體，引起材料折射率的變化。這種折射率的變化使穿過材料的光發生偏轉。通過應用時變聲波，偏轉角度可以迅速改變，允許快速和精確的掃描激光束。AOD可用于掃描x和y軸的激光束，包括任意感興趣的路徑，可以提供樣品的高速，高分辨率的掃描。這可以顯著提高共聚焦和多光子顯微鏡的成像深度和速度，使實時捕獲代謝過程和其他動態過程成為可能。此外，AOD可用于調制激光束的強度，從而可以在光柵掃描期間執行消光，這有助于進一步提高分辨率。在聲光偏轉器中，壓電換能器在材料中產生布拉格光柵。光闌只允許經過衍射的光束通過。由G&H提供。綜上所述，聲光和其他有源光子元件集成到顯微鏡中的zui新發展開始解決共聚焦和多光子顯 ...

邊緣、邊界和折射率梯度。暗場照明的理想候選對象包括微小的水生生物、硅藻、小昆蟲、骨、纖維、頭發、未染色的細菌、酵母、組織培養細胞和原生動物。適合暗場觀察的非生物標本則包括礦物和化學晶體、膠體顆粒、粉塵計數標本、以及包含細小夾雜物、孔隙率差異或折射率梯度的聚合物和陶瓷薄片。使用暗場顯微觀察存在哪些挑戰？在制備用于暗場顯微觀察的標本時必須特別當心，原因是位于焦平面上方和下方的特征會散射光線并導致圖像質量下降。載玻片的清潔度是影響成像的重要因素，在暗場照明中，由于細微碎屑均會被照亮，并且讓你無法看清想要觀察的部分，因此其重要性更甚。暗場顯微鏡與高光譜成像相結合，為研究組織、活細胞或溶液中的納米材料提 ...

面。當前片的折射率滿足1≥1.5時，阿米西型物鏡能達到的數值孔徑0.65，相應的倍率為40。圖34）阿貝浸液物鏡 數值孔徑大于0.90時，采用干物鏡已不合適，通常都用浸液物鏡。阿貝浸液物鏡的結構如下圖4所示，相當于在阿米西物鏡的前片與中組之間加一彎月形正透鏡，其數值孔徑可達1.25~1.35，用高折射率的浸液時可達1.5，相應的倍率為100。浸液物鏡的第1塊透鏡是超半球的，應選用折射率與浸液相同或略高的玻璃。這樣第1面通常是平面，不產生像差；第二面是齊明面，也不產生像差。物鏡的第三面應在平面和大的負球面之間選取，第四面為齊明面。圖4設計阿米西物鏡和阿貝浸液物鏡時，由于數值孔徑大，一定要把蓋玻片 ...

其中，μ為雙折射率，d為波片的厚度。若在一定波長帶寬范圍內，忽略μ隨波長的變化，便可推算出波片在該帶寬范圍內不同波長處的延遲值：其中，為取光強zui小值時的對應波長，λ為所求延遲的波長。2.誤差分析這里主要分析λ／2波片測量誤差，因此主要分析各測量參量對光譜曲線中zui小值位置的影響。(1)角度取值對測量的影響：由之前的公式可見，Ω及θ的取值并不影響zui小值的位置，但二者的取值對光強讀數有一定的影響。由第二個公式對Ω及θ求偏導數得：注意到，Ω=45°及θ=0°時，可見此時兩角度對光強的影響zui小。(2)偏振器消光比的影響：以a表示偏振器的消光比，當θ=0°時，系統的透過光強可以近似表示為由 ...

Hz時的群組折射率ng=3.109±0.010。所述誤差對應于擬合的1σ誤差。兩個值都與窗口的機械厚度公差和文獻報道的群組折射率相符。此外，自洽擬合結果幾乎沒有不確定性，證實了沒有藍寶石窗口的原始THz時間跟蹤中在約600 ps光延遲處的偽影來自于THz波形在THz自由空間路徑上的接收器和發射器器件上的反射。表1：將藍寶石窗口插入自由空間THz光束路徑中導致THz波形光延遲的貢獻。ng表示藍寶石在其c軸上的群折射率，L表示窗口的物理厚度，c表示真空光速。圖8：測量2mm的C切割藍寶石窗口的物理厚度和群組折射率。窗口相對于紅外干涉圖和空氣間隙的波紋反射提供了THz波形的光延遲（見示意圖）。強反射 ...

腔長L與介質折射率n決定，使用外加電壓調控壓電陶瓷制動器(PZT)的方法就可以實現對frep的鎖定。相比之下，鎖定fceo則更為困難，常見的方法是通過f-2f自參考過程，生成超連續譜將光譜展寬至至少一個倍頻程，然后將低頻倍頻后與高頻拍頻測得fceo后接入鎖相環反饋器件進行鎖定。雖然工作頻率接近100MHz重復頻率的光頻梳正在成為一種成熟的技術，但重復頻率為GHz的梳子仍然存在著大量挑戰。首先，傳統的激光器架構很難構建低噪聲且重復頻率>0.5GHz的諧振結構，而MENHIR-1550飛秒激光器是一種在100MHz至5GHz的重復頻率下產生超低噪聲鎖模脈沖的穩定光源模塊系統。其次，f-2f自 ...

有周期性介質折射率分布的材料。在PCF中，通過在光纖芯部和包層之間引入微米尺度的周期性孔隙結構，形成了具有特殊光學特性的通道。這些孔隙可以采用不同的形狀、尺寸和排列方式，從而實現對光纖的折射率、色散特性和非線性效應等的精確控制。圖1光子晶體光纖的結構(a)全固態光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二、PCF的優勢1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發現，也是zui引人注目的特性，單模傳輸可以提高光電器件的信號質量及傳輸速率。對于普通光纖，當傳輸光的波長大于截止波長，就可能實現單模傳輸，但是對于光子晶體光纖，對光纖結構經過合理設計，就能實現在所有波長無截止單模傳輸。2.非線 ...

陣元素給出了折射率(克拉默斯和海森堡1925)。他通過考慮SO誘導的能量特征值分裂來解釋左圓偏振光和右圓偏振光折射率的差異，但忽略了SO耦合對波函數的影響。Kittel(1951)認為，SO耦合對波函數的影響可以產生同樣大的貢獻。Argyres(1955)提出了一個更完整的公式，其中處理了SO相互作用和自旋極化。因此，在五十年代，磁光學的基本起源被理解為SO耦合和交換分裂的相互作用。在同一時期，從世紀之交到五十年代，實驗技術不斷改進，但沒有新的發現可以報道。唯yi的例外是馬約拉納(1944)在應用磁場中發現順磁性金屬中的MO克爾效應。如果您對磁學測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：htt ...

變化。12個折射率中的2個，即光散射的來源，是局部分子密度的度量，因此也是生物樣品結構的度量。除了光學相干斷層掃描(OCT)技術外，樣品的彈性散射很少用作生物成像的對比源。OCT依靠樣品的紅外光后向散射產生組織的橫截面圖像。在分辨率和穿透深度方面，OCT介于超聲成像和光學顯微鏡之間，并且由于其通用性已成為醫學許多領域的重要工具。然而，當相干光的彈性散射用于OCT或其他成像方式時，由于組織和其他細胞復合物典型的非均勻折射率，在穿過樣品時產生復雜的干涉場。由于其顆粒狀外觀，該領域被稱為“散斑圖案”，對于成像應用，它通常被認為是有害的，因為它疊加了感興趣的特征。在某些應用中，當應用波前整形時，可以利 ...

出薄膜厚度和折射率。測試樣品為單層ITO膜，采用原子力顯微鏡標定，厚度為120.1nm，實驗存在5nm的膜厚測量誤差。其中，PBS的非理想和激光源輸出偏振態畸變會引入混頻非線性誤差，而NPBS也是一個重要的誤差源。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-56.html相關文獻：1王勇輝,鄭春龍,趙振堂.基于斯托克斯橢偏測量系統的多點定標法[J].中國激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王東光,鄧元勇,張志勇,孫英姿.自校準法測量波片相位延遲[J].中國激光,2012,39(4):173- ...