。顯微物鏡有折射式、反射式和折反射式三類，但絕大多數(shù)實用的物鏡是折射式的。折射式顯微物鏡又可根據(jù)質(zhì)量要求的不同而有不同的類型。一、消色差物鏡這是應(yīng)用zui廣泛的一類物鏡，一般只要對軸上點校正好色差和球差，并使之滿足正弦條件而達(dá)到對近軸點消彗差即可，因此只能用于中低檔的普及型顯微鏡中作一般觀察之用。下面幾種典型的消色差物鏡，由于其結(jié)構(gòu)型式有利于帶球差的校正，仍為人們所廣泛采用。1）單組雙膠合低倍物鏡 見圖下圖1，這是可能實現(xiàn)上述像差要求的zui簡單結(jié)構(gòu)，能承擔(dān)的zui大相對孔徑為1:3，因此數(shù)值孔徑只能達(dá)0.1~0.15，相應(yīng)的倍率為3~6倍。圖12）里斯特型中倍物鏡 如下圖2所示，由二組雙膠合 ...

向沿x軸，雙折射器光軸方位角為Ω，延遲為φ，檢偏器透振方向為θ方向，則系統(tǒng)Jones矩陣可表示為：若以強度為的自然光入射，則系統(tǒng)出射光強可表示為：因此，測得Ω、θ、I(λ)及值即可計算出該波長所對應(yīng)的延遲值。這種方法便于測量不同波長對應(yīng)的位相延遲，若輔以精密的單色儀便可以方便快捷地獲得大量數(shù)據(jù)。但考慮到系統(tǒng)表面反射及吸收損失，不易準(zhǔn)確測得，所以該方法只適于找到光強隨波長變化規(guī)律而不易準(zhǔn)確測得延遲值。然而，對λ／2波片情況則較為特殊，這里做進(jìn)一步分析，上式對的一階導(dǎo)數(shù)為：當(dāng)φ=π時可見光譜掃描曲線中，λ／2波片在相應(yīng)波長處光強值為zui大或zui小，所以僅從曲線極值所在位置便可精確確定波片在該波 ...

情況下，圓雙折射和二色性及其疊加如圖1所示，這種情況稱為極性法拉第效應(yīng)。圖1.磁化誘導(dǎo)的圓雙折射(a)，圓二色性(b)，以及垂直入射平面偏振光的極性法拉第幾何中兩種效應(yīng)(c)的疊加。在垂直于傳播矢量的平面上，顯示了光偏振的軌跡。兩個面外磁化疇對極化狀態(tài)有不同的影響，如與疇顏色相同的箭頭所示。在(c)中，法拉第旋轉(zhuǎn)是指橢圓長軸的旋轉(zhuǎn)。雖然法拉第旋轉(zhuǎn)讓人聯(lián)想到光活性介質(zhì)的圓雙折射，但有一個重要的區(qū)別:如果光再次以相反的方向通過材料，在法拉第效應(yīng)的情況下，旋轉(zhuǎn)不會取消，而是會加倍。這種不可逆性的原因是法拉第旋轉(zhuǎn)與磁化方向而不是光軸有關(guān)。磁化相對于傳播方向的反轉(zhuǎn)導(dǎo)致沿m軸的首xuan左圓形模式和右圓形 ...

體鍺和硅 的折射透鏡、消色鏡頭和變焦鏡頭等。在紅外光譜范圍內(nèi)，會經(jīng)常用到如棱鏡、窗口材料和器皿等光學(xué)元件，而選擇合適的材料時要考慮到適 用的波長限制、可操作性和穩(wěn)定性。鹵化物單晶體從紫外到紅外區(qū)域是透光的。氟化鎂和氟化鈣相對穩(wěn)定， 其透光區(qū)域波長達(dá)到12μm。氯化鈉、溴化鉀和碘化銫三種材料的透光區(qū)域波長分別達(dá)到20μm、30μm和 70μm,但由于這些材料容易分解，因此需要謹(jǐn)慎使用。此外，氯化鈉和溴化鉀容易潮解和分解。因此，對于光學(xué)元件而言，制作的材料應(yīng)該嚴(yán)格選取。2.紫外光學(xué)元件普通的光學(xué)玻璃，當(dāng)紫外光譜波長小于350nm左右，透過率會減小并且不能長期使用。因此用于紫外 線區(qū)的透鏡和棱鏡材料 ...

，我們利用雙折射多路復(fù)用[40-42]或空間復(fù)用[43,44]演示了一組自由運行固態(tài)單腔室系統(tǒng)，使用所有常見光學(xué)元件，具有超低的相對時序噪聲性能。 [43]中報告的系統(tǒng)可以實現(xiàn)子周期相對時序抖動（[20 Hz，100 kHz]積分范圍），從而超越了ASOPS系統(tǒng)在泵浦-探測測量方面使用兩個鎖定激光器的性能。此外，低損耗、低非線性和低色散腔體的二極管泵浦固體激光器非常適合產(chǎn)生千兆赫的梳光譜。它們比傳統(tǒng)的鈦寶石系統(tǒng)更簡單，同時還能更好地抑制高頻泵浦強度的波動，支持更低噪聲、更高功率，并且與光纖激光器相比重復(fù)率擴(kuò)展更為簡單。1. GHz雙梳激光器雙梳激光器的布局如圖1(a)所示。線性共焦激光腔與單片 ...

腔長L與介質(zhì)折射率n決定，使用外加電壓調(diào)控壓電陶瓷制動器(PZT)的方法就可以實現(xiàn)對frep的鎖定。相比之下，鎖定fceo則更為困難，常見的方法是通過f-2f自參考過程，生成超連續(xù)譜將光譜展寬至至少一個倍頻程，然后將低頻倍頻后與高頻拍頻測得fceo后接入鎖相環(huán)反饋器件進(jìn)行鎖定。雖然工作頻率接近100MHz重復(fù)頻率的光頻梳正在成為一種成熟的技術(shù)，但重復(fù)頻率為GHz的梳子仍然存在著大量挑戰(zhàn)。首先，傳統(tǒng)的激光器架構(gòu)很難構(gòu)建低噪聲且重復(fù)頻率>0.5GHz的諧振結(jié)構(gòu)，而MENHIR-1550飛秒激光器是一種在100MHz至5GHz的重復(fù)頻率下產(chǎn)生超低噪聲鎖模脈沖的穩(wěn)定光源模塊系統(tǒng)。其次，f-2f自 ...

有周期性介質(zhì)折射率分布的材料。在PCF中，通過在光纖芯部和包層之間引入微米尺度的周期性孔隙結(jié)構(gòu)，形成了具有特殊光學(xué)特性的通道。這些孔隙可以采用不同的形狀、尺寸和排列方式，從而實現(xiàn)對光纖的折射率、色散特性和非線性效應(yīng)等的精確控制。圖1光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)(a)全固態(tài)光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二、PCF的優(yōu)勢1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發(fā)現(xiàn)，也是zui引人注目的特性，單模傳輸可以提高光電器件的信號質(zhì)量及傳輸速率。對于普通光纖，當(dāng)傳輸光的波長大于截止波長，就可能實現(xiàn)單模傳輸，但是對于光子晶體光纖，對光纖結(jié)構(gòu)經(jīng)過合理設(shè)計，就能實現(xiàn)在所有波長無截止單模傳輸。2.非線 ...

是基于晶體雙折射性質(zhì)的偏振器件，在光線技術(shù)、光學(xué)測量以及各種偏振光技術(shù)等領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用，其中1/4波片及1/2波片在偏振器件中應(yīng)用尤其廣泛。測量波片相位延遲量的方法主要有：光強探測法、旋光調(diào)制法、半陰法、光學(xué)補償法等。這些方法主要基于對光強的測量，容易受光源的不穩(wěn)定及雜散光的干擾，精度受到一定的限制，測量誤差一般在0.5°左右。本文從理論上分析了利用橢偏儀測量波片相位延遲量的可能性，討論了其測量精度及誤差來源，并利用消光式橢偏儀測量了1／4波片以及1／2波片相位延遲量。實驗表明：測量過程不受光強波動的影響，方法簡單，操作方便，精確度高，測量波片相位延遲量精度達(dá)0.02°。測量的原理利用消光 ...

)中出現(xiàn)磁雙折射。Voigt(1908)對MO現(xiàn)象的早期研究作了概述。在20世紀(jì)初，MO現(xiàn)象已經(jīng)成為一個重要的研究課題。量子力學(xué)還沒有出現(xiàn)，因此對這些現(xiàn)象的理論理解是完全缺乏的。洛倫茲(1884)提出了法拉第效應(yīng)的早期理論模型，該模型基于左圓偏振光和右圓偏振光與固體中的經(jīng)典電子振子的耦合方式不同的觀點。德魯?shù)?1900a, 1900b)進(jìn)一步擴(kuò)展了理論。對MO效應(yīng)的基本認(rèn)識隨著量子力學(xué)的發(fā)展而增長。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效應(yīng)是由自旋-軌道(SO)耦合下的自旋極化電子運動引起的。休姆在他的考慮中使用了克拉默斯-海森堡色散方程，該方程根據(jù)電偶極子算子的能量 ...

c干涉儀對雙折射或地形效應(yīng)等互反效應(yīng)不敏感。這些影響通常會導(dǎo)致Kerr-SNOM圖像中的偽影。為了測試新的可變溫度UHV-Sagnac-SNOM的性能，人們使用了一小塊垂直磁化和大Kerr旋轉(zhuǎn)(紅光約0.41)的TbFeCo磁光(MO)盤。表面輪廓由1毫米寬的軌道組成，由0.6毫米寬和100毫米深的凹槽分隔。沿著磁道，等間距的磁位與相反的磁化被熱磁寫入。圖2圖2(a)和(b)顯示了MO盤的Sagnac-SNOM圖像以及同時記錄的地形圖像。在地形圖像中可以清晰地檢測到軌跡和凹槽，這表明在目前的設(shè)置下，尖端到樣本的距離控制在特高壓下工作得很好。圖像中的小波紋結(jié)構(gòu)是由噪聲激發(fā)的尖端到樣品的振動引起的 ...