峰值功率），中心波長(zhǎng)在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快報(bào)標(biāo)題：雙光梳高光譜數(shù)字全息簡(jiǎn)介：由兩個(gè)重復(fù)頻率略有不同的頻率梳和無(wú)透鏡相機(jī)傳感器組成的干涉儀構(gòu)成雙光梳數(shù)字全息，可實(shí)現(xiàn)具有高時(shí)間相干性的高頻率復(fù)用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie Picqué原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-0089 ...

掃頻激光源,中心波長(zhǎng)1050nm，100nm帶寬。原始數(shù)據(jù)處理使用標(biāo)準(zhǔn)頻域OCT技術(shù)，如DC消除(subtraction)、色散補(bǔ)償、逆傅里葉變換等，生成的體積數(shù)據(jù)用log對(duì)數(shù)變換后保存。B-scan運(yùn)用特定的黑白閾值生成。體積數(shù)據(jù)需要采用裁剪的方法移除振鏡回返和透鏡反射偽影。（2）OCT掃描頭設(shè)計(jì)和制造。眼前節(jié)(anterior segment)成像使用遠(yuǎn)心掃描頭(如圖1c)，利用掃描振鏡完成橫向追蹤。視網(wǎng)膜成像使用傳統(tǒng)的4f視網(wǎng)膜望遠(yuǎn)鏡(如圖1d)，其在視網(wǎng)膜的共軛平面放置一個(gè)快速反射鏡(fast steering mirror, FSM)。視網(wǎng)膜的橫向追蹤通過(guò)在望遠(yuǎn)鏡的傅里葉平面上的FS ...

10nm的，中心波長(zhǎng)分別為633、532、460nm的濾光片。LED耦合進(jìn)纖芯直徑200um的多模光纖輸出。SLED模組(EXALOS RGB-SLED engines)單模光纖輸出，z大輸出功率5mW,中心波長(zhǎng)分別為635、510、450nm。實(shí)驗(yàn)結(jié)果：參考文獻(xiàn)：Yifan PengSuyeon ChoiJonghyun KimGordon Wetzstein,"Speckle-free holography with partially coherent light sources and camera-in-theloop calibration",Sci. Adv. ...

用于等效時(shí)間采樣應(yīng)用的空間多路單腔雙光梳激光器1．介紹雙光學(xué)頻率梳(簡(jiǎn)稱雙光梳)[1]的概念在光頻梳被提出后不久被引入[2-4]。在時(shí)域上，雙光梳可以理解為兩個(gè)相干光脈沖序列，它們的重復(fù)頻率有輕微的偏移。自問(wèn)世以來(lái)，雙光梳光源及其應(yīng)用一直一個(gè)重要研究課題[5]。雙光梳光源與早期用于泵浦探測(cè)測(cè)量的激光系統(tǒng)有許多相似之處。特別是，利用兩種不同重復(fù)頻率對(duì)超快現(xiàn)象進(jìn)行采樣的想法，早在20世紀(jì)80年代就已經(jīng)通過(guò)等效時(shí)間采樣概念的演示進(jìn)行了探索[6,7]。在這種情況下，通過(guò)frep/的因子，超快動(dòng)態(tài)過(guò)程在時(shí)域中被縮小到更慢的等效時(shí)間。這里frep是采樣頻率，是采樣頻率與激發(fā)重頻的差值。這個(gè)概念很快通過(guò)一對(duì) ...

能量。脈沖的中心波長(zhǎng)為1039 nm，脈寬為247 fs。4．色散在第三部分我們介紹了一種性能強(qiáng)大的飛秒激光器。該光源產(chǎn)生的短脈沖使多光子過(guò)程能夠在顯微鏡物鏡的焦點(diǎn)處有效激發(fā)。然而，短脈沖帶來(lái)了諸多的挑戰(zhàn)，例如色散:顯微鏡中玻璃的折射率與頻率相關(guān)，這會(huì)產(chǎn)生影響色度效應(yīng)，從而影響脈沖形狀，降低激發(fā)效率。產(chǎn)生越來(lái)越短的脈沖需要越來(lái)越大的頻譜帶寬。例如：一個(gè)10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見(jiàn)光譜。對(duì)于正常色散，當(dāng)飛秒激光脈沖穿過(guò)顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為了證明色散的影響，我們考慮具有高斯時(shí)間分布的“前向移動(dòng)”超短脈沖，其持續(xù)時(shí)間為τ，為時(shí)間強(qiáng)度分布的半高全寬。時(shí)間分布寫為：其中，形狀因 ...

泵浦激光宣稱中心波長(zhǎng)為976nm，帶寬2-5nm。Yb:KGW在981nm附近有很窄的吸收線，如果讓泵浦激光的工作溫度在它的標(biāo)稱溫度的上限，可以發(fā)射出981nm的激光，從而極大的提升振蕩器的性能。本文的示例振蕩器為25W光纖耦合模組（纖芯直徑200um）發(fā)射980nm激光（F25-980-2, Apollo Instruments, Inc.,Irvine, California, USA）。如圖5所示，光纖被2個(gè)焦距為40mm的單透鏡（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶體里，從而確定了泵浦和激光的模式體積。鏡片的安裝和光纖耦合可以用商業(yè)光機(jī)元件獲得更好的像差控制和耦合效果，也可以通過(guò)自己 ...

。白光由確定中心波長(zhǎng)的鹵鎢燈發(fā)射，經(jīng)毛玻璃散射。然后由線偏振片獲得與LCOS液晶指向矢平行的偏振方向。然后分束鏡將透射光分為兩路，一路光反射到參考鏡經(jīng)過(guò)補(bǔ)償玻璃板，再原路返回。另一路光透射后在LCOS芯片的液晶內(nèi)經(jīng)過(guò)雙折射產(chǎn)生相位延遲，再原路返回。兩路光最后再在CCD前疊加，產(chǎn)生白光短路干涉，由CCD記錄干涉圖樣。LCOS裝載在壓電位移臺(tái)上，以便調(diào)整光程差，進(jìn)而獲得多組干涉圖樣。根據(jù)獲得的干涉圖組，分析情況獲得三維相位輪廓。調(diào)整在LCOS上加載電壓，獲得從0到255灰度值的圖案，（a）圖為在LCOS上觀測(cè)的圖像。可得到對(duì)應(yīng)的干涉圖樣，（b）圖為L(zhǎng)COS的干涉圖。可看出單張干涉圖出現(xiàn)扭曲，說(shuō)明液 ...

。激光器發(fā)出中心波長(zhǎng)為C波段1550nm的激光，通過(guò)壓電陶瓷、電流控制、溫度控制等方式可以實(shí)現(xiàn)對(duì)激光器的頻率掃描。像上面圖所展示的一樣，最終的探測(cè)光是參考光和瑞利散射光的混頻信號(hào)，光電探測(cè)器后面接的是頻譜探測(cè)儀。OFDR對(duì)光源頻率掃描的線性度有非常高的要求。傳感系統(tǒng)常間隔時(shí)間對(duì)信號(hào)采樣，再變換到頻域，并且按照頻率間隔與空間間隔的對(duì)應(yīng)關(guān)系標(biāo)定信號(hào)的位置。這樣的話，如果光源調(diào)諧存在非線性，會(huì)導(dǎo)致同一位置的散射信號(hào)與參考光在不同的時(shí)刻產(chǎn)生出不同的拍頻，最終影響OFDR的空間分辨率。可使用非平衡輔助干涉儀來(lái)降低這種情況的影響。光纖中不同位置返回的瑞利散射信號(hào)的偏振態(tài)并不相同，由此產(chǎn)生的混合信號(hào)的在與參 ...

(a)給出了中心波長(zhǎng)為800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全寬)高斯脈沖的二次諧波d-scan跡線。在這個(gè)模擬中，根據(jù)塞米爾方程計(jì)算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可見(jiàn)光和近紅外光譜范圍內(nèi)d-scan玻璃楔的常用材料。在圖1(b-d)中，我們?cè)谧V相位的泰勒展開(kāi)中加入數(shù)值上不同的色散階數(shù)，即群延遲色散(GDD)、三階相位色散(TOD)和四階相位色散(FOD)。對(duì)脈沖施加正GDD主要是沿著色散軸向下移動(dòng)走線(圖1(b))，這意味著可以通過(guò)移除玻璃來(lái)重新壓縮脈沖。由于BK7不僅引入GDD，還引入了高階項(xiàng)，因此軌跡似乎略有傾斜。這在圖1(c)中變得很明顯，圖中顯示了帶有TOD的d-sca ...

出。其中λ為中心波長(zhǎng)，Δλ為FWHM。因此，在中紅外區(qū)域較長(zhǎng)的波長(zhǎng)處，為了保持相同的相干長(zhǎng)度，光譜寬度必須顯著增加。用分辨率為0.125 cm?1的傅里葉變換紅外光譜儀(FTIR)在快速掃描模式下拍攝發(fā)射光譜，在與LIV表征相同的操作條件下確定激光閾值。圖4 (a)顯示了兩種器件在低于閾值~20 mA時(shí)在80 K下拍攝的光譜，圖4 (a)顯示了在16 cm?1分辨率的階躍掃描模式下拍攝的相應(yīng)干涉圖。4 (b).在80k的z大ASE功率下，兩種器件的FWHM均為~47 cm?1的高斯形光譜。平滑的光譜表明發(fā)射器確實(shí)低于閾值。通過(guò)干涉圖確定了8 mm和12 mm器件的相干長(zhǎng)度分別為~112μm和~ ...