徑的內窺顯微物鏡，在雙波段進行校正(因為相干拉曼成像使用兩個光譜不一樣的激光束)。文章創新點：基于此，GRINTECH GambH的Ekaterina Pshenay-Severin(第一作者)和萊布尼茨光子技術研究所的Juergen Popp(通訊作者)等人提出了一種結合緊湊型的四波混頻光纖激光器的超緊湊光纖掃描內窺鏡平臺用于多模(CARS/SHG/TPEF)非線性內窺顯微鏡成像，并證明了在非線性成像應用(如圖像引導手術和在體診斷)中的潛力。研發的核心部件有:(1) 便攜式光纖激光；(2) 一種新型固體光纖，在兩個分離的纖芯中引導激發激光，并在外部包層中收集信號；(3) 共振光纖掃描儀；(4 ...

系統共享一個物鏡，具有與COT掃描一致的橫向視角，即共軸相機(inline camera)。使用棋盤標定目標在共軸相機坐標系中標定左右攝像機位姿。在每個相機視角里并行檢測瞳孔，當至少兩個相機檢測到瞳孔存在時，通過 350 Hz 的線性三角測量估計三維空間中的瞳孔位置。相機與OCT使用不同的光源(眼前節用850nm波長，視網膜用720nm波長)，通過濾光片消除不同光源之間的干擾。OCT橫向掃描之前，需要將掃描振鏡和FSM校正到共軸瞳孔相機的坐標系。（4）機械掃描頭定位。控制器使用兩個3D相機(RealSense D415,Intel)觀察拍攝空間，利用OpenFace2.0檢測拍攝到的面部標志( ...

、耦合光路、物鏡、卷簾相機。A、B、C三個模組按順序輪流采集。每個模組實行線掃描，卷簾相機的行掃描和線掃描照明對應，實現共焦。(2)采用去噪、三視圖解卷積模型，從低信噪比的各個視圖圖像獲得高信噪比的三視圖解卷積圖像，因為結合了三個視圖的信息，相比單視圖圖像，其分辨率的各向同性能力得到提升。在此基礎上，應用分割網絡區分細胞核。低信噪比圖像的應用，意味著可以使用更弱的激發光和更快的采集速度，因此成像速度和光毒性都能得到改善。(3)多視圖結構光照明超分辨。在三個正交方向上掃描線照明，每個方向采集5張產生均勻相移的圖像，平均處理后產生衍射極限圖像。檢測每個照明z大值并重新分配其周圍的熒光信號(光子重新 ...

擎使用相似的物鏡和相似的光學組件，結合自適應光學實現雙區域成像的分辨率增強。(2)引入基于焦平面單元(focal plane units, FPU)的光束組合，實現成像視場數的增加。a、Quadroscope系統。激光源由flip mounted mirror(FM)選擇。激光輸出隨后被50/50分束鏡分成四束(光束1-紅色，2-橙色，3-綠色，4-藍色)。每一束光相對于另一束延遲8ns，經過擴束鏡(BE)后進入焦平面單元(focal plane units, FPUs)。1/2波片結合偏振分光鏡(PBS)實現每束光能量的控制。兩個掃描引擎各自控制兩個成像預取。每一個掃描引擎由三個商業掃描鏡頭 ...

、透鏡和顯微物鏡的投影系統實現。入射光可以被DMD以高達9523Hz的速度調制。透鏡和顯微物鏡組成4f系統以縮小入射光束來打開超表面的不同空間通道(見圖2A)。氮化硅材料的吸收系數足夠小，因此它在可見光范圍接近透明，其折射率接近2，這遠大于普通玻璃材料。因此氮化硅材料適合用于設計高效超表面。氮化硅納米柱的高度全為700nm，矩形晶格周期為500nm，半徑在90到188nm之間。納米柱的仿真使用有限差分時域(FDTD)法。選擇了6個合適的半徑加工，氮化硅納米硅的透射系數和相位響應與在633nm時納米柱半徑的關系見圖2B。圖2C和D是加工結果的掃描電鏡圖像。圖2、動態 SCMH 的實現。刻度條,1 ...

要求在保持以物鏡后背孔徑為中心的情況下，光束的入射角發生變化；這樣可以防止漸暈。因此，激光掃描過程不僅決定了FOV（field of view），而且對整個掃描區域的激發效率也有顯著影響。最簡單的多光子顯微鏡版本是單焦點掃描感興趣的區域的MPLSM系統。雖然已經報道了許多多焦點 MPLSM 系統，但我們首先以單焦點系統為例來說明光束傳輸到樣品的問題。然后，我們將討論范圍擴大到包括多焦成像技術，并討論由此類系統引入的一些獨特問題。5.2單焦點系統在這里我們將重點介紹將軸向掃描與橫向掃描解耦的系統。在該系統中，3維體積圖像是通過橫向平面的順序掃描來收集的，橫向平面垂直于光軸。因此，橫向掃描是成像的 ...

系統和顯微鏡物鏡中的色散會延長脈沖持續時間，并降低脈沖質量。有多種策略可用于對這些光學器件的色散進行預補償，以確保傅里葉變換極限或接近傅里葉限制的聚焦脈沖。值得注意的是，應考慮補償方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實現的增益。例如，如果我們假設一個簡單的方波脈沖形狀，平均檢測到的二階信號可以估計為： N:脈沖重復頻率 E:脈沖能量 ：脈沖持續時間 A:面積 。在這種情況下，我們研究二階非線性，例如 TPEF 或 SHG。值得注意的是，我們看到檢測到的信號與脈沖持續時間成反比。如果我們的補償方案將脈沖持續時間變為原來的1/2倍，檢測到的信號將增加 2 倍。但是，如果我們的補償方案的傳輸為 ...

對上迷雙膠合物鏡算得的三個帶的色差。通常把計算得的色差相對于光線的入射角U 或入射高度h，畫成曲線，最好是把上面對二種色光的計算結果以球差曲線形式與主色光的球差曲線畫在一起，如下圖，就是這種曲線。從這種曲線圖中,不僅可清楚地知道色差隨孔徑變化的情況，還可了解到球差隨色光而交化的情況。顯然,當對0.707帶校正了色差以后，其他帶上剩余色差的大小,正好可作為這種球差的色差異的量度。故稱這種球差的色變化為色球差,稱上圖所示的曲線為色球差曲線。從色球差曲線還可以看出，雖然對F光和C光在0.707帶校正了色差,但其公共焦點相對于主色光D線尚有較大的偏離，約為0.053。這種二色光的公共焦點相對于主色光的 ...

光器和低倍率物鏡的拉曼光譜儀 (XperRam200, Nanobase.) 獲得的。 電池上的激光功率為 46 mW。 所有測量均使用以 10 秒的采集時間獲得的 55 個光譜的平均值。圖2 (a)蒸發電解質 (EC:DMC)、組裝過程后的LIB-拉曼電池、純甲烷和標準參考氣體混合物的拉曼光譜。(b)老化 300 小時后 LIB-拉曼電池在每個停留電位下的拉曼光譜在圖 2a 中，拉曼電池的拉曼光譜與標準參考氣體混合物和甲烷氣體的光譜一起繪制。 已識別的物質包括在初始形成過程中產生的氣體過程：H2、CH4、CO2、CO、C2H6、空氣（O2 和 N2）以及室溫下的電解液蒸汽。在 357、590 ...

散熱片的浸泡物鏡。圖 2：a) 使用 63x/1.4 NA 油浸物鏡時的散熱效果表征。平衡至 37°C 的大型環境室不足以將樣品保持在 37°C。當浸入式物鏡接觸樣品時，溫度至少降低 3°C，并且永遠不會回到 37°C，因為物鏡連接到顯微鏡主體，顯微鏡主體在室溫下位于腔室外部。VAHEAT 用于表征溫度下降并補償物鏡的冷卻效果。開啟 VAHEAT 后，熱沉效應僅在前 10 秒內出現，當溫度降至 36.2°C 時，儀器反饋回路會對其進行校正。這樣，樣品始終精確地保持在 37°C。b) 旋轉圓盤共焦裝置光學成像中心 Erlangen，數據采集地。二、顯微鏡溫度控制的常規解決方案圖3 傳統生物溫度控 ...