顯微物鏡的基本參數1.數值孔徑數值孔徑可反映光學系統能夠收集的光的角度范圍，數值孔徑表示物鏡焦面處收光角度的大小。它簡寫為NA，它由物鏡和待測樣品之間介質折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與光軸的夾角。由于數值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質進入另一種時，數值孔徑仍是一個常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數 ...

望遠鏡和顯微物鏡，可以利用瑞利判斷與斯特列爾判斷來判斷成像質量。 ...

振鏡被放置在物鏡前對光線進行掃描。在這個展示中，我們使用了一對Thorlabs的GVS 102振鏡。物鏡，聚光鏡，探測器，數據采集當激光經過振鏡掃描后，通過物鏡在樣品上形成一個焦點。相干拉曼成像通常使用高NA的水鏡或者油鏡進行測量，從而更有效地達到相位匹配的條件。通過樣品后，光在前進方向被采集，并重新聚焦在探測器上。通常，我們使用浸油聚光鏡來提高采集效率。在這個示例中，我們使用了1.2NA，60倍（UPLSASP 60XW， 奧林巴斯）的物鏡對光進行了聚焦。光被聚光鏡采集后，通過了一個光學濾鏡阻斷被調制的光后，被重新聚焦到了光電二極管上。二極管所產生的信號隨后被送入鎖相放大器。取決于光電二極管 ...

系統中，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5，二塊轉像棱鏡相當于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統的初級球差和實際球差分別為0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡系統的球差容限假設為0.0272，所以物鏡必須保留-0.33的負球差來進行補償。當平行平板置于非平行光束中時，除了產生球差以外，還將產生位置色差。由于平板對光線的折射具有方向不變的性質，所以其色差公式易于導出，有其中，dn是玻璃的平均色散，υ是阿貝常數。所以平行平板恒產生正色差，其大小只與平板的厚度d以及玻璃的光學常數有關，而與在光路中所處的位置無關，當平板處于平行光束 ...

濾光片反射到物鏡，將DMD圖樣聚焦到樣品中。實驗使用綠色熒光量子點樣品比較廣域時間對焦和基于DMD的線掃描時間對焦技術的軸向分辨率。DMD選取不同寬度的條紋圖樣對比結果，條紋寬度3像素直到全部像素（全亮）。寬場時間聚焦激發(紅點)和線掃描時間聚焦激發(藍點)的z軸綜合熒光強度分布圖比較。DMD的尺寸為128 × 128像素，寬視場測量為“on”，行掃描模式為128 × 3像素序列為“on”。數據擬合為洛倫茲函數(實線)。上圖比較兩種方案在z軸上的分辨能力，線掃描照明的FWHM比寬場照明明顯減少，表明線掃描軸向分辨率有提高。使用花粉顆粒作為樣品比較：花粉粒的雙光子時間聚焦熒光圖像。花粉顆粒的圖像 ...

目標源、成像物鏡、DMD、投影物鏡、探測器。成像物鏡將目標成像在DMD上，經過DMD調制的像經過投影物鏡成像在探測器上。在實際實驗的光學裝置上引入誤差：鏡片偏心、鏡片傾斜、鏡片間隔、光學系統離焦。通過調節誤差的不同量級，分析不同誤差對重建圖片的質量影響。Z后應用蒙特卡羅方法，在上述不同誤差影響的數據基礎上得出系統的公差。通過DMD超分辨成像系統的裝調誤差分析，我們對圖像信息質量影響因素有進一步認識。建立此種分析方法有利于類似實驗系統搭建。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

圖像通過成像物鏡成像在靶面上，通過靶面的點位分布或電阻分布形式將圖像信號存于靶面，通過電子束撿取出來，形成視頻圖像。行列掃描通過攝像管偏轉線圈和聚焦線圈完成。這種掃描系統遵循的規則被稱為“電視制式”。三、固體自掃描圖像解析方法固體自掃描圖像傳感器是20世紀70年代發展起來的 圖像傳感器件。如面陣列CCD、CMOS等。這些器件本身具有自掃描功能，能夠在驅動脈沖的作用下按照一定的規則輸出（如，電視制式）一行行的輸出，形成圖像。小結以上三種方法中，電子束掃描方式由于電子束攝像管被固體圖像傳感器替代，已經被淘汰；掃描方式單看落后于自掃描方式，但在一些情境下通過特定的掃描方式可以獲得更為優越的圖像傳感器 ...

部分參數是與物鏡成像相關的參數1. 成像物鏡的焦距成像物鏡的焦距決定了被攝景物與光電成像器件的距離，以及成像大小。在物距相同的情況下，焦距越長的物鏡所成的像越大。2. 相對孔徑成像物鏡的相對孔徑為物鏡入瞳的直徑和焦距之比。相對孔徑的大小決定了物鏡分辨率、像面照度和成像物鏡的成像質量。3. 視場角成像物鏡的視場角決定了能在光電圖像傳感器上成像的良好空間范圍。要求成像物鏡所成的景物圖像要大于圖像傳感器的有效面積。這些參數之間相互制約，不可能同時提高，在實際應用中根據情況適當選擇。還有另一部分與光電成像器件有關的參數1. 掃描速率不同的掃描方式有不同的掃描速率要求。單元光機掃描方式的掃描速率由掃描機 ...

為20nm。物鏡（Olympus, MPLFLN 40X, NA=0.75）被用于聚焦激光，點的尺寸大約為1um。每個光譜的曝光時間為500ms，入射激光功率為2mW。拉曼光譜已經被廣泛用于研究二維材料的振動特性并且定量確定他們的厚度。圖1顯示了通過CVD的方法在SiO2襯底上合成了單層單疇四方三形狀的MoS2薄膜一個區域的拉曼光譜成像。此三方MoS2薄膜的尺寸為~30um。MoS2薄膜的拉曼光譜通過兩個主峰進行表征。一個被指認為E_2g^1模式（對應于在x-y層面Mo和S原子的振動模式），一個被指認為A_1g模式（對應于單胞中z軸方向兩個S原子的振動模式）。峰的精確位置對應于E_2g^1和A ...

描的壓電控制物鏡。對于高速的3D體積成像，使用SLM液晶空間光調制器可以將光束分割成不同的目標神經元，同時可激發多個3D位點的神經元，實現多焦點在不同平面中同時快速切換，比如使用Meadowlark的1024x1024空間光調制器可以在近紅外波段切換速度可以達到數百赫茲，在可見光波長實現1K Hz的幀率。同時也可用于實現光束復用和自適應光學，產生與散射組織或者光學元件共軛的波前，從而減少來自光學器件和樣品的光束畸變。圖3. Meadowlark純相位液晶空間光調制器生成的11x11點陣圖圖4. 使用SLM生成貝塞爾光束圖5. Lu, R., Sun, W., Liang, Y., Kerlin ...