與軸上點相同孔徑角的光束成像時，光束邊緣部分的光線總離理想光路較遠(yuǎn)，難以校正像差，所以可以通過減小離孔闌最遠(yuǎn)的透鏡的直徑，即增大漸暈光闌，來攔截這些影響像質(zhì)的有害光線。二、在Zemax中設(shè)置漸暈系數(shù)Zemax是通過VCX、VCY系數(shù)來縮放光瞳，并且通過VDX、VDY系數(shù)來平移光瞳。縮放加平移，從而把原來的無漸暈的通光區(qū)域變換擬合到實際的通光的區(qū)域。即Px’ = VDX + Px(1- VCX)以及Py’ = VDY + Py(1- VCY)由于Zemax是使用高斯求積法的采樣算法來計算系統(tǒng)的MTF，在Zemax中設(shè)置漸暈可以把消除實際系統(tǒng)中被漸暈光闌阻攔的非有效光線對最終計算結(jié)果的影響，這對于 ...

像光纖的數(shù)值孔徑角，導(dǎo)致被攔光，使軸外物點的像比軸上物點的像要暗，這是不能允許的。所以，為了軸上物點和軸外物點的全部成像光束都能進(jìn)入傳像光纖束傳播，應(yīng)當(dāng)把成像物鏡設(shè)計成像方遠(yuǎn)心光路。同理，后置光學(xué)系統(tǒng)應(yīng)該設(shè)計成物方遠(yuǎn)心光路，如下圖所示，由于一根光纖只能傳遞一個像元，所以為了達(dá)到傳像的目的，必須將大量的單根光纖排列在一起，并在光纖之間以低折射率的包層隔離以防止發(fā)生串光。根據(jù)電磁場理論，光在界面上發(fā)生全反射的時候，仍然有進(jìn)入第二種介質(zhì)的波，稱為消逝波。消逝波的透入深度與入射光的入射角，波長及偏振等因素都有關(guān)系，所以光纖束中的每根光纖的包層厚度必須大于消逝波的透入深度。這種物鏡-光纖束-目鏡組合系統(tǒng) ...

是由于光束的孔徑角增大而引起的。所以，大孔徑系統(tǒng)只允許有足夠小的球差。同時由此還可看出，球差必然是U1或h1的函數(shù)。盡管它們之間的關(guān)系難以用顯函數(shù)形式表示出來，但由于光束的軸對稱性質(zhì)，可以簡單地把球差表示成U1或h1的冪級數(shù)。考慮到當(dāng)U1或h1變號時球差不變，以及當(dāng)U1或h1為零時球差為零，可寫出以下兩個表達(dá)式：同理并結(jié)合上述軸向球差的公式考慮，得垂軸球差為展開式中的第一項稱為初級球差（primary spherical aberratiom），此后各項分別稱為二級球差、三級球差等。二級以上的球差統(tǒng)稱為高級球差。 ...

即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級球差公式則可以從初級球差的一般表達(dá)式來得到，可見，平行平板恒產(chǎn)生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)中，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5，二塊轉(zhuǎn)像棱鏡相當(dāng)于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統(tǒng)的初級球差和實際球差分別為0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡系統(tǒng)的球差容限假設(shè)為0.0272，所以物鏡必須保留-0.33的負(fù)球差來進(jìn)行補(bǔ)償。當(dāng)平行平板置于非平行光束中時，除了產(chǎn)生球差以外，還將產(chǎn)生位置色差。由于平板對光線的折射具有方向不變的性質(zhì) ...

(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質(zhì)的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達(dá)1.56）。θ則是光進(jìn)出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與光軸的夾角。由于數(shù)值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質(zhì)進(jìn)入另一種時，數(shù)值孔徑仍是一個常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數(shù)值孔徑的兩倍（在近軸近似的條件下）。數(shù)值孔徑是相對于物或像上的特定一點而言的，因此其大小也會隨著該點的移動而改變。在顯微學(xué)領(lǐng)域，如不特加注明，數(shù)值孔徑一般是針對 ...

角U稱為物方孔徑角；由出瞳邊緣射至軸上物點的光線與光軸U^'稱為像方孔徑角。過入瞳中心的光線稱為主光線，由于共軛關(guān)系，主光線也通過孔闌和出瞳的中心。主光線是物面上各點成像光束的中心光線，它們構(gòu)成了以入瞳中心為頂點的同心光束，這一光束的立體角決定了光學(xué)系統(tǒng)的成像范圍。同時，過入瞳邊緣的光線也必過孔闌的邊緣和出瞳的邊緣。相關(guān)文獻(xiàn)：《幾何光學(xué) 像差 光學(xué)設(shè)計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

差，并且對應(yīng)孔徑角球差相等，二者具有相同的光束結(jié)構(gòu)，如下圖所示。這時所要滿足的條件稱等暈條件(aplanatic condition)。即若OSC=0,表示系統(tǒng)滿足等暈條件,OSC 稱為正弦差。當(dāng)軸上點由于球差而不完善成像時，滿足此條件可使垂軸小面積等暈成像。從以上公式可見,為計算正弦差以判斷近軸點的像質(zhì)，只需利用軸上點的光線計算結(jié)果,外加一條第二近軸光線的計算即可達(dá)到目的。為使正弦差的公式表示得更明確、簡潔和便于計算，將l'=L-δL'代入，并且一般總?cè)=sinU，忽略高次小量(即取sin U'=u'和L’=l后，上述公式可化為當(dāng)物體位于無窮遠(yuǎn)時，按公式ls ...

一樣的缺陷，孔徑角小，導(dǎo)致耦合效率低，另外晶體偏振棱鏡的抗損傷閾值低，不適合用在高功率密度情況下；由于分光鏡的出射光束不是相互垂直，且棱鏡底角范圍有一定限制，所以調(diào)節(jié)難度較大。而薄膜干涉型偏振分束鏡有更多的優(yōu)點，例如安裝調(diào)整更方便，增透膜的效率更高，只需要保證入射的兩束光具有相互垂直的偏振方向就能達(dá)到較好的合束效果。耦合所用的激光器一般是相同的芯片，在合成過程中需要將其中一束改變偏振方向，采用的是半波片，一種相位延遲器。當(dāng)光經(jīng)過半波片以后，引入了π的奇數(shù)倍相位延遲，出射光振動方向發(fā)生了改變，仍然是線偏振光。當(dāng)入射的線偏振光的振動方向與半波片的主軸方向成45°時，激光的偏振方向轉(zhuǎn)動90°，與原來 ...

聚光鏡的像方孔徑角必須與物鏡的物方孔徑角相匹配，為此，可以在聚光鏡的物方焦面上或附近設(shè)置可變光闌。于是照明系統(tǒng)的出瞳正好與物鏡的入瞳大致重合。臨界照明的缺點是當(dāng)光源的亮度不均勻或呈現(xiàn)明顯的燈絲結(jié)構(gòu)時，將會反映到物面上而影響觀察效果。2.科勒照明（Kohler illumination）這是一種把光源像成在物鏡入瞳面上的照明方法。它沒有臨界照明的那種缺點，整個系統(tǒng)如下圖所示。圖中的虛線是從光源到物鏡孔闌的一對共軛關(guān)系，雙點劃線是從光源光闌J1到物面再到像面的另一對共軛關(guān)系，光源發(fā)出的光先經(jīng)一個前置透鏡L成像于聚光鏡前的可變光闌J2上，聚光鏡再將此光源像成在物鏡的入瞳面上。在前置透鏡后緊靠透鏡處設(shè) ...

斑直徑，系統(tǒng)孔徑角越大，焦斑尺寸越小，功率密度越高。另一方面，當(dāng)入射束腰位于透鏡物方焦面時，即x1=0，由式6得x2=0,Z2= -f^'，如上右圖所示。出射光束束腰也位于后焦面上。由式5得于是為極大值。可見，入射光束的束腰距離透鏡焦點越近，出射光束的光斑直徑越大。與前面比較可以知道，入射光束的束腰在無窮遠(yuǎn)或位于透鏡的前焦點時，出射光束的束腰均位于像方焦點處，但光斑直徑不同，前者為極小，后者為極大，即后者出射光束的遠(yuǎn)場發(fā)散角為極小，而且據(jù)此，透鏡的焦距f'越長，入射光束束腰ω01越小，則θ'越小，且當(dāng) ZR1 ? f'時，可使θ'小到可以忽略的程度。因此 ...