纖材料固有的折射率對波長依賴性而產生的波導色散；以及單模光纖中兩種不同偏振模式傳輸速度不同而引起的偏振色散。一、模間色散多模光纖中，即使對同一波長，不同傳輸模式仍具有不同的群速度，即傳播速度不同，由此引起的脈沖展寬，稱為“模間色散”。模間色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響嚴重的一種。并且，傳輸的模式越多，脈沖展寬越嚴重。模間色散是發生在多模光纖和其他波導中的一種信號畸變機制。在多模光纖中，以不同入射角射入光纖的光線都被定義了一條路徑或一種模式。由于各個模式的傳輸路徑不同，其傳輸速度（即群速度）也不同，因此模式間的信號傳輸到達光纖終端產生了時間差。通常來說，一些光線會直接穿過纖芯（軸向模式） ...

，使用具有高折射率對比的兩層介質反射鏡，可以縮短有效腔長，縮短光子壽命，提高弛豫共振頻率，降低本征阻尼。為了減少接觸墊寄生，使用苯并環丁烯（BCB）作為鈍化劑。在量子阱中引入壓縮應變，可以降低透明載流子密度，提高（差分）增益，從而實現高速運行。為了降低空間電荷區的寄生電容，降低了InP-regrowth層的摻雜水平，從而有力地降低了器件的寄生。對于有源直徑為5μm的器件，室溫下的光輸出功率超過2mw，80℃時的光輸出功率超過0.8mW（圖1.b）。應該指出的是，由于減少了散熱量，在大信號調制下，熱滾轉轉移到更高的電流。閾值電流分別低至1ma和2ma。由于這些器件的高耦合效率高達60%，因此可以 ...

兩個臂的模態折射率可以獨立調諧。此外，這樣的調諧結構允許在兩個臂上有更廣泛的相位關系，從而允許激光在兩個臂上的單個偏置電流無法獲得的波長下發射。圖1圖1(A)顯示了包含獨立金屬觸點的AMZ干涉儀型腔設計的示意圖。與參考文獻14類似，該腔由連接兩個直脊波導的AMZ干涉儀結構組成。將直脊波導連接到AMZ干涉儀臂上的局部對稱y分路器結構旨在大限度地減少耦合損失。在這種腔中選擇激光模式是基于三個因素：介質的光學增益分布、腔的FabryPerot （FP）模式和AMZ干涉儀的透射譜。采用參考文獻中討論的基于超強耦合設計的QC激光材料，采用標準脊激光加工技術制造出了具有AMZ干涉儀型腔體的QC激光器。所制 ...

為具有周期性折射率變化的多層波導，其反射率取決于溝槽的數量和尺寸，通過二維有限元法（2D-FEM）進行模擬。該結構的行為就像一個分布式的反射鏡，其頻率位于所得到的反射率阻帶內，以布拉格波長為中心，將它們反射回腔中。其他頻率將隨后遭受更大的反射鏡損失在劈裂后界面，因此具有更高的激光閾值。光柵周期決定了反射率阻帶的中心波長，因此根據2 B eff Β n Λ Λ =，其中B Λ為布拉格波長，eff n為有效折射率，Β Λ為光柵周期。光柵的深度、輪廓、占空比和總長度等參數也會影響光柵的耦合強度。圖1圖1為該結構的仿真圖，其中布拉格周期為0.7μ B Λ = m，對應的布拉格波長為Λ B = 4.5μ ...

所用介質波導折射率實部分布圖。激光主動式區域基于雙聲子共振設計。活躍區和注入器一個周期的層序為44/18/9/57/11/54/12/45/25/34/14/33/13/32/15/31/19/29/23/27/ 25/27，其中in Al As勢壘層為粗體，in Ga As井層為粗體，n摻雜層（cm）為下劃線。電子能帶圖如圖1(a)所示。第4和第3能級之間的激光躍遷能量設計為154兆電子伏，能級1、2和3每一級之間相隔大約一個光聲子能量。3級與下一個下游注入器基態（147 meV）之間相對較大的能量間隔旨在抑制熱回填效應。上能級的壽命設計為ps，下能級的壽命設計為2.11ps，偶極矩陣元為1 ...

茲信號的有效折射率（由于其波長很長）不受亞微米厚的鈮酸鋰薄膜的影響。太赫茲波信號的有效折射率幾乎等于二氧化硅（或石英基底）的折射率。石英在太赫茲頻率下的折射率約為2。另一方面，對于波長較小的光信號(即1.55 um)，導模的有效折射率接近鈮酸鋰的光學折射率，也近似等于2。因此，在薄膜鈮酸鋰波導調制器中實現太赫茲信號和光信號的相位匹配成為可能。圖1(a)顯示了薄膜鈮酸鋰電光調制器的結構。薄膜鈮酸鋰電光調制器包括輸入和輸出光柵耦合器，用于在光纖和薄膜調制器器件之間耦合光，以及使用兩條臂的馬赫-曾德爾調制器部分。如果使用自由空間太赫茲波信號進行調制，可以將其中一只手臂極化，使鈮酸鋰晶體的自發極化方向 ...

材料中微小的折射率不均勻性。此外，由于鏡群組在未完全裝配時無法實現成像效果，其成像質量難以直接測量，且鏡群組普遍具有高球差，這給測量帶來了很大的難度。傳統的MTF傳函儀無法對未成像狀態的鏡群組進行有效檢測；同時，鏡群組的品控過程中需要高動態范圍的測量能力，而非準直光束的檢測也超出了普通Shack-Hartmann波前傳感器的能力。因此，迫切需要一種合適的波前測量技術，以實現鏡群組的精確品控并滿足:- 確保鏡群組符合設計規范：在zui終組裝前能夠驗證各個子組件是否符合光學設計，并支持與Zemax的模擬設計進行對比。- 適用于高數值孔徑系統（F值低于F/2）且具有高球差（>45 μm PV） ...

材料之間的大折射率差使得實現具有高反射率的極薄dbr成為可能。隨后，激光器具有非常短的諧振腔，約為2.5μm。這種短腔設計，加上對外延結構、臺面尺寸和鍵合板電容等性能的精心優化，有助于Max限度地提高高達18 GHz的射頻性能。結合低閾值電流，器件能夠以28 Gb/s或更高的速率直接調制。VCSEL輸出處的光學眼圖如圖1 (b)所示。接下來，28gb /s NRZ-OOK信號通過標準單模光纖（SMF）的幾個線軸發射，即超過1公里，2公里，5公里和10公里的SMF。注意，鏈接中沒有使用DCF。分別傳輸1公里、2公里、5公里和10公里后，每個光纖線軸輸出處的光學眼圖如圖2 (c)-(f)所示。我們 ...

引起激光介質折射率的變化，從而導致FP QCL腔的光程長度發生不希望的變化。我們通過將閉環熱電冷卻器系統設置在特定溫度值（在本例中為20°C）來實現QCL增益芯片溫度穩定。然而，電流的調整改變了激光器件內部耗散的熱功率，激光溫度控制系統需要幾秒鐘來響應熱負載的變化，并將激光溫度穩定在20℃。此外，在每個新波長下，PZT與腔體的總長度調整是相互作用的，并且目前所需的時間也超過1 s。因此，典型的點對點光譜調諧時間為10秒。因此，像圖3中氨光譜這樣包含300個波長點的高分辨率光譜記錄需要50分鐘。這種過長的測量時間將嚴重限制現實shi界的傳感器系統。圖4為了實現更快的調諧，我們通過保持激光電流恒定 ...

匹配。具有高折射率的硅錠表現出與其形狀相符的有趣偏振特性:在高天頂角表面上，硅錠具有高度偏振，并且由于表面方位角的變化，硅錠在其錐形中心周圍表現出連續的AoP變化。以類似的方式，黑馬盡管強度值低，但顯示適合其形狀特征的DoLP和AoP簽名。圖2：由對數偏振相機捕獲的樣本圖像顯示其高動態范圍和偏振能力。該場景包括一個偏振目標，一個錐形硅錠，一個黑色塑料馬，和一個大功率LED手電筒。(a)強度圖像，動態范圍為94.3 dB，主要由黑塑料馬與LED手電筒的照度差決定;(b)線性偽彩色圖中場景的DoLP，其中紅色和藍色區域分別表示全偏振光和非偏振光;(c)圓形偽彩色地圖中的場景AoP，其中紅色和藍色區 ...