線，即為子午彗差Kt'。同理,弧矢光束中與上、下子午光線孔徑相同的前后光線，由于對稱于輔軸，其折射光線必相交于輔軸上，以 BQ 表示該對光線，則其與輔軸的交點S就是該對孔弧矢光線的交點。它也偏離于主光線，從而產生了弧矢彗差Ks'。子午光線交點T與弧矢光線交點S間的沿軸偏離稱為像散Δx'，而這二點相對于高斯像面的沿軸偏離表征了子午像面和弧矢像面的彎曲程度，分別稱為子午像面彎曲Xt’和弧矢像面彎曲Xs’,也叫場曲。由于該像散和場曲都是對寬光束而言的，稱之為寬光束像散和寬光束場曲。圍繞著主光線的細光束雖無球差，且均會聚于主光線上而無彗差，但子午細光束的聚焦點T0和弧矢細光束的 ...

成像將會產生彗差(coma）。由之前的像差概述技術文章中可知，彗差是一種描述軸外點光束關于主光線失對稱的像差,應分別對子午光束和孤矢光束求取。對于單個球面,彗差一方面是球差引起的,球差越大,彗差也會越大；另一方面,折射球面產生的彗差還與光闌位置、即主光線的入射角ip有關。如果光闌位于球心，相當于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產生彗差。實際上,光學系統的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示為對于弧矢彗差,因 ...

一張講過的的彗差,只是表征光束失對稱的一種像差，并且是對寬光束而言的。除此以外,還有一種描述光束失對稱的像差。隨著視場的增大,遠離光軸的物點，即使在沿主光線周圍的細光束范圍內,也會明顯地表現出失對稱性質。與此細光束對應的波面也非旋轉對稱，而是在不同方向上有不同的曲率。數學上可以證明，一個微小的非軸對稱曲面元，其曲率是隨方向的變化而漸變的,但存在二條曲率分別為最大和最小的相互垂直的主截線。在光學系統中，這二條主截線正好與子午方向和孤矢方向相對應。這樣,使得子午細光束和弧矢細光束，雖因很細而能各自會聚于主光線上，但前者的會聚點 Bt'（子午像點)和后者的會聚點 Bs'，（弧矢像點） ...

yp’，當無彗差時，主光線即為成像光束的中心光線，因而yp’表征實際像高。它與理想像高y0’之差稱為線畸變，即常用 相對于理想像高的百分比來表示嗬變，稱相對畸變，即如果將實際放大率yp’/y記為β’,上述公式可以化為式中β為理想放大率。可見,實際放大率β’與理想放大率β之差與β之比即為該視場的相對畸變。對于大視場系統,與其他軸外像差一樣,需對若千個視場計算畸變,然后以視場為縱坐標,畸變為橫坐標畫出畸變曲線。有畸變或畸變很大的光學系統,若對等間距的同心圓物面成像,將得到非等間距的同圓。若物面為如下圖(a)所示的正方形網格,我們可以很容易的分析得出，由正畸變的光學系統成的像呈枕形，如圖（b)；由負 ...

于改變球差和彗差（用整體彎曲方法）；遠離光闌位置的透鏡或透鏡組，主要用來改變像散、畸變和倍率色差。在像面或像面附近的場鏡可以用來校正像面彎曲。八、對于對稱型結構的光學系統，可以選擇成對的對稱參數進行修改。作對稱性變化以改變軸向像差，作非對稱性變化以改變垂軸像差。九、利用膠合面改變色差或其他像差，并在必要時調換玻璃。可以在原膠合透鏡中更換等折射率不等色散的玻璃，也可在適當的單塊透鏡中加人一個等折射率不等色散的膠合面。膠合面還可用來校正其他像差，尤其是高ji像差。此時,膠合面二邊應有適當的折射率差，可根據像差的校正需要，使它起會聚或發散作用，半徑也可正可負，從而在像差校正方面得到很大的靈活性。同時 ...

差（如球差或彗差），因為像差階越低，對光束的影響越強。因此，數千個相位測量點足以分析光束波前并隨后補償低階像差，這是 Shack-Hartmann 波前傳感器 (SHWFS) 所允許的，主要用于自適應光學。波前傳感器 (WFS) 的主要功能是對給定平面中的相位進行采樣，該平面通常對應于放置傳感器的平面：與數字全息術不同，無需使用參考臂。當然，可以將 WFS 平面與給定的物平面光學共軛。對于相位顯微鏡，放置在物平面中的樣品引入的相移可以由 WFS 直接測量，允許定量相移成像，其中 WFS 分辨率和測量點數現在成為目前排除使用的關鍵因素Shack-Hartmann 傳感器，分辨率有限。已經提出了數 ...

面畸變與光闌彗差間應滿足下列關系：據此，傅里葉變換透鏡為滿足式1，當主光線滿足正弦條件的時候，必存在物面畸變。當滿足無畸變的共線成像關系時，常規光學系統主面是平面，譜面上無畸變的理想像高，而傅里葉變換透鏡要求像高，相當于主面是一個以焦點為中心的球面。傅里葉變換透鏡的畸變為因此，以常規光學系統作為傅氏變換透鏡時，Z大譜面范圍由譜點位置的非線性誤差所限制。傅氏變換透鏡一般能對物面校正球差、彗差、像散、場曲，整個視場內像質達到衍射極限，且對光闌位置校正球差、彗差。若傅氏變換透鏡需供多個波長同時工作,則應按常規方案校正色差。若在一定時間內只供某一特定波長工作，則應保留較大的負軸向色差，如下圖4所示，以 ...

、色差和近軸彗差，使最大波像差不大于 1/4 波長，符合瑞利判斷的要求。對于球差,我們若想得到容限計算式。有二種情況：1.當系統僅有初級球差時，其所產過的最大波像差(經 離焦后)由以下公式來決定。令其小于或等于 1/4 波長，即可得邊光球差的容限公式為上式的嚴格表示應為2.當系統同時具有初級和二級球差時，在對邊光校正好球差后,0.707 帶的光線具有最大的剩余球差。作 的軸向離焦后，系統的最大波像差由以下公式來決定，令其小于等 手1/4波長，即可得 時的帶光球差容限為或實際上，邊光的球差未必正好校正到零，需控制在焦深范圍內。故此時邊光球差的容限為1倍焦深。類似于球差，其他像差的容限為：有時，正 ...

是倍率色差、彗差和像散的校正。一、惠更斯目鏡惠更斯目鏡是觀察用生物品微鏡中普遍應用的目鏡，由二塊平面朝向眼睛的平凸透鏡相隔一定距離組成，如下圖1所示。朝向物鏡的那塊透鏡叫場鏡，朝向眼睛的那塊透鏡叫接目鏡。場鏡的作用是使由物鏡射來的軸外光束折向接目鏡，以減小接目鏡的口徑，也有利于軸外像差的校正。圖1通常惠更斯目鏡的二塊透鏡采用同種玻璃，按校正倍率色差的要求，有，其中場鏡的焦距，總大于間隔d，因此其物方焦點位于二透鏡之間，應在此位登設置視場光闌。由于此視闌只通過接目鏡被眼睛所觀察，不能在其上設置分劃板，故此種目鏡不宜在量測顯微鏡中應用。惠更斯目鏡的鏡目距約為焦距的1/3，因此其焦距不能小于15mm ...

圖像的像散和彗差。彗差是一種離軸光學像差，會導致圖像模糊并具有類似彗星的尾巴。慧差與F 數成反比，并隨著離軸角的增加而增加。在光譜儀中，慧差經常表現為線的曲率。散光矯正：柱面鏡與環形鏡。從球面鏡反射的離軸光在 2 個正交平面（矢狀面和子午面）上具有不同的焦點。結果，入口狹縫中的一點變成成像平面中的一條線——這就是像散。像散會導致約70% 的光損失- 它只是無法到達探測器的敏感區域。矯正散光可以顯著增加光收集。柱面鏡或環形鏡均可用于矯正散光。柱面透鏡是需要放置在傳感器前面的附加元件。環形鏡只是取代了球面鏡——沒有額外的 元件。正如我們之前討論的，在迷你光譜儀（40mm 工作臺）中，像差與慧差相結 ...