。這已經在高數值孔徑顯微鏡系統、定位顯微鏡中實現，并用于提高STED激光聚焦的質量。三、PSF應用對液晶空間光調制器的要求1.光利用率對于這個應用來說，SLM將光學損失降到最低是很重要的。PSF工程使用SLM來操縱顯微鏡發射路徑上的波前。在不增加損失的情況下，熒光成像中缺乏信號。使用具有高填充系數的SLM可以最大限度地減少衍射的損失。Meadowlark公司能提供標速版95.6%的空間光調制器，分辨率達1920x1200，高刷新率版像素1024x1024，填充因子97.2%和dielectric mirror coated版本（100%填充率）。鍍介電膜版本的SLM反射率可以做到100%，一級 ...

中紅外激光治療傳輸接頭設計Refer：Anwer, Atif & Ali, Syed Saad & Meriaudeau, Fabrice. (2016). Underwater online 3D mapping and scene reconstruction using low cost kinect RGB-D sensor. 1-6. 10.1109/ICIAS.2016.7824132.上圖是水分子在10nm-10mm波段間的吸收峰圖。從該圖中可以看到，近紅外到中紅外波段，在3um附近，水分子對于光能量有強烈的吸收，這可能和水分子的振轉結構有關系。借助3um波段的水 ...

極限(使用高數值孔徑物鏡的激發波長的大約一半)決定的。因此，在現代微拉曼裝置中，當使用可見范圍內的較短激發波長時，可以實現的較小探測尺寸約為200 nm。然而一些因素，如非理想光學通常導致SR接近半微米或更高。一般來說，有幾種方法可以用來增強拉曼信號。直接的方法是將激發波長調諧為被探測材料的一個光學躍遷能(主要是光學帶隙)，也被稱為共振拉曼散射(RRS)。在那里，由于強光學吸收，拉曼散射信號可以增強幾個(通常是兩個)數量級。此外，由于振動和電子運動的相互作用改變了拉曼選擇規則，可能會出現新的聲子模式，而這些模式在非共振拉曼光譜中是不存在的。有趣的是，由于強烈的激子效應，RRS在二維半導體中起著 ...

400μm、數值孔徑為0.22的光纖耦合，通過調節LD的溫度獲得LD的中心輸出波長。來自LD的泵浦激光通過準直和聚焦透鏡重新聚焦在激光晶體的兩個端面上，準直和聚焦透鏡的焦距分別為35 mm（準直透鏡）和75 mm（聚焦透鏡）。泵浦點（直徑 857.1 μm）放置在 Tm,Ho:YAP 晶體的輸入表面。在1.9–2.2 μm 處涂有30%（5%、7%、10%、20%、25%、30% 和 35%）透射率的平面鏡是激光器的輸出耦合器 (OC)。曲率半徑為 300 mm 的平凹鏡 (M2) 在 790-798 nm 處鍍有高透射率 (T > 98.0%) 鍍膜，兩面鍍膜為 1.9-2.2 μm凹 ...

與入瞳直徑或數值孔徑有關，受像差影響很小，所以分辨率不適宜用來評價高質量的小像差系統的像差。對于大像差系統，分辨率作為的像質指標有時也不甚適宜。因為像差主要導致能量分散，直接影響線條的清晰度，對分辨率的影響則并不顯著。因分辨率與成像清晰度之間并無必然的聯系。此外，實際檢驗條件常與瑞利原始條件不符，使瑞利規定的分辨率不能很好地反映光學系統的質量。首先，各種光能接收器分辨亮度對比度的能力有差別，如人眼在照度良好、界線清楚的情況下能分辨1∶0.95的亮度差別；其次，瑞利的規定是對兩個相等亮度的自身發光點而言的，并且除兩個發光點外是沒有背景亮度的，這也往往與實際情況不符。所以分辨率是一個不很確定的量， ...

IRF物鏡的數值孔徑都比較大，會有比較好的光子收集效率。（7）EMCCD或sCMOS相機。相機要在可見光范圍內有較高的量子效率、較高的幀速、較低的噪聲。圖2.PALM成像效果蛋白的激活和漂白通常需要多種窄線寬激光器。法國Oxxius激光器生產廠商則提供了這樣的合束激光器解決方案，專門為生物視覺領域設計。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設備安裝，培訓， ...

，可以使用高數值孔徑（NA）的水浸或油浸物鏡。然后，光在前向被收集并重新聚焦到光電探測器上。為了確保收集效率，建議使用油浸式物鏡。在本案例中，使用了一個60X 1.2 NA的水浸式物鏡（UPLSASP 60XW，奧林巴斯）。一旦光線被聚光器收集，在經過光學過濾器阻擋調制光束后，它就被重新聚焦到光電二極管上。來自光電二極管的信號然后被送到鎖相放大器（根據光電二極管的配置，可能需要一個前置放大器/跨阻抗放大器）。鎖相放大器將信號與本地振蕩器混合，并將調制頻率的交流信號轉換為直流輸出。然后，它被送到數據采集系統，形成圖像。在這個應用中，Hamamatsu S3994-01與一個自制的跨阻抗放大器配對 ...

的光學參數是數值孔徑和倍率，它影響系統的分辨率、像面照度和成像質量。數值孔徑定義為顯微物鏡物方介質的折射率 n 和物方孔徑角正弦之乘積，用符號 NA來表示，即(1) 顯微物鏡的分辨率δ顯微物鏡的分辨率是以它能夠分辨開兩點的較小距離δ來表示的，計算公式為：當被觀察體本身不發光，需要其他照明光源時，隨照明條件的不同，計算公式將有所變化。根據阿貝的研究，對物體進行斜人射照明時，較小分辨率為：由以上公式可見，對于一定波長的單色光，在像差校正良好的情況下，顯微鏡的分辨率完全曲物鏡的數值孔徑決定。數值孔徑越大，分辨率越高。當物方介質為空氣時，物鏡較大的數值孔徑為 1，一般只有 0.9 左右。而在物體和物鏡 ...

率和0.55數值孔徑(NA)的保偏尼康LU-Plan EL WD物鏡聚焦。這允許一個≈10毫米的高工作距離，這是必要的，由于空間限制，第二個相等的物鏡使光再次平行。在法拉第幾何中，第二個物鏡被放置在樣品的后面。反射光的偏振變化通常低于0.1?，因此需要高靈敏度的檢測機制。這是通過平衡光橋檢測，其中包括一個沃拉斯頓棱鏡和兩個光電二極管。這兩個信號進一步數字化，并與鎖相放大器相減。在極面和法拉第幾何中，磁場是由一個圍繞物鏡的線圈提供的。每個極面鞋上都有一個小孔，可以透射聚焦的光。它們對樣品上激光光斑周圍200 μm范圍內的面外場強的影響約為1%，因此對于我們的目的可以忽略不計。由于在目標位置的磁場 ...

倍率為60，數值孔徑為0.70，工作距離約為2.5 mm。為了在切割邊緣平面上獲得盡可能小的激光光斑直徑，必須確保顯微鏡物鏡的整個孔徑均勻照射。因此，光束在離開二極管激光器后用望遠鏡加寬。樣品上的光強可以借助中性密度濾光輪來控制。測量時使用的探測激光功率約為10μW。激光在到達樣品之前被格蘭-湯普森棱鏡線偏振。光從樣品表面反射后，偏振面旋轉克爾角θK，用沃拉斯頓棱鏡將反射光分成兩束正交偏振光束，用差分放大器測量相應的光強差來檢測。該差分信號與克爾角成正比，因此也與砷化鎵導帶中的自旋極化成正比。鐵磁觸點的磁化以及GaAs中的自旋系綜可以用兩個電磁鐵來操縱，這兩個電磁鐵位于低溫恒溫器外部，樣品位于 ...