延遲線同步，由二色鏡共線組合，通過掃描單元后由顯微鏡物鏡聚焦在樣品上，透射光由一個相似的物鏡收集。對于CARS，一系列短通和缺口濾波器選擇反斯托克斯光，這是用光電倍增管測量。對于SRS，將高頻調(diào)制器插入到泵浦光束(用于SRG檢測)或斯托克斯光束(用于SRL檢測)上，并將由長通(短通)和陷波濾波器序列選擇的斯托克斯(泵浦)發(fā)送到光電二極管和鎖相放大器，后者同步解調(diào)并測量SRG (SRL)。原則上考慮到結(jié)構(gòu)的相似性，CARS和SRS信號可以在同一個實(shí)驗(yàn)裝置上檢測到，甚至可以同時檢測到。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量 ...

以由高倍顯微物鏡聚焦在樣品表面形成微米直徑的光斑，從而實(shí)現(xiàn)微米級分辨率的加熱和溫度探測，因此該方法較大地放寬了對樣品尺寸的限制。另外基于熱反射法的實(shí)驗(yàn)可建立多層結(jié)構(gòu)的三維各向異性傳熱模型，因此該方法不再局限于測量特定厚度的懸空薄膜材料，還可同時測量有襯底的薄膜材料以及塊體材料。圖1：傳統(tǒng)FDTR光路示意圖(其中泵浦光波長488nm，探測光波長532nm，泵浦光通過EOM進(jìn)行調(diào)制)[1]TDTR是一種使用超快脈沖激光器的非接觸式熱導(dǎo)測量技術(shù)。由一束泵浦脈沖激光聚焦照射至樣品表面，樣品對其吸收會導(dǎo)致樣品表面的溫度偏移。而探測光脈沖相對于泵浦脈沖具有固定的延遲時間，而且該延遲時間是由機(jī)械平移臺控制， ...

力的觀察者，物鏡的像應(yīng)與目鏡的物方焦面重合。前面我們知道，目鏡的出瞳總在其像方焦點(diǎn)之外與之很靠近的地方，它與目鏡較后一面的距離稱鏡目距，它是目鏡的一個性能參數(shù)。為使眼瞳能與出瞳重合，鏡目距不應(yīng)小于 6-8毫米。各種型式的目鏡，鏡目距相對于焦距有比較一定的值，決定了可能應(yīng)用的較高倍率。在目鏡的物方焦面上設(shè)置視場光闌，它到目鏡第①面的距離稱目鏡的工作距離，不能太短。尤其在測量用顯微鏡中，此距離應(yīng)保證近視眼觀察時不能因目鏡調(diào)焦而碰到分劃板。由于物鏡的高倍放大，目鏡只承擔(dān)很小的光束孔徑角，但視場相對較大，因此顯微鏡目鏡屬短焦距的小孔徑大視場系統(tǒng)，設(shè)計(jì)時首先應(yīng)考慮軸外像差，主要是倍率色差、彗差和像散的校 ...

和100 X物鏡獲得的藍(lán)寶石上硅薄膜的拉曼光譜拉曼測量是在配備532 nm和785 nm激發(fā)激光器的后向散射拉曼光譜儀中進(jìn)行的。532 nm激光直接耦合到顯微鏡光學(xué)器件，而785 nm激光是光纖耦合的。自由空間光學(xué)將激光引導(dǎo)到光學(xué)顯微鏡(Olympus BX-53)上，光學(xué)顯微鏡配備了10× (NA = 0.30)、50× (NA = 0.50)和100×物鏡(NA = 0.80)。通常情況下，使用100×物鏡，在532 nm激光的樣品上產(chǎn)生直徑小于1 μm的激光光斑。兩個中性密度濾光片允許激光強(qiáng)度分別降低10倍或100倍。光譜儀(Horiba iHR 320)采用1800g /mm衍射光柵和 ...