數值孔徑 NA（上）光學系統（例如成像系統）的數值孔徑 (NA) 是其對入射光的角度接受能力的度量。 它是基于幾何光學定義的，因此是從光學設計計算得出的理論參數。 它不能直接測量，除非在孔徑相當大且衍射效應可以忽略不計的少數情況下。光學系統的數值孔徑光學系統的數值孔徑定義為：輸入光測介質的折射率，與基于幾何光學，可以輸入近系統的光線相對于光軸的最大角度的正弦值的乘積（based on ray optics）：最大入射角，是指光要可以通過整個光學系統，而不僅僅是通過一個入射孔。透鏡的數值孔徑一個簡單的例子是凸透鏡：圖 1：準直透鏡理論上可以接受來圓錐形光，圓錐的開口角度受透鏡尺寸的限制。邊界光線 ...

形成的內包層數值孔徑大，大大提高了激光二極管與光纖的耦合效率，實現KW級激光輸出，在大功率切割焊接以及激光打標等領域具有廣泛的應用；（3）光存儲領域的技術儲備，利用光子晶體光纖的超高非線性效應，可以實現光速減慢與光速控制，這為未來的光存儲與光交換奠定了技術基礎，也為全光通信提供了技術實現的新路徑。圖2.光子晶體光纖傳輸的特點結語：光子晶體光纖具有普通光纖所不具備的各種新穎特性，其在光器件領域應用遠遠不止這些，光子晶體光纖靈活而善變的新奇特性給科研工作者提供了廣闊的想象與創新空間，預示著微結構光纖將會在光通信、光器件、光傳感、先進激光等領域具有廣泛的應用前景。您可以通過我們的官方網站了解更多的產 ...

，最好使用高數值孔徑（NA）的水或油浸物鏡。然后沿向前方向收集光,將其重新聚焦到光電探測器上。確保收集效率，建議使用油浸物鏡。在本例中，使用的是60X 1.2 NA水浸物鏡（UPLSASP 60XW，Olympus）。一旦聚光器收集到光，然后將其重新聚焦到光學濾鏡之后的光電二極管上，以阻擋調制光束。然后，將來自光電二極管的信號發送到鎖相放大器上（取決于光電二極管的配置，可能需要前置放大器/跨阻放大器）。鎖相放大器將信號與本地振蕩器混合，然后將調制頻率的交流信號轉換為直流輸出。然后將其發送到數據采集系統以形成圖像。在此應用中，將Hamamatsu S3994-01與自制的跨阻放大器配對使用，以檢 ...

大）所決定的數值孔徑NA=0.47，如果纖芯材料選取折射率為1.58的聚苯乙烯，則包層可以采用聚甲基丙烯甲酯。這兩類塑料光纖中，聚苯乙烯瑞利散射較嚴重，損耗較大；相比較，纖芯為聚甲基丙烯甲酯材料，則損耗較低。塑料光纖的主要特性與優缺點塑料光纖在性能等方面主要具有如下突出的優點。（1）重量輕。光學塑料的比重1 g/cm3 左右（比重范圍一般在 0.83~1.50 g/cm3）,為玻璃比重的1/2-1/3。（2）柔軟、韌性好，具有良好的機械性能。直徑為1 mm的塑料光纖，按曲率半徑為6 mm做180°反復曲數百次，對光線毫無損害；即直徑達到2 mm，仍可以自由彎曲而不斷裂；且抗沖擊強度好。（3）不 ...

基本參數1.數值孔徑數值孔徑可反映光學系統能夠收集的光的角度范圍，數值孔徑表示物鏡焦面處收光角度的大小。它簡寫為NA，它由物鏡和待測樣品之間介質折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與光軸的夾角。由于數值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質進入另一種時，數值孔徑仍是一個常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數值孔徑的兩 ...

算激光光束的數值孔徑和Z小光斑尺寸。3.橢圓度。用于表征激光光束的圓形程度，是激光光束的一個重要參數。眾所周知，半導體激光器分為垂直腔面發射激光器和邊發射激光器，由于發光原理不同，光斑的長短軸的長度存在明顯差異，測量激光光斑的橢圓度，有助于判定激光光束質量是否符合使用要求。4.激光功率。激光能量反應激光的發光強度，在激光加工領域是表征激光加工能力大小的關鍵指標，光斑測量技術可以對光斑的能量分布進行測量和表征。圖1.光斑的特征參數圖2.激光光束空間傳輸光斑的測量結果2.透射率與反射率檢測技術當前針對不同的檢測對象，已經發展出了多種的透射率和反射率的檢測方法。但是這些測試方法大多數都是基于光譜分析 ...

明系統與不同數值孔徑的物鏡相匹配；調節光闌J1，可改變物面上的照明范圍。對比前后兩種照明方式，可以發現科勒照明可以是將光源換成光源加前置物鏡和光源光闌J1，將光源通過前置物鏡成像到J2，J1位于原臨界照明的光源位置。二、非透明標本的照明系統照明非透明物體最常用的方法是正向照明，把顯微鏡物鏡同時作為聚光鏡來使用，如下兩幅圖所示。可以看出，前者相當于臨界照明，后者相當于科勒照明。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

面。當視場和數值孔徑變大時，場曲和其它幾何像差會迅速增加。獲得均勻分辨率的大的平面像需要極度復雜的光學設計，實現起來很困難。采用曲面像面設計策略，可以極大的減小如場曲這樣的幾何像差。如圖1a，設計一個14片的物鏡(直徑161mm，長280mm，0.35NA ，使用Zemax設計)，成半徑為1.9m的凹面中間像面以與場曲適配。如此大的半徑的曲面，便于下一步的子視場分割及并行采集。（2）子視場分割，并行采集。將凹面視場分成35個子視場，用35個中繼鏡頭組并行采集，每個子視場的主光線垂直于中間像面，相鄰子視場重疊率為3.6%，如圖1a。（3）校準和裝配。采取快速計算在環(computation-in ...

只能分辨由其數值孔徑(NA)定義的衍射極限的物體。解卷積成像目前以z少的介質特征（單次 PSF 測量）從散斑圖樣獲得非常好的分辨率圖像。但是，每個測量的 PSF 僅對測量時的散射特性有效；因此，解卷積方法對于靜態散射介質很有效，但它不能實際用于動態散射介質。實際應用需要通過散射介質進行非侵入性成像，其在沒有任何散射介質測量的情況下恢復圖像。擴散光學層析成像(diffuse optical tomography)和飛行時間成像是可能的解決方案，然而，其分辨率比光學衍射極限低幾個數量級。由于薄散射介質的平移不變散斑型PSF，可以通過相位復原算法從散斑圖樣中非侵入性地重建樣品的二維圖像甚至三維圖像。 ...

孔徑和成像的數值孔徑的乘積給出的成像系統的基礎擴展量（underpinning étendue）必須與單像素探測器的擴展量匹配，這意味著探測器孔徑為幾毫米。像素檢測器必須足夠快以測量圖案掩模變化時的信號，足夠大以收集透射光，并且足夠穩定和靈敏以測量透射強度的細微變化。單像素成像的應用和未來潛能（1）單像素相機適用于沒有可用的二維陣列探測器，或者二維陣列探測器非常昂貴的場景。如，對甲烷氣體的探測。甲烷氣體的吸收峰在1.65um，此波段的相機價位不菲。圖4為可見光相機和單像素甲烷實時成像雙模態融合圖像，用于測量甲烷泄露情況。原則上，DMD可以從紫外到大部分的紅外線施加掩模(mask)。即單像素相機 ...