2(b)），中心波長分別為1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我們觀察到兩個梳的無雜波射頻（RF）頻譜，在一個重復頻率約為1.1796 GHz的頻點上（圖2(c)）。重復率差在這里被設置為Δfrep= 21.7 kHz。圖2：雙梳激光器輸出特性的表征，兩個梳同時運行：(a) 平均輸出功率和脈沖持續(xù)時間隨泵浦電流的變化。詳細的鎖模診斷結果顯示在(b)-(d)，用于后續(xù)的測量。(b) 光譜。(c) 在重復頻率差為21.7 kHz時，每個梳的射頻頻譜。(d) 通過二次諧波自相關測量的脈沖持續(xù)時間。脈沖持續(xù)時間τFWHM是通過反卷積獲得的，假設為sech2脈沖形狀（虛線對應 ...

的光脈沖串，中心波長約為1550 nm。脈沖首先通過偏振色散補償光纖，以補償下游組件的色散，其余的光纖組件均采用保偏光纖，確保即使在環(huán)境不穩(wěn)定的情況下系統(tǒng)也能穩(wěn)定運行。脈沖隨后通過摻鉺光纖放大器，然后被50:50的光纖分離器分光，每個COSMO模塊接受一半的脈沖光束。在考慮損耗后，每個COSMO器件的輸入功率約為45 mW(脈沖能量180 pJ)。這一數值大約比使用傳統(tǒng)高度非線性光纖產生超連續(xù)介質和f-2f自參考所需的功率低5倍。來自環(huán)內COSMO模塊的fceo信號與來自RF合成器的30 MHz信號混合。該信號通過鎖相環(huán)反饋器件向激光器提供反饋。通過計數器分別記錄來自內環(huán)與外環(huán)模塊的信號次數， ...

的峰值發(fā)射，中心波長為424nm，圖1c-d顯示了534nm和720nm處的部分位錯。圖2中標有“1”和“2”的兩個區(qū)域的光譜響應確認，PDs由于RISFs在424nm處有類似的尖銳發(fā)射，而在530-540nm處為較寬發(fā)射。通過結合光譜和空間信息，可以將后者的發(fā)射歸因于可移動的硼雜質。圖1、（a）SiC的PIN二極管的實色EL（b-d）退火后從高光譜數據中提取的單色EL圖像圖2、區(qū)域1和2的EL光譜Photon etc.的IMA高光譜成像儀在區(qū)分不同故障類型的發(fā)光特征方面扮演了至關重要的角色，為我們深入研究SiC材料中缺陷的形成和傳播機制提供了強有力的支持，從而進一步拓展了我們對這個領域的理解 ...

1，波片1在中心波長532.4nm處為近1／4波片，由步進電機控制兩元件旋轉，轉動精度優(yōu)于2′，由計算機控制360°自由旋轉。圖1 斯托克斯橢偏儀儀器矩陣測量裝置示意圖實驗中，被測量的斯托克斯橢偏儀由兩個KD*P電光晶體KD*P1和KD*P2、波片2、檢偏器和光纖光譜儀組成。高壓調制器以倍頻的關系控制兩KD*P兩端電壓的快速反轉，從而實現入射光斯托克斯參數的完全調制。光纖光譜儀主要包含微型光柵和線陣CCD，可以同時得到多個波長處的光強值，可測光譜為300～1100nm。整個測量系統(tǒng)由Labview軟件編程實現自動化控制。一般情況下，入射光的斯托克斯參數、波片的方位角誤調和相位延遲隨波長變化。由 ...

差為：圖2為中心波長為532．4nm處3種方法斯托克斯參量實驗值與理論值的對比。ΔS的測量結果如圖3所示。由圖可知，當波長為500～600nm時，非線性zui小二乘擬合方法獲得的斯托克斯參數的總均方根(RMS)偏差約為1.6%，較傳統(tǒng)定標方法(四點定標法和E—P定標法的RMS約為2.1%)提高約0.5%；波長大于600nm時，系統(tǒng)信噪比的降低使得新方法的測量精度降為2.4%，但由于波片1的相位延遲遠遠偏離90。(見圖4)，這使傳統(tǒng)測量的誤差顯著增大，遠大于非線性zui小二乘擬合方法的測量誤差。圖2 波長為532．4nm處3種方法斯托克斯參量實驗值與理論值的對比圖3 斯托克斯參量的總均方根偏差本 ...

點：1.鎖定中心波長，穩(wěn)定波長輸出；2.高功率輸出；3.窄線寬輸出；4.物理性能穩(wěn)定，不易潮解；5.無偏振相關性；6.參數可定制；VBG主要參數：波長范圍：400-3000nm；（常用波長：1908nm，2090nm，2109nm等）衍射效率：10%-99%；半高全款（FWHM）：0.1nm -2nm;尺寸大小：8mm x 6mm,可定制；高損傷閾值鍍膜（可選）上海昊量光電作為OptiGrate在中國的授權代理商，負責OptiGrate公司產品在中國市場的銷售、技術服務、市場推廣服務。對于體布拉格光柵（VBG）有興趣或者任何問題，都歡迎通過電話、電子郵件或者微信與我們聯(lián)系。如果您對體布拉格光柵 ...

SHG。利用中心波長為1.49 eV (830 nm)的脈沖激光產生SHG信號。插圖顯示了不同厚度的拉曼(3L到Bulk)圖2顯示了不同InSe厚度的SHG和拉曼(插入)測量結果。由于SHG是一個非線性過程，它發(fā)生在非中心對稱系統(tǒng)中。觀察這個效應奇偶厚度證明，由于晶體對稱性，任何層數都會發(fā)生自旋分裂。通過將SHG和拉曼與文獻進行比較，可以確定測量的樣品為?-InSe。如果您對磁學測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-150.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司 ...

其中青色光(中心波長/帶寬，470/24nm)和綠光(550/15nm)通過物鏡分別照射到樣品臺上，激發(fā)基于GFP的GEVI以及mCherry。參考文獻Lu X, Wang Y, Liu Z, et al. Widefield imaging of rapid pan-cortical voltage dynamics with an indicator evolved for one-photon microscopy[J]. Nature Communications, 2023, 14(1): 6423.Fura-2 Ca2+在小鼠垂體細胞中的成像為了探究蛋白酪氨酸磷酸酶受體N和N2（P ...

，4 μ m中心波長)內M2光束質量因子的表征;背景中顯示了完整記錄的三維光束演化(偽顏色)，以供參考(徑向不對稱是由于用于避免過飽和的球面鏡造成的);對子午面進行分析(輸入光束輪廓為高斯分布)。在大多數應用情況下，能夠很好地表征和量化激光束質量的一個實用參數是M2因子。它本質上表明了實際光束與理論衍射限制光束(衍射限制高斯光束的M2因子為1)的差異有多大。光束質量因子具有明確的實際意義，例如，任何采用映射方法的高光譜無像差顯微鏡的分辨率都可以通過將理論衍射限制分辨率與所利用光源的M2因子相乘來估計。確定M2因子的程序由ISO標準11146定義。它涉及到光束焦散的測量(在一個瑞利距離內至少五個 ...

nm）代表了中心波長（CWL）/半高全寬（FWHM），已經通過內置的濾光片來改進光源輸出。功率（mW）是在光導（連接到顯微鏡或光學掃描儀）的遠端測量得到的。集成三種不同類型的固態(tài)光源，可以在整個可見光和近紅外波段內提供均勻的功率輸出。圖4.由TTL觸發(fā)，AURA光引擎（Lumencor, Inc., Beaverton OR）交替輸出485nm（約0.5ms寬）和560nm（約3ms寬）的脈沖（示波器記錄）。圖中顯示了兩條疊加的示波器軌跡，其中485nm的強度通過RS232串行命令從100%調整到55%，而560nm的強度保持不變。485nm和560nm的脈沖時間間隔為0.25ms。圖5.模擬 ...