常用的拉曼光譜儀的頻率譜線校準方法對于色散儀器，儀器上的波數或波長讀數不應按面值計算。建議定期校準儀器。校準所涉及的時間取決于特定實驗所需的準確度。色散光譜儀通常通過以下方法之一校準頻率。1) 內部標準當需要1波數的精度時，可以使用內標。這些可以是溶劑帶的頻率或添加的非相互作用溶質的帶的頻率。 將被測化合物的譜帶與內標的頻率進行比較。但是，必須注意不要因為所研究的物質與參考本身之間的化學相互作用而發生顯著的譜帶偏移。除了其簡單性之外，該方法與其他方法相比具有明顯的優勢，因為從相對于內標的波段位置確定的頻率基本上與溫度無關。應該注意的是，如果單色儀內部的溫度控制出現故障，單色儀的絕對讀數可能會每 ...

拉曼光譜中熒光抑制方法的主要類別拉曼光譜在大多數應用中的一個嚴重問題是強熒光背景，這部分歸因于拉曼光譜的低截面散射。在激光激發下，熒光與Stokes Raman散射同時發生，因為紅移的Stokes Raman散射與熒光發射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因為與激發波長相比，反斯托克斯拉曼散射是藍移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當用可見光激發時，熒光本底問題更為嚴重。拉曼光譜中的強熒光信號直接影響拉曼測量的準確性和靈敏度。熒光和自發拉曼信號在波長維度上重疊，因此不能用簡單的濾光片分離。幸運的是，它們在以下性質上有所不同，這是許多拉曼測量中熒光抑制方法的基礎：1.熒光發射壽命(納秒量 ...

抑制熒光的時域拉曼光譜技術圖1顯示了激發激光脈沖、發射拉曼散射信號和發射熒光的時間輪廓。熒光過程包括激發、內部轉換和發射三個重要步驟，每個步驟都發生在不同的時間尺度上。首先，入射光子激發熒光團分子的時間為飛秒(10-15秒)量級。其次，振動弛豫的無輻射內轉換過程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之間。最后，熒光發射是一個緩慢的過程，大約發生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發射熒光光子前處于激發態的平均時間。圖1所示的指數衰減曲線說明了熒光發射時間的統計分布。單熒光團的熒光時間輪廓符合壽命常數τ的指數函數，而拉曼發射幾乎與激發激光同時發生。由于拉曼信號比熒光信號的發射速度 ...

拉曼光譜簡介當單色光照射到樣品上時，光與樣品發生某些形式的相互作用。它可以按照一定方式被反射、吸收或者散射。其中出現的散射光可以告訴拉曼光譜學家一些關于樣品分子結構的信息。分析散射光的頻率（波長）可以發現，其中不僅存在與入射光波長相同的成分（瑞利散射），而且還存在有少量的波長改變了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光強度大約是總散射光強度的10-7 。正是這些波長改變了的拉曼散射光能夠給我們提供有關樣品的化學成分和結構信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體系中，這些頻率主要是位于分子轉動、振動以及電子能級躍遷相關的范圍內。散射光沿著所 ...

的創新視角。拉曼光譜通過使用XperRam Compact（Nanobase）光譜儀在室溫下進行測試，所用激發光源為633nm。NMS陶瓷晶體的拉曼散射光譜如圖1所示，圖1（a）所示樣品的拉曼峰都很相似，基線都很平坦，并且振動峰都很尖銳。根據群論分析結果，空間群為P21/n的晶體應該有24個拉曼有源振動模式（12Ag+12Bg）。然而，在實際的拉曼峰中，只有12個峰被檢測到，這是因為拉曼有源峰的疊加以及設備分辨率的影響。在100-270cm-1位置處，主要是由于A-位點陽離子（Nd3+）的振動。在270-460cm-1位置處，F2g(B)振動模式代表B-位點1:1的有序相。然而，振動模式11和 ...

2。如今，拉曼光譜已成為廣泛使用的探知分子振動模式的方法3，4。與其他分析化學方法相比，光譜方法可以提供很高的空間分辨率，探測裝置無需與樣品相接觸。分子振動光譜提供了相對較高的化學特異性，且不需要額外的標記。然而，自發拉曼現象是一個非常弱的散射現象。如果直接使用自發拉曼進行成像或者顯微研究，一張圖可能需要幾小時的采集時間。因此，相干拉曼方法，如受激拉曼散射如今被廣泛的應用于顯微鏡研究。在這個應用指南中，我們將講述如何使用Moku:Lab的鎖相放大器進行受激拉曼散射的信號探測。背景介紹拉曼光譜是一種非破壞性的分析化學方法。它可以用來直接探測分子的振動模式。相比于基于電子能級的光譜光譜方法，拉曼 ...

多共聚焦顯微拉曼光譜儀的相關產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

行大面積生長拉曼光譜的測試采用商用的顯微拉曼設備（XperRam），包括一個泵浦固體激光器（波長為532nm），拉曼系統還配備一個激光掃描系統，其空間分辨率為20nm。物鏡（Olympus, MPLFLN 40X, NA=0.75）被用于聚焦激光，點的尺寸大約為1um。每個光譜的曝光時間為500ms，入射激光功率為2mW。拉曼光譜已經被廣泛用于研究二維材料的振動特性并且定量確定他們的厚度。圖1顯示了通過CVD的方法在SiO2襯底上合成了單層單疇四方三形狀的MoS2薄膜一個區域的拉曼光譜成像。此三方MoS2薄膜的尺寸為~30um。MoS2薄膜的拉曼光譜通過兩個主峰進行表征。一個被指認為E_2g^ ...

ompact拉曼光譜儀，激發光波長和能量分別為532nm和0.5mW。多層石墨烯的薄層阻抗在不同的注入偏壓下通過另外一個Keithley 2400源表進行測量。由于離子液體注入到了石墨烯層因此紅外發射率的調制很清楚。為了進一步表征表面多層石墨烯的注入過程進行了原位拉曼的測試。圖1顯示了在不同的偏壓下的表面石墨烯的拉曼光譜。對于一個贊新的多層石墨烯，此處有三種拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所報道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，這可能是由于刻蝕和遷移過程所引起的。對于一個低于2V的注入偏壓來說，拉曼光譜與原始光譜相似。然而當外加 ...

情況下，受激拉曼光譜中只出現一個振動頻率(以及它的倍數)，這種效應顯然沒有多大價值，因為人們希望盡可能多地確定基頻，以便描述散射分子的特性，或者為力場計算獲得數據。這種效應的主要實際重要性似乎在于它提供的從原始激光束獲得移頻的強相干光的方法。逆拉曼效應1964年首次通過實驗證明了這種吸收的存在。用頻率為Vo、強度低于受激拉曼效應閾值的激光照射樣品S(苯)。同時，在反斯托克斯拉曼線的位置上，它被一個非常強的連續光輻照。所使用的連續光實際上是來自不同物質S’(甲苯)的受激反斯托克斯特征，選擇它是為了在具有相當寬的譜線的條件下覆蓋所需的頻率區域。該裝置在S的反斯托克斯頻率處觀察到強烈的吸收，其產生機 ...