峰值功率），中心波長在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快報標題：雙光梳高光譜數(shù)字全息簡介：由兩個重復頻率略有不同的頻率梳和無透鏡相機傳感器組成的干涉儀構成雙光梳數(shù)字全息，可實現(xiàn)具有高時間相干性的高頻率復用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie Picqué原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-0089 ...

掃頻激光源,中心波長1050nm，100nm帶寬。原始數(shù)據(jù)處理使用標準頻域OCT技術，如DC消除(subtraction)、色散補償、逆傅里葉變換等，生成的體積數(shù)據(jù)用log對數(shù)變換后保存。B-scan運用特定的黑白閾值生成。體積數(shù)據(jù)需要采用裁剪的方法移除振鏡回返和透鏡反射偽影。（2）OCT掃描頭設計和制造。眼前節(jié)(anterior segment)成像使用遠心掃描頭(如圖1c)，利用掃描振鏡完成橫向追蹤。視網(wǎng)膜成像使用傳統(tǒng)的4f視網(wǎng)膜望遠鏡(如圖1d)，其在視網(wǎng)膜的共軛平面放置一個快速反射鏡(fast steering mirror, FSM)。視網(wǎng)膜的橫向追蹤通過在望遠鏡的傅里葉平面上的FS ...

10nm的，中心波長分別為633、532、460nm的濾光片。LED耦合進纖芯直徑200um的多模光纖輸出。SLED模組(EXALOS RGB-SLED engines)單模光纖輸出，z大輸出功率5mW,中心波長分別為635、510、450nm。實驗結果：參考文獻：Yifan PengSuyeon ChoiJonghyun KimGordon Wetzstein,"Speckle-free holography with partially coherent light sources and camera-in-theloop calibration",Sci. Adv. ...

用于等效時間采樣應用的空間多路單腔雙光梳激光器1．介紹雙光學頻率梳(簡稱雙光梳)[1]的概念在光頻梳被提出后不久被引入[2-4]。在時域上，雙光梳可以理解為兩個相干光脈沖序列，它們的重復頻率有輕微的偏移。自問世以來，雙光梳光源及其應用一直一個重要研究課題[5]。雙光梳光源與早期用于泵浦探測測量的激光系統(tǒng)有許多相似之處。特別是，利用兩種不同重復頻率對超快現(xiàn)象進行采樣的想法，早在20世紀80年代就已經通過等效時間采樣概念的演示進行了探索[6,7]。在這種情況下，通過frep/的因子，超快動態(tài)過程在時域中被縮小到更慢的等效時間。這里frep是采樣頻率，是采樣頻率與激發(fā)重頻的差值。這個概念很快通過一對 ...

能量。脈沖的中心波長為1039 nm，脈寬為247 fs。4．色散在第三部分我們介紹了一種性能強大的飛秒激光器。該光源產生的短脈沖使多光子過程能夠在顯微鏡物鏡的焦點處有效激發(fā)。然而，短脈沖帶來了諸多的挑戰(zhàn)，例如色散:顯微鏡中玻璃的折射率與頻率相關，這會產生影響色度效應，從而影響脈沖形狀，降低激發(fā)效率。產生越來越短的脈沖需要越來越大的頻譜帶寬。例如：一個10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見光譜。對于正常色散，當飛秒激光脈沖穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為了證明色散的影響，我們考慮具有高斯時間分布的“前向移動”超短脈沖，其持續(xù)時間為τ，為時間強度分布的半高全寬。時間分布寫為：其中，形狀因 ...

泵浦激光宣稱中心波長為976nm，帶寬2-5nm。Yb:KGW在981nm附近有很窄的吸收線，如果讓泵浦激光的工作溫度在它的標稱溫度的上限，可以發(fā)射出981nm的激光，從而極大的提升振蕩器的性能。本文的示例振蕩器為25W光纖耦合模組（纖芯直徑200um）發(fā)射980nm激光（F25-980-2, Apollo Instruments, Inc.,Irvine, California, USA）。如圖5所示，光纖被2個焦距為40mm的單透鏡（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶體里，從而確定了泵浦和激光的模式體積。鏡片的安裝和光纖耦合可以用商業(yè)光機元件獲得更好的像差控制和耦合效果，也可以通過自己 ...

。白光由確定中心波長的鹵鎢燈發(fā)射，經毛玻璃散射。然后由線偏振片獲得與LCOS液晶指向矢平行的偏振方向。然后分束鏡將透射光分為兩路，一路光反射到參考鏡經過補償玻璃板，再原路返回。另一路光透射后在LCOS芯片的液晶內經過雙折射產生相位延遲，再原路返回。兩路光最后再在CCD前疊加，產生白光短路干涉，由CCD記錄干涉圖樣。LCOS裝載在壓電位移臺上，以便調整光程差，進而獲得多組干涉圖樣。根據(jù)獲得的干涉圖組，分析情況獲得三維相位輪廓。調整在LCOS上加載電壓，獲得從0到255灰度值的圖案，（a）圖為在LCOS上觀測的圖像?？傻玫綄母缮鎴D樣，（b）圖為LCOS的干涉圖?？煽闯鰡螐埜缮鎴D出現(xiàn)扭曲，說明液 ...

。激光器發(fā)出中心波長為C波段1550nm的激光，通過壓電陶瓷、電流控制、溫度控制等方式可以實現(xiàn)對激光器的頻率掃描。像上面圖所展示的一樣，最終的探測光是參考光和瑞利散射光的混頻信號，光電探測器后面接的是頻譜探測儀。OFDR對光源頻率掃描的線性度有非常高的要求。傳感系統(tǒng)常間隔時間對信號采樣，再變換到頻域，并且按照頻率間隔與空間間隔的對應關系標定信號的位置。這樣的話，如果光源調諧存在非線性，會導致同一位置的散射信號與參考光在不同的時刻產生出不同的拍頻，最終影響OFDR的空間分辨率?？墒褂梅瞧胶廨o助干涉儀來降低這種情況的影響。光纖中不同位置返回的瑞利散射信號的偏振態(tài)并不相同，由此產生的混合信號的在與參 ...

(a)給出了中心波長為800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全寬)高斯脈沖的二次諧波d-scan跡線。在這個模擬中，根據(jù)塞米爾方程計算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可見光和近紅外光譜范圍內d-scan玻璃楔的常用材料。在圖1(b-d)中，我們在譜相位的泰勒展開中加入數(shù)值上不同的色散階數(shù)，即群延遲色散(GDD)、三階相位色散(TOD)和四階相位色散(FOD)。對脈沖施加正GDD主要是沿著色散軸向下移動走線(圖1(b))，這意味著可以通過移除玻璃來重新壓縮脈沖。由于BK7不僅引入GDD，還引入了高階項，因此軌跡似乎略有傾斜。這在圖1(c)中變得很明顯，圖中顯示了帶有TOD的d-sca ...

出。其中λ為中心波長，Δλ為FWHM。因此，在中紅外區(qū)域較長的波長處，為了保持相同的相干長度，光譜寬度必須顯著增加。用分辨率為0.125 cm?1的傅里葉變換紅外光譜儀(FTIR)在快速掃描模式下拍攝發(fā)射光譜，在與LIV表征相同的操作條件下確定激光閾值。圖4 (a)顯示了兩種器件在低于閾值~20 mA時在80 K下拍攝的光譜，圖4 (a)顯示了在16 cm?1分辨率的階躍掃描模式下拍攝的相應干涉圖。4 (b).在80k的z大ASE功率下，兩種器件的FWHM均為~47 cm?1的高斯形光譜。平滑的光譜表明發(fā)射器確實低于閾值。通過干涉圖確定了8 mm和12 mm器件的相干長度分別為~112μm和~ ...