會產(chǎn)生不同的光程差，從而實現(xiàn)相位的調(diào)制。 渦旋光束是具有連續(xù)螺旋狀相位的光束，即光束的波陣面是旋渦狀的，具有奇異性，其光束的中心是一個暗核，此處的光強為零，相位無法確定。對于光學(xué)渦旋，特別是具有復(fù)雜拓?fù)浣Y(jié)構(gòu)的光學(xué)渦旋，可以通過SLM獲得。本文利用Meadowalrk Optics公司的P1920型液晶空間光調(diào)制器產(chǎn)生了不同拓?fù)浜芍档臏u旋光。 Meadowlark Optics公司的空間光調(diào)制器采用獨有的模擬尋址技術(shù)，使相位的穩(wěn)定性更出色。本文用到的P1920型SLM具有高分辨率，高衍射效率，高填充因子，高損傷閾值，高灰度等級（4096/12bits）,低相位紋波（0.5-1%）等性能著稱。 ...

面形變來改變光程差，空間光調(diào)制器具有更高的調(diào)制精度。液晶空間光調(diào)制器在自適應(yīng)光學(xué)領(lǐng)域的典型應(yīng)用1、大氣湍流模擬器鑒于液晶空間光調(diào)制器的亞毫秒液晶響應(yīng)速度、高像素密度、高相位調(diào)制精度、相位編程實時控制等特點，因此可以很好的模擬大氣湍流隨機性，變化速度快等特點。液晶空間光調(diào)制器特別適合高精度可控湍流模擬，為大氣湍流的研究提供了非常有力的支撐。目前實現(xiàn)大氣湍流模擬的方法主要有：Zernike多項式法、功率譜反演法等。下圖為運用Meadowlark Optics公司的256*256型液晶空間光調(diào)制器做的大氣湍流模擬結(jié)果。 2、 波前矯正器液晶波前矯正器作為一種高單元密度的新型波前矯正器件，通過相息圖的 ...

會產(chǎn)生不同的光程差，從而實現(xiàn)相位的調(diào)制。Meadowlark Optics公司的空間光調(diào)制器采用獨有的模擬尋址技術(shù)，使相位的穩(wěn)定性更出色。Meadowlark Optics（原BNS）致力于空間光調(diào)制的研發(fā)已有40多年的歷史了，最早主要與美國軍方合作。其空間光調(diào)制器技術(shù)處于世界領(lǐng)先水平，以高液晶響應(yīng)速度（up to 500Hz），高衍射效率，高填充因子，高損傷閾值等性能著稱。02 空間分辨率液晶空間光調(diào)制器（LCos）是由二維的像素陣列組成的，Meadowlark Optics公司可以提供的空間分辨率有1920x1152、512x512、1x12288等系列。其中 1920x1152系列SLM ...

果像差引起的光程差，即波像差為W，那么對于一個像差很小的光學(xué)系統(tǒng)來說中心點亮度S.D.與波像差W之間有相對簡單的關(guān)系，即S.D.=1- k^2 ˉ(W^2 )利用這種關(guān)系和上述S.D. >= 0.8的判據(jù)，就可以決定像差的最佳校正方案和像差的公差。Strehl提出的中心點亮度S.D.>= 0.8的判據(jù)是評價小像差系統(tǒng)成像質(zhì)量的一個比較嚴(yán)格而又可靠的方法，但是缺點是計算起來相當(dāng)復(fù)雜，不便于實際應(yīng)用。瑞利判斷瑞利判斷：實際波面與參考球面之間的最大偏離量，即波像差不超過1/4波長時，此時實際波面可認(rèn)為是無缺陷的。該判斷提出兩個標(biāo)準(zhǔn)，即：有特征意義的是波像差的最大值；波像差最大值的容許量不 ...

兩路光束由于光程差會產(chǎn)生一條干涉條紋，通過所謂的條紋計數(shù)法即可得到被測位移的大小）。這是一種直流光強檢測的方法，對激光器的頻率穩(wěn)定度和測量環(huán)境要求很高，其中光學(xué)元器件是造成元器件的非線性誤差的重要因素之一，原因一般為安裝調(diào)試復(fù)雜，還有調(diào)整內(nèi)部玻片的角度，而且單頻干涉原理下抗干擾能力不強，受環(huán)境影響較大。零差干涉儀示意圖2 激光外差干涉：外差干涉法是較為流行的一種檢測方式，其原理同樣基于邁克爾遜干涉儀，但采用一定頻差??f的雙頻光束作為載波信號的干涉儀，也就是所謂的雙頻干涉。其原理為當(dāng)激光探測到一個物體的位移時，由于多普勒效應(yīng)，被物體散射或反射的光的頻率將會發(fā)生多普勒頻移，即物體的位移對光進行了 ...

考光路不同的光程差，產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。而除了光路長度的改變，在恒定路徑下激光波長的改變也會導(dǎo)致信號的干涉調(diào)制。通過激光器控制掃描波長，控制引入多個波長變化，這樣避免了靜態(tài)狀態(tài)下的相對誤差。這種方法稱為“干涉光譜學(xué)”。“干涉光譜法”與飽和吸收室(GC)結(jié)合使用可以實現(xiàn)絕對距離的測量。昊量光電最新推出的皮米精度位移干涉儀quDIS通過將可調(diào)激光器的頻率鎖定到F-P干涉儀的的諧振頻率上，將干涉儀的位移測量轉(zhuǎn)換為頻率變化的測量。當(dāng)F-P腔長在變化時，其諧振峰的頻率也在發(fā)生變化，通過測量初始腔長，初始頻率和頻率變化，就可實現(xiàn)測量腔長。可調(diào)激光器的頻率變化可通過與一個穩(wěn)頻激光器進行拍頻來測量。因這種方式將位移 ...

反射和折射，光程差相同的同頻光會發(fā)生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結(jié)構(gòu)上來看，法珀干涉儀的結(jié)構(gòu)如下圖所示：上圖的結(jié)構(gòu)解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設(shè)為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質(zhì)折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結(jié)構(gòu)更加復(fù)雜，受影響的因素更多。二、光纖法珀傳感器的分類光纖法珀傳感器自被發(fā)明以來，體積逐漸減小、應(yīng)用領(lǐng)域逐漸擴大。根據(jù)一些細微的差異，可將光纖法珀傳感器分為以 ...

L/c，即在光程差為n*2L（n為整數(shù)）的兩個光束之間獲得完全相干性。如果您只有一個頻率，則相干長度是無限的（即忽略此模式的頻譜寬度，否則會限制相干長度）。如果您有兩種模式，相干性會和諧變化（如正弦曲線）。激光器中的模式越多，具有良好相干性的區(qū)域就越短，但周期仍然相同。您可以通過設(shè)置邁克爾遜干涉儀來嘗試這一點，并從相等的臂長開始，此時相干性很好。然后增加一只手臂的長度，直到條紋完全不可見。這應(yīng)該發(fā)生在略小于2L的光程差（光程差是臂長差的兩倍）。如果激光只有兩種模式，則條紋的零可見度應(yīng)該恰好發(fā)生在2L處。現(xiàn)在繼續(xù)增加光程差，直到達到4L（臂長差為2L）。由于光束之間恢復(fù)相干性，您應(yīng)該再次清楚地看 ...

衍射光之間的光程差為其波長的整倍數(shù)，即它們同相位，則滿足了相干增強的條件，發(fā)生布拉格衍射。上式稱為布拉格方程。根據(jù)該方程，只有當(dāng)光束的入射角為布拉格角時，各衍射光在聲波面上才能達到同相位，發(fā)生相干加強，實現(xiàn)布拉格衍射。3，拉曼-奈斯衍射與布拉格衍射的區(qū)分標(biāo)準(zhǔn)從外界條件分析，產(chǎn)生拉曼-奈斯衍射的超聲波頻率小，聲光互作用長度短，光波入射方向與聲波傳播方向垂直，在聲光介質(zhì)的另一端，對稱分布著多級衍射光。而產(chǎn)生布拉格衍射的超聲波頻率大，聲光互作用長度長，光波入射方向與聲波傳播方向的夾角要求為布拉格角，在聲光介質(zhì)的另一端，只存在 0 級和+1 級(或-1 級)衍射光。定量區(qū)分兩種衍射類型，可以引入?yún)?shù) ...

CFB內(nèi)部的光程差，這種光程差取決于離中性軸(neutral axis)的平均距離，可以通過扭曲纖芯的排布來讓其最小化。然而，這樣的光纖難以制造，并且只有數(shù)百纖芯。技術(shù)要點：基于此，德國德累斯頓工業(yè)大學(xué)(TU Dresden)的Robert Kuschmierz等人提出了一種無需空間光調(diào)制器這樣的大器件完成像差校準(zhǔn)，利用衍射光學(xué)元件(DOE)、相干光纖束、神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的結(jié)合，實現(xiàn)直徑小于0.5mm，分辨率約1um的超細內(nèi)窺鏡。(1)利用CFB的記憶效應(yīng)，使用靜態(tài)的DOE(雙光子聚合光刻(2-photon polymerization lithography)制造)替代SLM的動態(tài)調(diào)制來補償畸變。( ...