，是由物鏡的數值孔徑的限制光圈的平面與物鏡的后焦平面共軛，也稱為物鏡的衍射平面或瞳孔。通過使用內置的、可調焦的伯特蘭透鏡或用輔助望遠鏡代替目鏡，可以在顯微鏡的所謂conconscopical圖像中看到瞳孔。當分析儀，偏振器和補償器交叉zui大消光時，衍射圖像的特征是十字形消光區(圖1，插圖)，這是由于在寬視場顯微鏡中使用會聚光束這一事實。所有不位于沿偏振面或垂直于偏振面中心入射面的光束都不能被熄滅，因為它們在透鏡陡峭的光學界面處由于p和s分量的差透射而以橢圓和旋轉偏振狀態反射。這種去極化產生了四個明亮的象限，由十字分隔。為了獲得zui佳的克爾對比度條件，通過正確定位光圈光圈，應將照明限制在co ...
小決定。采用數值孔徑為1.3的100倍油浸物鏡，得到的激光光斑尺寸為0.8μm。如果在聚焦到樣品上之前，首先通過光束膨脹增大光束直徑以完全填滿物鏡孔徑，則聚焦光斑尺寸為0.16μm。圖1.a激光掃描克爾顯微鏡原理。光的偏振面由e矢量表示。圖b顯示了從頂部的透視圖，以說明兩束光離開偏振分束器的正交偏振方向。c平面內和平面外磁化分量與k矢量方向的關系對比。反射光被同一個物鏡收集，并通過一個可旋轉的四分之一波片來補償橢圓度，zui后進入湯姆遜偏振分光器。為了zui大限度地提高靈敏度，分離器設置在45?的入射(未干擾)偏振。分路器提供兩束正交偏振方向的光束(圖1b)，擊中一對象限光電二極管。每一對相對 ...
。測量了不同數值孔徑(NAs)和芯徑，但錐度角(ψ)近似為~4°的光纖的集合場ξT(x,y)(圖1c)。我們發現沿錐度的光敏區域，即收集長度L，隨著光纖NA的增大和ψ的減小而增大(補充圖1a)。因此，錐形光纖的采集長度是可以定制的通過修改光纖NA和錐度角ψ，從幾百微米提高到約2 mm。這一發現揭示了錐形光纖和扁平切割光纖的收集特性的重要差異，因為對于扁平切割，收集深度基本上不依賴于NA21。我們比較了錐形光纖和扁平切割的采集字段，NA分別為0.66(圖1d)和0.39(補充圖1b)。錐形光纖的光學主動表面沿波導軸線延伸，導致沿錐度方向相對均勻的收集。從集合字段ξF(x,y)中可以看出，扁平切割 ...
100倍物鏡數值孔徑NA0.8，工作距 離約3.4mm；同時配備了面內及垂直兩個方向的磁場，其中，面內磁場zui大值 0.8T，垂直磁場zui大值0.5T，且兩個方向上的磁場可以同時施加；并且能夠施加微秒、毫秒級別脈寬的幅值zui大為60mT的垂直于樣品方向的磁場脈沖。如果您對磁學測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-150.html更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加 ...
描儀③光導的數值孔徑④光通量積決定了光學檢測系統有效利用光源輸出的能力。當光源的光通量積與光學系統的光通量積緊密匹配時，可以獲得zui佳性能。sr=球面弧度。針對光驅動生物技術以及工業應用，優化光源的選擇性需要全面考慮儀器的光譜、空間和時間要求，這些正是需要照明光源來支持的。通常一種技術盡可以滿足其中的部分要求，所以zui佳策略即是混合多種技術來滿足全部需求。復雜的光引擎可以提供這樣一種集成的方法來混合光源，并克服任何給定技術的基本限制，例如，在熒光分析中，LED在500-600nm的光中由于臭名昭著的“綠色間隙”功率和亮度往往無法滿足；或者相對于毫秒級的切換時間，任何弧光燈的開/關不穩定性； ...
鏡中，通過高數值孔徑的高放大倍數物鏡在樣品平面上提供1-10W/mm2。圖5. 為MERFISH多路單分子成像優化的CELESTA激光光引擎輸出光譜。顯然，對于那些超出簡單光譜分辨能力的高并行熒光標記生物分析，可以通過精心選擇熒光團、光學濾光片、精細調節激發照明和智能算法來實現。巧妙的標記策略，如分子條形碼，也可以應用于廣泛的生物樣本，以增強來自高度復雜組織標本的生物分子信息的光譜分辨和空間分布。在此，我們講述了一種大規模并行單分子成像技術，MERFISH，利用重復標記協議來max化單細胞中數十萬個RNA靶標的拷貝數量和空間分布信息。檢索大量數據集的技術和機會對于當今豐富的基因組和轉錄組信息生 ...
相對于套管的數值孔徑分別為 0.06 和 0.22。纖芯折射率為 1.45124，輸入光纖包層和輸出光纖纖芯折射率均為1.45，玻璃套管和輸出光纖包層折射率設定為相同的 1.43321。在輸入光纖束拉錐區域中，錐區長度為 15mm，錐腰長度為 5mm。光場的入射波長為 1.08 μm。在光纖激光器中，常見的激光模式為LP01,LP02和LP11。因此，分別針對100%LP01模、80%LP01+20%LP02模式和80%LP01+20%LP11模式三種情況進行仿真。圖2是入射模式分別為80%LP01+20%LP02和 80%LP01+20%LP11情況下的光纖內光束質量。可以看到80%LP01 ...
利用0.56數值孔徑(NA)的非球面透鏡將泵浦脈沖和探頭脈沖耦合到QCL波導中。當泵浦脈沖被阻斷時，我們觀察到隨著QCL偏置的增加，探針透射率顯著增強。因此，我們證實了泵浦脈沖和探針脈沖有效地耦合到QCL有源區域。透射探頭由另一個非球面透鏡準直，然后聚焦到汞鎘碲化(MCT)探測器，并使用鎖定放大器記錄。檢測器前采用高消光帶通和長通濾波器，確保發射探針和可能殘留的泵浦被光譜隔離。由于非球面透鏡的NA較大，未耦合到QCL波導中的雜散光未被檢測到。圖1首先，我們測量了1.38 um泵浦脈沖調制的中紅外探測脈沖的透射率。圖2顯示了中紅外探頭透射率隨泵浦脈沖和探頭脈沖之間延遲的減小和恢復。分別測量泵在T ...
能允許測量高數值孔徑光束(Up to NA:0.95)，而無需任何中繼光學器件。這一獨特的優勢簡化了測量設置。在單次拍攝中，同時測量波前誤差 （WFE）和調制傳遞函數 （MTF）。物鏡、子組件和zui終組件的鑒定是完整且易于實施的。事實上，SID4波前傳感器只需放置在聚焦后幾毫米處的發散光束中。測量后，借助 Phasics 軟件模塊 DesignPro，波前測量可以與理論 Zemax 模擬進行比較。1.2 復雜光學系統對準/計量參考球體或顯微鏡物鏡可以很容易地放置或擰到R-Cube模塊的出口處。在此配置中，點源創建一個發散光束，該發散光束注入被測系統中。實時波前顯示允許監控和優化光學對準。1. ...
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