動(dòng)或傳輸介質(zhì)折射率的變化來(lái)實(shí)現(xiàn)光程長(zhǎng)度的改變。其中在自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)中應(yīng)用最為廣泛的是基于反射鏡面位置移動(dòng)的波前校正器（通常稱(chēng)為變形鏡），其具有響應(yīng)速度快、變形位移量大、工作譜帶寬、光學(xué)利用率高、實(shí)現(xiàn)方法多的優(yōu)良特性。自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)能夠?qū)崟r(shí)測(cè)量并補(bǔ)償各種干擾引起的光學(xué)系統(tǒng)的波前畸變，使光學(xué)系統(tǒng)具有自動(dòng)適應(yīng)外界條件變化從而保持最佳工作狀態(tài)的能力。基于這樣的優(yōu)點(diǎn)，自適應(yīng)光學(xué)一直以來(lái)被廣泛應(yīng)用于天文觀測(cè)和激光傳輸?shù)阮I(lǐng)域，獲得了極大的認(rèn)同。而本世紀(jì)初隨著其它領(lǐng)域?qū)ψ赃m應(yīng)光學(xué)的逐漸增長(zhǎng)的興趣，其應(yīng)用范圍開(kāi)始擴(kuò)展，包括人眼視網(wǎng)膜成像系統(tǒng)、激光通信系統(tǒng)等。自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)的應(yīng)用大多數(shù)實(shí)際使用的自適應(yīng)系統(tǒng)都用在天 ...

而導(dǎo)致大氣的折射率也會(huì)發(fā)生無(wú)規(guī)則的變化，當(dāng)光經(jīng)過(guò)大氣后波前會(huì)發(fā)生相應(yīng)的畸變。如果不經(jīng)過(guò)自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)的校準(zhǔn)，觀測(cè)到的目標(biāo)物或得到的觀測(cè)結(jié)果與實(shí)際的目標(biāo)物或真實(shí)的結(jié)果會(huì)有非常大的偏差，觀測(cè)精度更無(wú)從談起。液晶空間光調(diào)制器(波前矯正器)的工作原理Meadowlark Optics公司的SLM（Spatial Light Modulator）使用的液晶材料為超高速液晶，利用液晶的雙折射效應(yīng)及扭曲特性，當(dāng)光進(jìn)入雙頻液晶空間光調(diào)制器后，對(duì)應(yīng)的o光和e光的折射率不同導(dǎo)致光束中的o光和e光分離。o光和e光在液晶空間光調(diào)制器中的傳輸速度不同，同時(shí)利用液晶的扭曲效應(yīng)，在SLM兩端施加不同的電壓時(shí)液晶分子會(huì)發(fā)生不 ...

芯并產(chǎn)生局部折射率調(diào)制，這種逐點(diǎn)寫(xiě)入光柵方法是高度非線性過(guò)程，與光纖材料性質(zhì)基本無(wú)關(guān)，因此Aunion Tech引入的飛秒刻寫(xiě)光纖光柵技術(shù)無(wú)需對(duì)光纖預(yù)先摻雜或任何額外處理，在光纖上刻制FBG即可，即便是在用傳統(tǒng)方法無(wú)法寫(xiě)入的那輻射光纖中也可以刻制FBG，此外在惡劣環(huán)境中應(yīng)用的純石英（pure core）光纖上也可以進(jìn)行刻制FBG。 用飛秒激光刻寫(xiě)的光纖布拉格光柵是可以直接穿過(guò)透明涂覆層的直寫(xiě)光柵過(guò)程，無(wú)需傳統(tǒng)刻寫(xiě)光柵的剝離和再涂覆步驟，可以做到一步成型。這種飛秒激光刻寫(xiě)的光纖布拉格光柵FBG相較于傳統(tǒng)FBG具有獨(dú)特的優(yōu)勢(shì)：l FBG可穩(wěn)定至1000攝氏度（二類(lèi)光柵） ；l 抗輻射，耐水汽腐蝕 ...

O光和e光的折射率不同導(dǎo)致光束中的o光和e光分離。o光和e光在液晶空間光調(diào)制器中的傳輸速度不同，同時(shí)利用液晶的扭曲效應(yīng)，在SLM兩端施加不同的電壓時(shí)液晶分子會(huì)發(fā)生不同角度的偏轉(zhuǎn)，因此液晶空間光調(diào)制器可以對(duì)每一個(gè)像素點(diǎn)實(shí)現(xiàn)不同的相位調(diào)制（如下圖所示）。結(jié)論：高速型液晶空間光調(diào)制器以其液晶響應(yīng)速度快，校正單元多（512*512）等特點(diǎn)受到越來(lái)越多的科研人員的青睞。目前在天文望遠(yuǎn)鏡觀測(cè)、大氣湍流模擬、自適應(yīng)光學(xué)算法模擬、眼底成像、雙光子顯微鏡、超分辨顯微成像等領(lǐng)域發(fā)揮著越來(lái)越重要的作用。 ...

介電常數(shù)，即折射率來(lái)替換，同時(shí)，把薛定諤替換成經(jīng)典的電磁波波動(dòng)方程，就能獲得光子晶體中的光子帶隙。早在1987年，多倫多大學(xué)的Sajeev John和貝爾通信實(shí)驗(yàn)室的Eli Yablono-vitch就預(yù)言了光子帶隙，光子帶隙成為20世紀(jì)90年代初期光子學(xué)領(lǐng)域的研究熱點(diǎn)。他們的研究設(shè)想是通過(guò)建立合適的波導(dǎo)結(jié)構(gòu)，從而有選擇性地阻止部分具有特定能級(jí)（相對(duì)光子帶隙而言是指波長(zhǎng)）的光子傳輸，而讓其他波長(zhǎng)的光子自由通過(guò)。此外，波導(dǎo)周期性折射率的微小變化會(huì)在光子帶隙中引入新的能級(jí)，猶如在傳統(tǒng)半導(dǎo)體的帶隙中產(chǎn)生新的能級(jí)。然而，此時(shí)建立這種合適的波導(dǎo)結(jié)構(gòu)已被證明是相當(dāng)困難的，直到1991年，Yablono-v ...

而改變LC的折射率。如果背板電壓的刷新速度明顯快于LC弛豫時(shí)間，那么SLM將具有較高的相位穩(wěn)定性。通過(guò)向SLM寫(xiě)入重復(fù)相位斜坡并測(cè)量一階強(qiáng)度來(lái)量化相穩(wěn)定性。 LC分子松弛的不穩(wěn)定性會(huì)導(dǎo)致一階焦點(diǎn)的強(qiáng)度隨時(shí)間而變化。相穩(wěn)定性被定義為峰到一階焦點(diǎn)強(qiáng)度的峰值與平均焦點(diǎn)強(qiáng)度的比值。對(duì)于具有ODP的512 x 512像素SLM，相位紋波為3％ - 5％，對(duì)于高速1920 x 1152像素SLM，相位紋波為2％ - 4％（圖6）。對(duì)于需要更高相位穩(wěn)定性和高分辨率的研究，標(biāo)準(zhǔn)的1920 x 1152像素SLM可提供低至0.20％的相位紋波。波前質(zhì)量（波前畸變）單光子激發(fā)相比，雙光子激發(fā)具有更好的限制，因?yàn)橛? ...

而改變LC的折射率。如果背板電壓的刷新速度明顯快于LC弛豫時(shí)間，那么SLM將具有較高的相位穩(wěn)定性。通過(guò)向SLM寫(xiě)入重復(fù)相位斜坡并測(cè)量一階強(qiáng)度來(lái)量化相穩(wěn)定性。 LC分子松弛的不穩(wěn)定性會(huì)導(dǎo)致一階焦點(diǎn)的強(qiáng)度隨時(shí)間而變化。相穩(wěn)定性被定義為峰到一階焦點(diǎn)強(qiáng)度的峰值與平均焦點(diǎn)強(qiáng)度的比值。對(duì)于需要更高相位穩(wěn)定性和高分辨率的研究，標(biāo)準(zhǔn)的1920 x 1152像素SLM可提供低至0.20％的相位紋波。4. 波前質(zhì)量（波前畸變） 單光子激發(fā)相比，雙光子激發(fā)具有更好的限制，因?yàn)橛蓛蓚€(gè)光子同時(shí)激發(fā)的可能性與光強(qiáng)度的平方成正比。因此，雙光子激發(fā)以焦點(diǎn)距離的四次冪衰減[8]。然而，這種低激發(fā)的可能性使得操作模式對(duì)改變焦 ...

這種效應(yīng)在高折射率晶體中更為敏感，比如Teo2比熔石英更為明顯。有效通光孔徑的大小為了獲得最好的效果，激光束需要和有效孔徑匹配，有效孔徑與脈沖上升下降時(shí)間有關(guān)，這與聲光效應(yīng)的原理有光。外部尺寸/散熱由于脈沖選擇器/Pulse Picker的占空比通常很低（<< 1％ON），因此AOM內(nèi)部的平均RF功率很低，因此我們可以擁有基于TeO2或基于熔融硅的高效率的風(fēng)冷脈沖選擇器/Pulse Picker；然而，由于SiO2材料的細(xì)度低，所需的RF峰值功率將比TeO2高得多。一般材料的損傷閾值選擇TeO2脈沖選擇器/Pulse Picker是因?yàn)樗哂休^低的驅(qū)動(dòng)射頻功率，而選擇SiO2脈沖選 ...

周期的輻射狀折射率改變。圖1、一維光子帶隙光纖二維光子帶隙光纖由P.Russell首次制備而成，如圖2所示，這種光纖具有比固態(tài)纖芯光纖更加低的傳輸損耗。圖2、二維光子帶隙光纖二、空心光纖的傳輸原理包層中含有空氣孔的周期性二維陣列的實(shí)芯光子晶體光纖的導(dǎo)波機(jī)制，通常被認(rèn)為是傳統(tǒng)的全內(nèi)反射（Total Internal Reflection-TIR）。在所謂的光子帶隙光纖（Photonic-Bandgap Fiber）中，空氣孔的周期特性至關(guān)重要，因?yàn)樗ㄟ^(guò)包層內(nèi)折射率的周期變化將光模限制在纖芯內(nèi)。對(duì)于空心光子晶體光纖，充滿空氣的芯的折射率小于包層材料，空心內(nèi)不能發(fā)生全內(nèi)反射，波導(dǎo)模式是靠光子帶隙實(shí) ...

LN具有高的折射率，在每個(gè)未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅耳損耗。為了增加晶體的透過(guò)率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個(gè)面的反射降到1%以下。溫度和周期一個(gè)PPLN晶體的極化周期由使用的光的波長(zhǎng)決定。準(zhǔn)相位匹配波長(zhǎng)可通過(guò)改變晶體的溫度來(lái)稍微調(diào)節(jié)。Covesion庫(kù)存的PPLN晶體，每個(gè)系列都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長(zhǎng)。我們的計(jì)算調(diào)節(jié)曲線對(duì)相位匹配所需的溫度給出了很好的參考。轉(zhuǎn)換效率與溫度的關(guān)系符合一個(gè)sinc2函數(shù)，描述晶體溫度接受帶寬(圖5)。晶體越長(zhǎng)，接受帶寬越窄，越敏感。在許多情況下，非線性相互作用的效率對(duì)溫度的敏感在幾個(gè)攝氏度內(nèi)。通 ...