譜剖面顯示，中心波長和半高寬分別為531.8 nm和0.78 nm。由此估計，較小可達到的拉曼光譜分辨率范圍為20 ~ 28 cm?1。對應(yīng)于300 ~ 3000 cm- 1的拉曼位移，Stokes線將落在540 ~ 630 nm的范圍內(nèi)，典型的硅探測器在這個范圍內(nèi)表現(xiàn)出較高的效率。這些因素使得低成本的CCD探測器能夠很容易地探測到拉曼散射光子。另外，人們也可以使用商業(yè)上可用的激光二極管，如Thorlabs DJ532-40，它也基于相同的原理工作。由于以下原因，在激光器內(nèi)部由二極管產(chǎn)生的發(fā)射剖面中存在額外減弱的強度808 nm線，不影響測量:(i)其強度幾乎比532 nm弱25倍。(ii)與 ...

綠色有不同的中心波長LED色域?這些只是兩個示例 LED?來自不同供應(yīng)商的不同 LED 的行為方式不同?散熱解決方案也會影響色域LED三色通道成像光路示意圖更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學測量設(shè)備、光學元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設(shè)備安裝，培訓，硬件開發(fā)，軟件開發(fā)，系統(tǒng)集成等服務(wù)。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006- ...

萬個具有不同中心波長的保持相等頻率間隔的連續(xù)波激光器。圖2.飛秒激光器在切割材料示意圖結(jié)語：高功率飛秒激光在醫(yī)學、超精細微加工、高密度信息存儲和記錄方面都有著很好的發(fā)展前景。高功率飛秒激光還可以將大氣擊穿，從而制造放電通道，實現(xiàn)人工引雷。利用飛秒激光能夠非常有效地加速電子，使加速器的規(guī)模得到上千倍的壓縮。此外，高功率飛秒激光與物質(zhì)相互作用，能夠產(chǎn)生足夠數(shù)量的中子，實現(xiàn)激光受控核聚變的快速點火，從而為人類實現(xiàn)新一代能源開辟一條嶄新的途徑。如果您對飛秒激光器有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：920nm, 4W飛秒激光器（雙光子）（全新樣機免費試用）——920nmMax輸出功率可達4W，超寬色散 ...

00 fs。中心波長為840nm(紅外線)的激光束在BBO晶體中頻率翻倍至420nm(藍光)?；ü馐跇悠肺恢玫墓β矢哌_350mw，作為泵浦光束激發(fā)樣品。功率約為1mw的倍頻波束作為探測波束。圖1圖1顯示了在極性/法拉第(圖1a)和縱向(圖1b)幾何結(jié)構(gòu)中使用的光束路徑。在靜態(tài)測量的情況下，只使用藍色(探針)光束。對于時間分辨的測量，延遲級用來在泵浦脈沖和探測脈沖之間引入時間延遲。光路50mm的變化允許泵浦和探針光束之間的總時間延遲超過300ps。在通過物鏡聚焦到樣品上之前，兩束光束是平行偏振的，并由二向色鏡共線疊加。半波片和格蘭-泰勒偏振器的組合用于調(diào)節(jié)兩束光束的功率。為了獲得更好的信噪比 ...

缺點。圖四：中心波長1000nm（工作波段900-1100nm）的介質(zhì)鏡反射率曲線（參考）此外，我們的SLM 采用 Meadowlark Optics 專有液晶材料，可最大限度地減少 SLM 中液晶層所需的厚度。 通過最大化像素間距與 LC 厚度的比率，我們能夠提供像素間效應(yīng)最小的 SLM，可以在工作波段范圍內(nèi)輕松實現(xiàn)92%以上的零級衍射效率，最高可達98%。圖五：鍍介質(zhì)鏡的SLM結(jié)構(gòu)示意圖圖六：不同光柵常數(shù)的相位光柵的一級衍射效率MeadowlarkOptics公司產(chǎn)品型號命名規(guī)則：特點四：高損傷閾值26GW/cm2鍍介質(zhì)鏡的設(shè)備具有高效率和低熱效應(yīng)，提升了器件對高峰值功率激光的承受能力，使 ...

的光譜分布是中心波長為610nm和半峰全寬為170 nm。該技術(shù)較大地拓寬了光譜帶寬，增強了光強，測量結(jié)果更加準確。橢偏儀大多采用透鏡將寬帶光束聚集在樣品表面，然而透射式光學系統(tǒng)設(shè)計無法滿足寬光譜的測量要求，在深紫外情況下會產(chǎn)生明顯的色差問題。直到 2013 年，電子科技大學物理電子學院和中科院微電子所改變聚焦成像系統(tǒng)，研制了基于全反射聚焦光學系統(tǒng)的深紫外（DUV）寬帶光譜橢偏儀。該橢偏儀采用基于離軸拋物面鏡和平面反射鏡的全反射式光學系統(tǒng)實現(xiàn)寬光譜（200-1000 nm）測量，離軸拋物面鏡用于產(chǎn)生或聚焦準直 光束，平面反射鏡用于改變光束方向并補償由離軸拋物面鏡反射引起的偏振態(tài)變化，解決了色差 ...

00納米。在中心波長為790nm的Ti:藍寶石再生放大器上，以5KHz的重復(fù)率提供持續(xù)時間為150fs的激光脈沖。部分光束用作泵浦光。光束的另一部分用于在1.5 mm厚的硼酸鋇晶體中通過二次諧波產(chǎn)生395 nm的探測光束。使用孔徑為0.65的物鏡將兩束光束共線聚焦在樣品上。在孔徑為20 μm的共焦平面上，測量了探頭和泵浦光束的光斑直徑d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技術(shù)分析共焦平面后探頭的極性克爾旋轉(zhuǎn)。交叉分析儀的消光比<5x10-4。利用光電倍增管和鎖相檢測方案檢測弱泵浦探頭Kerr信號，該方案可用于可調(diào)至1ns的不同泵浦探頭延遲。測量是在垂直于 ...

)。泵浦光束中心波長為790nm，探測光束中心波長為395 nm，在1.5 mm厚的硼酸鋇晶體中通過二次諧波產(chǎn)生。兩個獨立的望遠鏡允許一個人調(diào)整每個光束的模式，以獲得對樣品的zui佳聚焦。通過光延遲線后，泵浦光束與線偏振的探測光束共線。聚焦是使用一個標準的顯微鏡物鏡與一個數(shù)值孔徑0.65的40倍物鏡。嘗試使用反射物鏡來zui小化探測脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態(tài)，否則探針束在整個顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景 ...

;(b)PL中心波長的假彩色圖和(c)從高光譜數(shù)據(jù)中提取的兩個PL光譜–參見相應(yīng)的顏色。與Pablo Docampo教授研究小組(New Castle University)合作研究了大型鈣鈦礦晶體。一個好的太陽能電池需要盡可能發(fā)光[2]。PL強度的映射（圖3）提供了一種快速評估非輻射損失并獲得材料效率輸入的方法。為了獲得這樣的圖譜，使用532nm激光以10個太陽的等效功率激發(fā)樣品。在不到一分鐘的時間內(nèi)以 670nm波長從880nm采集到5nm的數(shù)據(jù)。圖3、在790nm處提取的PL圖像（a）和從不同區(qū)域提取的PL光譜（b）。還使用Photon的GRAND-EOS平臺進行了大規(guī)模測量。使用532 ...

情況為例，在中心波長λ=637.8nm處，帶寬對λ／4波片誤差＜0.0005%；對λ／2波片誤差＜0.07%?？梢妼嶒灄l件下帶寬對測量的影響很小。(3)偏振器的消光比對測量的影響：當考慮偏振器的消光比時，系統(tǒng)透過光強的表達式非常復(fù)雜。僅以式(2)為例，當θ=0°時，系統(tǒng)透過光強zui大值則可近似表示為：若以φ(0)表示理想偏振器的測量值，φ(a)表示考慮消光比的測量值，則誤差可以按下式估算：若按a≈10-5計算，對旋轉(zhuǎn)波片法而言，當θ=0°時，λ／4波片誤差＜0.002%，λ／2誤差＜0.29%；當θ=45°時，λ／4波片誤差＜0.2%，6，λ／2誤差＜0.45%。對旋轉(zhuǎn)檢偏器法而言，λ／4波 ...