旋轉(zhuǎn)，如空心高斯光束、拉蓋爾-高斯光束、高階貝塞爾光束、面包圈空心光束及LP01 模輸出空心光束等，這些空心光束的優(yōu)勢是捕獲粒子時(shí)所產(chǎn)生的熱效應(yīng)小，且具有常用的高斯光束形成的單光束梯度力光阱所不具有的新特性。傳統(tǒng)的全息技術(shù)則推動了這些新型光束在光致旋轉(zhuǎn)方面的應(yīng)用研究。軌道角動量則與光場的特定空間分布相聯(lián)系。具有軌道角動量的光束可以通過旋轉(zhuǎn)的Dove 棱鏡來產(chǎn)生，但這需要在光學(xué)波長范疇下很精確的布置棱鏡，實(shí)現(xiàn)較困難，且不能動態(tài)改變光束的特性。全息技術(shù)的應(yīng)用克服了上述缺點(diǎn)，它使得人們利用合適的全息圖很容易地獲得具有軌道角動量或特定衍射特性的光束，如拉蓋爾-高斯(Laguerre-Gaussian， ...

部分，以減少高斯光束對散射的影響。固定角度探測器位于45°散射角處，通過光纖連接光譜儀探測散射光強(qiáng)。旋轉(zhuǎn)探測器安裝在散射平面激光束的另一側(cè)，可以在散射角為15°-165°范圍內(nèi)旋轉(zhuǎn)。昊量光電獨(dú)家代理法國oxxius公司可見光波段激光器，品類齊全，用途多樣，可智能控制。歡迎您的咨詢。 ...

（TEM模）高斯光束具有最好的光束質(zhì)量，即M ＝1；M 因子越大，實(shí)際光束偏離理想高斯光束越遠(yuǎn)，則光束質(zhì)量越差。用M因子評價(jià)激光光束質(zhì)量仍存在許多困難，比如非穩(wěn)腔型高能激光器輸出光束不存在“光腰”的情況、能量分布離散型到靶光束束寬的二階矩定義適用性、硬邊光闌截?cái)喙馐|(zhì)量評價(jià)上的適用性等。而且在高能激光系統(tǒng)等能量輸送型應(yīng)用場合，實(shí)際光束的遠(yuǎn)場能量集中度優(yōu)劣不能簡單的通過其M 因子來進(jìn)行衡量。5.環(huán)圍能量比BQ環(huán)圍能量比BQ，也稱靶上區(qū)域中功率比，定義為理想光束在某一“規(guī)范區(qū)域”中的環(huán)圍能量E 與實(shí)際光束在同一區(qū)域中的環(huán)圍能量E之間比值的方根，即BQ= 。環(huán)圍能量比反映的是遠(yuǎn)場焦斑上的能量集中度， ...

發(fā)散角較大的高斯光束。在兩個(gè)準(zhǔn)直器進(jìn)行耦合時(shí)，光束束腰在中間位置，耦合損耗最小，這就是準(zhǔn)直器所需要的工作距離。所以實(shí)際準(zhǔn)直過程是將尾纖端面放在準(zhǔn)直透鏡的焦距位置，然后微調(diào)尾纖與透鏡的距離，將準(zhǔn)直后光束的束腰放在工作距離，以保證耦合效率。二、分類光纖準(zhǔn)直器主要有兩種：自聚焦透鏡G-LENS（Grin Lens），其特點(diǎn)是折射率分布徑向減小，能夠使其中傳輸?shù)墓饩€產(chǎn)生連續(xù)折射，從而實(shí)現(xiàn)匯聚。球面透鏡C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地設(shè)計(jì)端面曲率來控制焦距，同時(shí)也因?yàn)榈统杀驹趹?yīng)用中更廣泛。尾纖分類主要有三種：PC (Physical Contact)，物理接觸。 ...

有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。貝塞爾光束是一種無衍射光束，若在傳輸路徑中存在障礙物，則經(jīng)過障礙物后一定距離，沒有被遮擋的光線會在障礙物后重新干涉，光場可自我恢復(fù)，具有自愈性。貝塞爾光束具有無限延展的光場結(jié)構(gòu)，這使得其只能為理想的理論模型而無法真實(shí)存在，實(shí)際中一般采用貝塞爾-高斯光束作為貝塞爾光束的近似，在有限傳輸距離內(nèi)具有與貝塞爾光束相似的無衍射特性，超出最大傳輸距離后貝塞爾-高斯光束將不再存在。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006- ...

獲，如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心。（2）偏振光束與微粒相互作用將光束的自旋角動量傳遞給微粒使其旋轉(zhuǎn)。（3）攜帶有軌道角動量的渦旋光束與微粒作用時(shí)將軌道角動量傳遞給微粒，使其旋轉(zhuǎn)。三、各種渦旋光的應(yīng)用原理渦旋光束的軌道角動量可以由光鑷傳遞給粒子，使粒子在沒有其他任何懸掛設(shè)施的情況下繞著光軸旋轉(zhuǎn)而形成光學(xué)扳手，此時(shí)角動量轉(zhuǎn)換由被捕獲粒子對激光的吸收來實(shí)現(xiàn)。渦旋光束的環(huán)形光場結(jié)構(gòu)意味著微粒可以被束縛于光軸附近的零強(qiáng)度的區(qū)域內(nèi)，若要實(shí)現(xiàn)第三維度即軸向的限制，在垂直于光軸的位置放置玻璃片即可。由于自旋角動量也可由光子傳遞給微觀粒子使其旋轉(zhuǎn)，故可通過控制渦旋光束的偏振態(tài)的方式，來控制其攜帶的 ...

明確激光光束參數(shù)是激光工藝的基礎(chǔ)和前提。具體的參數(shù)包括光斑坐標(biāo)，大小，方位角，橢圓度，光強(qiáng)等。對于二維波束寬度的測量方法有以下幾類1.統(tǒng)計(jì)學(xué)方法統(tǒng)計(jì)學(xué)方法對于光斑的形態(tài)不進(jìn)行假定。具體方法有以下幾種：A. 對光斑數(shù)據(jù)進(jìn)行統(tǒng)計(jì)。可以以獲得整體的測試結(jié)果。比如光強(qiáng)，最大光強(qiáng)，最小光強(qiáng)，點(diǎn)亮的像素?cái)?shù)量，等。其中強(qiáng)度參數(shù)可以由如下公式計(jì)算得出。B. 二值化。根據(jù)ISO 13694，該方法用于平頂激光束的表征。通過給定一個(gè)或多個(gè)給定閾值來計(jì)算數(shù)據(jù)C.2nd moments。對于數(shù)據(jù)的標(biāo)準(zhǔn)偏差進(jìn)行計(jì)算。這是ISO 11146中給出的方法。改方法描述了質(zhì)心相關(guān)的強(qiáng)度分布的標(biāo)準(zhǔn)差。為了減輕誤差的影響，可以在計(jì) ...

則是對于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長度為晶體長度的一半時(shí)的大小。光斑尺寸可減小一定的量，直到獲得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射降到1%以下。溫度和周期一個(gè)PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長決定。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。Covesion庫存的PPLN晶體，每個(gè)系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。我們的計(jì)算調(diào)節(jié)曲線對相位匹配所需的溫度給出了很好的參考。轉(zhuǎn)換效率與溫度的關(guān)系符合一個(gè)sinc2 ...

。瑞利長度：高斯光束的波陣面在束腰位置處為平面波，波陣面是由此開始傳播的。波陣面從束腰位置向前傳播，逐漸變成曲面，直到等相面曲率半徑達(dá)到最小，此后變平。從束腰到達(dá)最小曲率半徑位置兩者之間的距離就稱為瑞利范圍，其大小由Z0 來表示稱為瑞利尺寸。在Z0≤Z范圍內(nèi)高斯光束可以近似認(rèn)為是平行光束，光束的瑞利長度越大則準(zhǔn)直性越好。發(fā)散角：一般用發(fā)散角描述激光的發(fā)散度，有多種方式去測量激光束的發(fā)散度，我們在這里描述兩種激光束發(fā)散度的測量方法。方法1：使用一個(gè)已知焦距的透鏡測量遠(yuǎn)場激光束發(fā)散度，顯然完全發(fā)散θ=D/f，D是焦點(diǎn)位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發(fā)散角測量原理圖通過將CinCam分析儀放置在焦距 ...

則是對于具有高斯光束分布的連續(xù)激光，光斑尺寸應(yīng)選擇在瑞利長度為晶體長度一半時(shí)的大小，光斑尺寸可減小一定的量，知道獲得最高效率。POPLN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個(gè)PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長決定的。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個(gè)sinc2函數(shù)，描述晶體的溫度接受帶寬。晶體越長，接受帶寬越窄，對溫度越敏感。在多數(shù)情況下，非線 ...